Взаимодействие - пион
Cтраница 2
Изотонически инвариантное пион-нуклонное взаимодействие (5.19) дает ряд интересных следствий не только для виртуальных процессов, обусловливающих двухну-клонное взаимодействие, но и для процессов взаимодействия реальных пионов с нуклонами. Полезно рассмотреть этот вопрос более подробно. [16]
Главный принцип подхода в рамках оптической модели заключается в том, что основные параметры универсальны в следующем смысле: они тесно связаны с взаимодействием пиона с нуклонами или нуклонными парами, а зависимость их от детальной структуры ядра пренебрежимо мала. Пион воспринимает ядра как образцы ядерной материи. [17]
Так как пионы - это адроны, т.е. частицы, которым присуще сильное взаимодействие, то их свойства существенно меняются внутри ядерной материи. Хотя взаимодействия пионов с нуклонами ядерной материи в самом низком порядке ( - волна) приводят к увеличению эффективной массы пиона, взаимодействия более высокого порядка ( р-волна) имеют противоположный знак. Вычисления, проведенные до настоящего времени [405], показывают, что тг - - мезоны действительно появляются прир - 2рпис, однако эти результаты следует рассматривать как весьма предварительные. [18]
Методы регистрации пионов сводятся к наблюдению ионизации, создаваемой заряженными я-мезонами, или к наблюдению продуктов распада пионов. При исследовании взаимодействии пионов иногда регистрируются не сами я-ме-яопы, а частицы, с к-рыми они взаимодействовали, напр. [20]
Приступим непосредственно к изучению низкоэнергетического тг - рассеяния. В этом случае можно считать [3-5], что взаимодействие пиона ( частица 3) с нуклонами ядра ( частицы 1 и 2) является s - волновым. [21]
 |
Свойства лК - резонансов с массой меньше 1 6 ГэВ. [22] |
В ядерных приложениях полезно работать с эффективными взаимодействиями, воспроизводящими основные динамические особенности s - и р-волнового пион-ядерного рассеяния. Такие взаимодействия также могут быть использованы и при описании взаимодействий пионов со связанными нуклонами. Мы изложим отдельно модели для s - и р-волновоых взаимодействий. [23]
В данной статье ЭКС-метод разработан применительно к задаче пион-ядерного рассеяния. Этот ряд представляет собой разложение по точному двухчастичному матричному элементу взаимодействия пиона с отдельным нуклоном ядра. В отличие от теории многократного рассеяния [15] здесь условия унитарности для амплитуды выполняются в каждом последовательном приближении. [24]
 |
Диаграммы, описывающие распад я-мл. [25] |
Вычислим в однопетлевом приближении амплитуды всех основных распадрв пионов: 1) л - jj v; 2) л - - - ( J VY; 3) л - пйе у. Как было показано в § 37, форм-фактор и поляризуемость пиона в основном определяются взаимодействием пионов с барионами. Поскольку для интересующих нас распадов пионов имеет место подобная ситуация, будем в дальнейшем пренебрегать чисто лл-взаимодействием. [26]
Если феноменологический подход можно сравнивать с открытием закона Кулона, то историческим образом для мезонной теории ядерных сил может служить система уравнений Максвелла, из которой можно получить не только закон взаимодействия двух зарядов, но и излучение радиоволн, интерференцию света, действие электрического тока на магниты. Точно так же к мезонной теории относится не только получение закона взаимодействия двух нуклонов, но и такие вопросы, как рождение пи-мезонов, или, как их теперь чаще называют, пионов при нуклонных столкновениях, а также законы взаимодействия пионов с нуклонами и друг с другом. [27]
Исключение состояний, не удовлетворяющих дополнительным условиям (10.6) и (10.7), означает, что полный набор не используется. Поскольку исключенные состояния имеют отрицательную норму, вычисляемые матричные элементы, вообще говоря, будут слишком велики, причем множители, характеризующие такое увеличение, становятся больше с ростом разности масс начального и конечного состояний. Фейнман, Кислинджер и Равндал вычислили все парциальные ширины для распада мезонов ( связывая с помощью гипотезы о частичном сохранении аксиального тока оператор взаимодействия пиона с дивергенцией аксиального тока) и обнаружили, что указанный эффект действительно имеет место. [28]
В этой главе мы увидели, что яК - взаимодействия могут быть успешно описаны в терминах пиона, нуклона, изобары и мезона, рассматриваемых как элементы модели. Такая феноменология количественно объясняет большинство эмпирических данных при низких и промежуточных энергиях. Результаты настоящей главы, относящиеся к описанию системы TtN, указывают на то, что перечисленные адронные степени свободы также являются неотъемлемыми элементами моделей, объясняющих природу взаимодействия пионов в ядрах. [29]
Из экспериментальных данных, накопленных при исследовании пион-нуклонных столкновений в области 1 - 10 Бзв, следует, что пион-пионные взаимодействия играют важнейшую роль в процессах столкновения пионов с нуклонами. Прямое, исследование такого взаимодействия невозможно из-за отсутствия л-мезонных мишеней или мощных я-мезонных пучков. Поэтому все сведения о взаимодействии пионов друг с другом получаются путем анализа процессов неунругого пион-нуклонного рассеяния. [30]
Страницы: 1 2 3