Параметрическое взаимодействие

Cтраница 1

Активно-пассивная система контроля морских акватории. [1]

Параметрическое взаимодействие просветных сигналов близкой частоты, а также преобразование их полями ( или специальными излучениями) морских объектов происходит на всем пути их совместного распространения в водной среде. При этом наиболее эффективное параметрическое взаимодействие осуществляется в сопутствующей движущимся объектам возмущенной области среды. [2]

Конечный результат параметрического взаимодействия определяется интерференцией полей от всех таких участков, причем фазовые соотношения между вкладами в полное поле от каждого участка определяются граничными условиями на стенках волновода. [3]

Нестационарные эффекты при параметрических взаимодействиях сверхкоротких импульсов в среде с квадратичной нелинейностью связаны прежде всего с линейной дисперсией. Как уже указывалось, вплоть до длительностей импульсов 10 - 14 с обусловленный электронной нелинейностью квадратичный по полю отклик можно считать практически безынерционным. Тем не менее возникающие здесь теоретические проблемы оказываются весьма разнообразными и сложными. Даже укороченные уравнения, описывающие трехчастотные взаимодействия волн, не имеют точных решений. Поэтому на первый план выступают различные методы вторичного упрощения укороченных уравнений. [4]

Это можно рассматривать как параметрическое взаимодействие, в котором пространственная сетка играет роль накачки с нулевой частотой, волновыми числами kg и их гармониками pkg. В результате плазменные возмущения, характеризующиеся совокупностью ( ю, kp G) - pkg, р - целое), связаны между собой и в дисперсионном уравнении мы имеем сумму по этим подмодам. Сила связи определяется S2 ( kp) и уменьшается с ростом порядка интерполяции. [5]

Процесс ВРМБ можно описать классически как параметрическое взаимодействие между волнами накачки, стоксовои и акустической. Благодаря электрострикции накачка генерирует акустическую волну, приводящую к периодической модуляции показателя преломления. Индуцированная решетка показателя преломления рассеивает излучение накачки в результате брэгговской дифракции. Поскольку решетка движется со звуковой скоростью VA, частота рассеянного излучения испытывает доплеровский сдвиг в длинноволновую область. В квантовой механике такое рассеяние описывается как уничтожение фотона накачки и одновременное появление стоксова фотона и акустического фонона. [6]

В дальнейшем Сул ] [26] исследовал параметрические взаимодействия, связанные с явлением ферромагнитного резонанса. Некоторые нелинейные диэлектрики, например титанат бария, также привлекли внимание в связи с параметрическим усилением, хотя в настоящее время в качестве параметрического элемента чаще всего применяют р-я-переход с обратным смещением, обладающий нелинейной вольт-кулоновской характеристикой. [7]

Процесс ВРМБ можно описать классически как параметрическое взаимодействие между волнами накачки, стоксовой и акустической. Благодаря электрострикции накачка генерирует акустическую волну, приводящую к периодической модуляции показателя преломления. Индуцированная решетка показателя преломления рассеивает излучение накачки в результате брэгговской дифракции. Поскольку решетка движется со звуковой скоростью VA, частота рассеянного излучения испытывает доплеровский сдвиг в длинноволновую область. В квантовой механике такое рассеяние описывается как уничтожение фотона накачки и одновременное появление стоксова фотона и акустического фонона. [8]

Характеристика емкости варикапа. [9]

Последний член и здесь отражает возможность параметрического взаимодействия, так как содержит коэффициент при переменной иг ( t), зависящий от времени - 2о2и2 ( t), третий же член с квадратичной зависимостью от и ( t) описывает нелинейное преобразование параметра ( см. гл. [10]

Генерация перестраиваемых фемтосекундных импульсов реализована при параметрических взаимодействиях в средах с квадратичной нелинейностью и в средах с широкими рамановскими линиями усиления, в особенности в волоконных световодах. В недавних работах убедительно продемонстрирована эффективность принципов синхронной накачки в таких системах. [11]

Формирование гигантского импульса субгармоники в поле квазинепрерывной накачки при иси в режиме, когда длительность фронта тфткр. [12]

Заметим, наконец, что при трехчастотном параметрическом взаимодействии коротких световых импульсов возможен стационарный режим так называемого медового усиления. Фактически речь идет об еще одном проявлении своеобразного баланса нелинейного взаимодействия и дисперсии. Если групповые скорости накачки, сигнальной и холостой волн выбраны так, что UCCWB. WX или хын с то экспоненциальный режим усиления сохраняется и на длинах, превышающих групповую длину. При этом на частотах сос и сох формируются импульсы неизменной формы, локализованные по обе стороны импульса накачки. [13]

Однако относительная фаза 6 изменяется в процессе параметрического взаимодействия. Поэтому, даже если 6 - я / 2 на входе в световод, при распространении по световоду 6 меняется от 0 до я / 2, где сигнальная и холостая волны испытывают уже ослабление. Сплошные и штриховые линии соответствуют случаям Р3 ( 0) Р4 ( 0) 0 1 мкВт и Р3 ( 0) 6 мВт при / 4 ( 0) 0 1 мкВт соответственно. Последний случай соответствует собственно параметрическому усилению, в то время как в первом случае обе волны вырастают из шума. В обоих случаях холостая и сигнальная волны периодически усиливаются и затухают. Таким образом, для параметрического усиления требуется жесткий контроль длины световода даже при точном фазовом синхронизме. [14]

Однако относительная фаза 6 изменяется в процессе параметрического взаимодействия. Поэтому, даже если 6 - я / 2 на входе в световод, при распространении по световоду 6 меняется от 0 до я / 2, где сигнальная и холостая волны испытывают уже ослабление. Сплошные и штриховые линии соответствуют случаям / 3 ( 0) / 4 ( 0) 0 1 мкВт и / 3 ( 0) 6 мВт при / 4 ( 0) 0 1 мкВт соответственно. Последний случай соответствует собственно параметрическому усилению, в то время как в первом случае обе волны вырастают из шума. В обоих случаях холостая и сигнальная волны периодически усиливаются и затухают. Таким образом, для параметрического усиления требуется жесткий контроль длины световода даже при точном фазовом синхронизме. [15]

Страницы: 1 2 3