Полное сечение

Cтраница 1

Полные сечения для реакций ( N14, N13) на N14 и Mg25, по-видимому, не противоречат этой точке зрения. Значение а для Mg25 из данных о сечении для N14 при 15 Мэв получается равным - 60 мбарн; измеренное значение составляет - - 3 5 мбарн. Последняя величина определяет некоторый предел для образования виртуального состояния в Ми. [1]

Полное сечение о / нередко называют сечением выбывания из пучка. [2]

Полное сечение п А - NN ( рис. 4.6) имеет два характерных свойства: выраженное резонансное поведение из-за Д ( 1232) и расходимость на пороге, вызванную экзотермическим s - волновым поглощением пиона. [3]

Полное сечение, а следовательно, и диаметр барометрического конденсатора определяются по величине допустимой скорости w паров в нижней части конденсатора. [4]

Полное сечение (1.8.7) удовлетворяет замечательному условию унитарности, называемому оптической теоремой, которое будем часто использовать дальше. [5]

Полное сечение получается интегрированием по всем значениям угла рассеяния. [6]

Полное сечение не зависит от того, в какой системе коордигггнг изучается процесс. Отметим, кроме того, что все введенные понятия справедливы и в том случае, если для процесса рассеяния существенны квантовые явления. [7]

Полное сечение а / нередко называют сечением выбывания из пучка. [8]

Полное сечение, а следовательно, и диаметр барометрического конденсатора определяются по величине допустимой скорости w паров в нижней части конденсатора. [9]

Полное сечение, полученное вами, гладко ведет себя вблизи порога. Не противоречит ли это известным результатам Вигнера, Ньютона, Базя и других. [10]

Полное сечение, а следовательно, и диаметр барометрического конденсатора определяются по величине допустимой скорости w паров в нижней части конденсатора. [11]

Полное сечение зависит от энергии нейтрона, причем ход зависимости для большинства элементов имеет общие черты. Наибольшие значения полного сечения наблюдаются для тепловых нейтронов; с ростом энергии нейтронов оно уменьшается. При дальнейшем увеличении энергии нейтронов полное сечение продолжает уменьшаться, приближаясь по величине к геометрическому сечению ядра. [12]

Полное сечение, а следовательно, и диаметр барометрического конденсатора определяются по величине допустимой скорости w паров в нижней части конденсатора. [13]

Угловое распределений а-частиц с энергией 2В МаВ ( в лабораторной системе па ядрах С. Положение дифракционных максимумов соответствует дифракционному рассеянию на лдре радиуса н - 1 4 - lo - A1 CM, A - атомный номер ( по Ю. Л. Соколову.| Зависимость от энергии [ IMAGE ] Зависимость отношения ( в системе центра инерции р действительной части амили-полных сечений рр - и рр-рас - туды рассеяния к мнимой ее ча-сеянин ( соответственно черные ети от анергии в системе центра и светлые точки. инерции для рр - и рр-расссяния.| Зависимость дифференциальных сечений упругого рр-рас-ссяния от нвадра-та переданного 4-импульса ( 1при различных значениях энергии ( в лабораторией системе. налетающей частицы. При небольших Id сростом ЭЕ1ергии происходит сугкение дифракционн О Г о конуса ( наклон конуса монотонно увеличив а е т с я. При. 1500 ГэВ появляется характерный для дифракционного рассеяния минимум в сечении вблизи 1 1 1 5 ГэВ2. [14]

Полные сечения растут линейно с Ine ( s / s0) ( где - параметр размерности квадрата энергии) и составляют прибл. [15]

Страницы: 1 2 3 4