Взаимодействие - скачок
Cтраница 3
Изучим влияние щели на движение скачка, которое вызывается возмущениями потока. В принятой схеме щель в стенке канала заменяется поверхностью разрыва, которую назовем поверхностью разрыва потока массы. Поэтому задача сводится к изучению взаимодействия движущегося скачка с неподвижной поверхностью разрыва потока массы. [31]
Проанализируем это соответствие двух задач более детально. Их различие состоит в том, что в первом случае связь между давлением р и углом наклона вектора скорости 0 на неизвестной заранее в физической плоскости границе области дозвукового течения с обеих сторон от точки взаимодействия дается соотношениями в простой волне, а в случае Н.А. Остапенко вид этой связи определяется соотношениями на скачке уплотнения. Кроме этого, от точки взаимодействия скачков внутрь дозвуковой области отходит тангенциальный разрыв. На рис. 3 треугольная область АОВ дает пример такого отображения; на рис. 4 изображена конфигурация разрывов в плоскости течения. Буквами на рис. 3 отмечены состояния, соответствующие одинаково обозначенным точкам или областям в плоскости течения. Определенность отображения обеспечивается условием ограничения области дозвукового течения стенкой А В, наклоненной к набегающему потоку под углом 0W, отличным от угла Оа при автомодельном течении. [32]
Задача же гиперзвукового вязкого потока связана с появлением криволинейного скачка уплотнения, возникающего вследствие деформации потока в пограничном слое. Таким образом, чтобы учесть указанное явление взаимодействия скачка и пограничного слоя в гиперзвуковом вязком потоке, необходимо видоизменить краевые условия на внешней границе пограничного слоя. Детальное рассмотрение такого взаимодействия связано с большими трудностями. [33]
 |
Распределение относительного полного давления о р2 / Р1 по. [34] |
Такой рост потерь связан с увеличивающейся интенсивностью отрыва при движении скачка в диффузорном канале. При некотором повышенном противодавлении на входе в канал возникает один прямой скачок вместо расчетной системы двух скачков. Последнее обстоятельство является результатом взаимодействия скачка большей интенсивности с пограничным слоем. [35]
Важнейшее место в этой области занимает теория реактивных двигателей. Основной проблемой здесь является достижение максимальной тяги при прочих равных условиях. Простейшая, элементарная теория двигателей базируется на хорошо разработанной области газовой динамики, известной под названием теория одномерных стационарных течений. В нашем курсе лекций этой теории будет уделено значительное внимание. По мере развития техники реактивных двигателей элементарная теория оказалась уже недостаточной, и стала развиваться двумерная и далее трехмерная теория, учитывающая пограничные слои на стенках каналов, высокотемпературные неравновесные явления в газе, взаимодействие внутренних скачков с пограничным слоем, турбулентность и другие сложные явления. [36]
Страницы: 1 2 3