Полное сечение

Cтраница 2

Полное сечение рассеивания - важнейшая характеристика соударения, определяющая долю взаимодействующих частиц. [16]

Полное сечение захвата as определяется аналогично (3.50) как отношение числа всех частиц данного пучка, захваченных за единицу времени, к плотности потока этого пучка до рассеяния. [17]

Функция возбуждения состояний. - a S ( 12 26 зв и 2 - 11 87 эв.| Относительные функции возбуждения метастабильных состояний азота при разных временах ( тпр пролета частиц. [18]

Полные сечения возбуждения состояний а1Пе, a /: l2g - и состояний, ответственных за появление пиков 12 96 и 11 87 эв, подсчитанные с использованием данных по Me ( табл. 1.1.9 - 1.1.11) и формулы (1.1.8), также приведены в табл. 1.1.9 при соответствующих энергиях электронов. Следует иметь в виду, что предварительные данные по сечению возбуждения А 32 -, приведенные в работе [63], были получены в предположении М2е - Rl, не подтвердившемся в результате более детального анализа. [19]

Полное сечение ионизации молекулы и полное сечение се электронного возбуждения быстрой частицей примерно пропорциональны одной и той же характеристике молекулы - силе осциллятора, причем отношение этьх сечений в широком диапазоне энергий мало меняется, будучи близким к единице. В результате оказывается, что число актов ионизации, возбуждения, а также число молекул, вступающих в химическую реакцию под действием излучения ( в отсутствие цепных реакций), отнесенное к единице поглощенной энергии, поразительно одинаково для самых разных веществ. [20]

Полное сечение упругого рассеяния при наличии заряда формально бесконечно, поскольку кулоновские силы имеют бесконечный радиус действия. На практике, конечно, величина сечения ограничена экранирующим действием электронных оболочек, а также тем, что при очень больших прицельных расстояниях угол рассеяния становится пренебрежимо малым. [21]

Возможные пути образования быстрых электронов в веществе при действии на него различных ионизирующих излучений. [22]

Полное сечение ионизации молекулы и полное сечение ее электронного возбуждения быстрой частицей примерно пропорциональны одной и той же характеристике молекулы - силе осциллятора, причем отношение этих сечений в широком диапазоне энергий мало меняется, будучи близким к единице. В результате оказывается, что число актов ионизации, возбуждения, а также число молекул, вступающих в химическую реакцию, под действием излучения ( в отсутствие цепных реакций), отнесенное к единице поглощенной энергии, поразительно одинаково для самых разных веществ. [23]

Полное сечение ионизации атома или молекулы будет равно сумме ст г - по всем атомным и молекулярным оболочкам. Обычно сечение ионизации монотонно увеличивается от нуля при энергии электронов, равной потенциалу ионизации /, до энергий 5 - 10 7, где оно достигает максимума, и с дальнейшим ростом энергии медленно уменьшается. [24]

Теоретические и экспериментальные сечения образования некоторых комплексов. [25]

Полное сечение образования комплекса, определенное формулой ( 12), можно измерить экспериментально, если создать такие условия, чтобы за время до распада комплекса нестабильная система дезактивировалась бы в стабильную. Именно такая ситуация осуществляется в реакциях рекомбинации радикалов при высоких давлениях, когда кинетика подчиняется закону второго порядка. [26]

Полное сечение упругого рассеяния при наличии заряда формально бесконечно, поскольку кулоновские силы имеют бесконечный радиус действия. На практике, конечно -, величина сечения ограничена экранирующим действием электронных оболочек, а также тем, что при очень больших прицельных расстояниях угол рассеяния становится пренебрежимо малым. [27]

Пробег протонов в Be, С, Al, Cu, Pb и воздухе, г / см2. [28]

Полные сечения неупругого взаимодействия при высоких энергиях близки к геометрическим сечениям ядер. [29]

Полное сечение тормозного излучения бесконечно. [30]

Страницы: 1 2 3 4