Взаимодействие - скачок
Cтраница 1
Взаимодействие скачка с пограничным слоем может дать пуль-сационный режим течения не только в конце внутреннего канала, но также и на поверхности торможения в местах образования косых скачков или прямого скачка при достаточно развитом пограничном слое. [1]
 |
Относительные амплитуды пульсаций статического давления на плоской стенке в точке А косого среза в зависимости от Б.. Решетка С-9012 А. [2] |
Взаимодействие конденсационных и адиабатных скачков с пространственным пограничным слоем изучено еще недостаточно. Однако, учитывая, что в угловых зонах и на спинке профиля в зоне вторичных течений пограничный слой максимально дестабилизирован, можно предположить, что именно здесь возникают развитые отрывы слоя под воздействием конденсационных и адиабатных скачков. [3]
 |
Внешний вид излучателя с косым скачком уплотнения. [4] |
Вследствие взаимодействия скачка с границей струи и влияния резонатора косой скачок в действительности имеет более сложную форму. [5]
Особенно сильно сказывается взаимодействие скачков с ламинарным пограничным слоем, который, как уже было выяснено, по сравнению с турбулентным слоем слабо сопротивляется тормозящему влиянию обратного перепада давления. Падающий скачок / вызывает вблизи поверхности тела поле давлений, тормозящее движение газа в пограничном слое. [6]
В этом случае взаимодействие скачка с лами-наризированным пограничным слоем сопровождается его локальным отрывом и турбулизацией. [7]
Во многих случаях происходит взаимодействие скачка и пограничного слоя на теле вращения. [8]
Последнее обстоятельство является результатом взаимодействия скачка большей интенсивности с, пограничным слоем. [10]
Практически одновременно с исследованиями по взаимодействию скачков с пограничным слоем и по критериям его отрыва при непрерывном торможении потока Н. М. Белянин [15] разработал эффективный, весьма простой и точный интегральный метод расчета турбулентного пограничного слоя. [11]
Однако в некоторых опытах было обнаружено взаимодействие скачков Баркгаузена и влияние этого взаимодействия на продольую корреляцию. Так, например, Шторм и Гейден [81 ], исследуя зависимость коэффициента продольной корреляции магнитных шумов в железоникелевых проволоках длиной 200 мм и диаметром 1 мм от скорости изменения намагничивающего поля dH jdt при постоянном расстоянии между индикаторными катушками, равном 20 мм, обнаружили существенное различие в ходе кривых для образцов, содержащих 81 и 50 % % никеля. Авторы объяснят различие в поведении кривых различной степенью влияния на продольную корреляцию эффектов взаимодействия между скачками Баркгаузена. [13]
Ограничимся здесь лишь некоторыми замечаниями, так как взаимодействие скачка с пограничным слоем, изображенное на фиг. [14]
В методе Лиза и Ривза рассматривается начинающееся выше по потоку взаимодействие скачка, в результате которого пограничный слой переходит в докритическое состояние на расстоянии нескольких своих толщин, а интенсивность скачка определяется по резкому изменению параметров, определяемых тремя основными уравнениями процесса взаимодействия. Так как пограничный слой становится сверхкритическим при некотором значении отношения энтальпии на поверхности к энтальпии во внешнем потоке, эта теория не обеспечивает непрерывного подхода к области отрыва на охлаждаемой поверхности плоской пластины. Поток со сверхкритическими условиями может существовать также в пограничном слое далеко за областью взаимодействия, когда он проходит через горло ( фиг. [15]
Страницы: 1 2 3