Cтраница 3
Для реализации этой идеи был рассмотрен гамильтониан нуклонов, взаимодействующих с классическим полем лг-мезонов. А 0, задача точно решается. При определенной плотности нуклонов возникает неустойчивость, которая интерпретировалась как подтверждение исходной идеи. Такая неустойчивость оставалась бы и при выключении взаимодействия пионов с нуклонами, между тем как неустойчивость, обнаруженная в [14], при этом исчезает. [31]
Основное отличие пи-мезонов от других частиц, таких как электроны или протоны, обычно использующихся для исследования структуры ядер, заключается в их способности исчезать, поглощаться в ядерной среде. Канал поглощения играет очень важную роль в динамике взаимодействия пионов с ядрами при низких энергиях. Это означает, что даже в области низких энергий описание взаимодействия пи-мезонов с ядрами выходит за рамки кванто-вомеханической теории рассеяния, имеющей дело с описанием систем с сохраняющимся числом частиц. [32]
Эти предположения заведомо не выполняются в ядерном веществе. Между тем, как мы увидим, существует последовательный метод нахождения поляризационного оператора, свободный от этих ограничений. Разумеется, точное вычисление поляризационного оператора в среде сильно взаимодействующих частиц - задача неразрешимая. Этот метод основан на том, что все виртуальные процессы, определяющие n ( k, со), можно разделить на 2 класса: происходящие на расстояниях, меньших или порядка l / 7reN, и на. Процессы первого типа в среде с плотностью малой по сравнению с т - 300 происходят так же как в пустоте, тогда как процессы второго типа существенно искажаются средой. Так, например, локальная вершина взаимодействия пиона с нуклоном, как можно убедиться, оценивая входящие в нее графики, определяется малыми расстояниями го - 1 / ягр, i / mN и, следовательно, константа xcN - взажмодействия в среде с ядерной плотностью мало отличается от константы взаимодействия в пустоте. [33]