Cтраница 2
Образование сильно ионизированного мессбаузровского атома вследствие конвертированного изомерного перехода приводит к нарушению зарядовой симметрии локального окружения, что и ответственно за уширение спектра в диэлектриках. В полупроводниках и металлах процессы релаксации таких нарушений должны протекать значительно интенсивней, а эмиссионные спектры иметь в этом случае более узкие линии. Справедливость этого предположения была доказана экспериментально. [16]
Общие принципы будут обсуждаться в разделе V книги, посвященном космологической сингулярности: зарядовая симметрия или несимметрия мира должна быть заложена уже в сингулярный момент, позже это свойство заведомо остается неизменным. [17]
Зарядовая независимость ядерных сил и пион-нуклонных взаимодействий является гораздо более сильным утверждением, чем зарядовая симметрия; в то время как последняя следует из первой, обратное положение не имеет места. Мы перейдем теперь к формулировке гипотезы зарядовой независимости в терминах аппарата изотопического спина и к рассмотрению следствий, которые справедливы не только для ядерных и пион-нуклонных процессов, но для всех процессов сильных взаимодействий, управляемых законом зарядовой независимости. [18]
Результаты этого параграфа можно считать демонстрационными: корреляционный вклад рассчитан в условном предположении сохранения зарядовой симметрии. Другая проблема состоит в том, чтобы выбрать для псевдопотенциала такое выражение, которое позволило бы преодолеть трудности аналитических преобразований при интегрировании. [19]
Итак, гипотеза энтропийных флуктуации ( § 8 этой главы) естественно смыкается с гипотезой зарядовой симметрии в главном предсказании о возможности существования областей антивещества. Дальше нужно конкретно рассматривать аннигиляцию этих областей, зависящую от диффузного взаимопроникновения, выделение энергии в этом процессе и его физические проявления. [20]
Экспериментальные данные указывали, что ядерные силы одинаковы не только между двумя протонами и двумя нейтронами ( зарядовая симметрия), но также и между нейтроном и протоном. Зарядовая независимость двухнуклонных взаимодействий состоит в том, что взаимодействия р - р, п - п и п - р одинаковы в четных синглетных и нечетных триплетных состояниях, но могут отличаться ( и действительно весьма отличаются) от взаимодействия системы п - р в четных триплетных и нечетных синглетных состояниях. [21]
Наборы значений (39.21) и (39.23) настолько близки друг к другу, что нет никаких оснований говорить о нарушении зарядовой симметрии ядерных сил. [22]
Согласие между YP и Yn при одном и том же радиусе канала указывает на отсутствие серьезных расхождений с зарядовой симметрией ядерных сил. [23]
Сведения о зарядовой независимости можно получить также из свойств ядер, для которых N sZ, а значение А четно; при этом зарядовую симметрию можно не рассматривать. Для этих ядер возможные значения Т являются целыми, а не полуцелыми, как для зеркальных ядер, у которых А нечетно. Такие ядра образуют триады изобаров, имеющих одинаковое массовое число А и разные Z и поэтому различные Мт. [24]
Учитывая наличие большого числа предположений и апроксимации, которые делаются при выводе резонансных формул, а также ввиду фундаментального значения этих данных для выяснения зарядовой симметрии ядерных сил, Портер и Джонсон повторили вычисления Коннера, Боннера и Смита и получили согласие с ними по всем существенным пунктам, касающимся подбора наилучших параметров, при применении формул, использованных только что упомянутыми авторами. [25]
Основные принципы симметрии накладывают ряд ограничений на формфакторы: инвариантность по отношению к обращению времени требует, чтобы GA, GP и GT были действительными функциями q2 зарядовая симметрия приводит к дополнительному требованию, чтобы значение От было мнимым. Поэтому, если обе симметрии реализуются одновременно, то отсюда следует, что псевдотензорный член, пропорциональный Crt ( q2) ofvqv, тождественно равен нулю. [26]
Локально-симметричное решение становится неустойчивым. Зарядовая симметрия соблюдается лишь в среднем для объема, содержащего много капель с избытком барионов и капель с избытком антибарионов. В ходе понижения температуры становится термодинамически выгодной одна однородная фаза, но для ее возникновения нужно, чтобы процесс диффузии выравнял концентрации барионов и антибарионов. Омнес полагает, что образование на определенном этапе двух фаз может оказаться решающим для заря-дово-симметричной космологии, обеспечивая разделение вещества и антивещества в астрономическом масштабе. [27]
Это означает просто, что ядерные силы между двумя протонами равны ядерным силам между двумя нейтронами. Аналогично зарядовая симметрия пион-нуклон-ного взаимодействия требует, чтобы лагранжиан пион-нуклонного взаимодействия был инвариантен относительно преобразования зарядовой симметрии. [28]
Стоит, быть может, лишь отметить, что неоднородная зарядово-симметричная в среднем модель не представляется эстетически предпочтительной по сравнению с однородной зарядово-несимметричной. Следует подчеркнуть, что зарядовая симметрия свойств частиц не требует зарядовой симметрии числа или плотности частиц в космологическом расширении. [29]
Поскольку расчеты Кунца проведены с помощью быстродействующей счетной машины, то можно думать, что при выбранном значении радиуса ядра b им получен наилучший набор параметров. Однако согласие с гипотезой зарядовой симметрии представляется скорее качественным, чем количественным. Оставшиеся расхождения, возможно, частично связаны с пренебрежением С1), о чем можно судить на основании цитированной выше работы Портера. Возможно, также, что они обусловлены до сих пор прене-брегавшимися эффектами, связанными с изменениями внутренних функций при замене протона нейтроном. Лучшее согласие с гипотезой зарядовой симметрии, полученное при большем значении параметра 60 7 - 10 - 13 см, по-видимому, говорит в пользу остаточного взаимодействия между каналами при меньшем значении &-05-10-13 см. Можно надеяться, что использование для анализа новых данных Боннера, Проссера и Слеттери [143] поможет выяснению причин остающихся расхождений. [30]