Параметрическое взаимодействие

Cтраница 2

Принцип действия параметрических генераторов основан на явлении параметрического взаимодействия световых волн в оптически прозрачной нелинейной среде. [16]

Величина коэффициентов Tf, определяет степень преобразования гармоник из-за параметрического взаимодействия поля с колеблющейся стенкой. [17]

С другой стороны, как и в случае генерации гармоник и параметрических взаимодействий, при вынужденном рассеянии коротких импульсов возникают эффекты группового запаздывания, обусловленные разностью групповых скоростей импульса накачки и стоксова импульса. [18]

Отметим, что в области низких частот возможен принципиально иной тип параметрического взаимодействия границы резонатора с полем. [19]

Как видно, благодаря отсутствию фазового сдвига при отражении волн от жестких границ параметрическое взаимодействие для всех мод наиболее эффективно идет в направлении оси пучка накачки, как и в свободном пространстве. Поэтому для достаточно малой постоянной затухания при Д0 7n i - - 7п появляется возможность избирательно возбуждать отдельные моды, в том числе высшие. [20]

В случае пересечения лучей ( траектории сигналов) нелинейными областями объектов происходит усиление параметрического взаимодействия сигналов близкой частоты и формирование в них составляющих суммарной частоты, которые накладываются на исходные волны. [21]

При этом спектр рассеянного поля определяется, в основном, не падающей волной, а ее параметрическим взаимодействием с границей. При выполнении обратного условия дифрагированное поле в зоне излучения по форме совпадает со второй производной падающего сигнала, и параметрические процессы только медленно изменяют амплитуду волны. Наблюдающиеся в квазистатических ситуациях явления не укладываются в формулы, описывающие эффект Доплера, который отражает квазиоптические закономерности. [22]

Высокие монохроматичность и направленность лазерного излучения играют принципиально важную роль для наблюдения когерентных нелинейных оптических эффектов, таких, как генерация оптических гармоник и параметрическое взаимодействие волн. Для них важны фазовые соотношения взаимодействующих волн и характерна возможность получения в определенных условиях пространственного накопления нелинейных эффектов по мере распространения света в среде. Когерентным эффектам уделено основное внимание в дальнейшем изложении. [23]

Сравнение неживой природы с формами жизни позволяет заметить тенденцию к изменению характера процессов в открытой системе, содержащей формы жизни - тенденцию к подавлению роли параметрических взаимодействий за счет развития кодовых. Именно эта идея и положена в основу дальнейшего изложения. [24]

Многие явления, такие, как формирование и укорочение импульсов, управление фазовой модуляцией, генерация гигантских импульсов, обсуждавшиеся в § 3.2, имеют место и при параметрических взаимодействиях. Однако здесь они, как правило, гораздо сильнее выражены, поскольку проявляются в экспоненциально нарастающих волнах. Ниже мы кратко рассмотрим явления, для которых специфика параметрических взаимодействий проявляется особенно ярко. [25]

Параметрическое взаимодействие просветных сигналов близкой частоты, а также преобразование их полями ( или специальными излучениями) морских объектов происходит на всем пути их совместного распространения в водной среде. При этом наиболее эффективное параметрическое взаимодействие осуществляется в сопутствующей движущимся объектам возмущенной области среды. [26]

Чрезвычайно важным здесь является то обстоятельство, что при фиксированной частоте накачки частоты а. Таким образом, использование параметрических взаимодействий позволяет в принципе преобразовать когерентные колебания на фиксированной частоте ( например, лазера на рубине или на стекле, активированном неодимом, и др.) в когерентные же колебания с перестраиваемой частотой. [27]

Соотношений (1.34) - (1.37) достаточно для общего анализа свойств элементов на смешении волн при произвольном комплексном у и снятии вырождения по частотам. Усиление сигнального пучка определяется и прямым и параметрическим взаимодействием. Поэтому в (1.35) входят и экспонента и гиперболический косинус. В то же время обращенный пучок усиливается только по параметрическому механизму, и в ( 134) экспонента не входит. [28]

При переходе к анализу колебаний с большими поперечными индексами п0 и / о размеры низкочастотной области расширяются. Зато в низкочастотной области спектра (5.116) возможно осуществление параметрического взаимодействия между любой парой собственных частот, практически без возбуждения колебаний других типов. [29]

Схема двухрезонаториого ( а и однорезонаторного ( б параметрического генератора света. [30]

Страницы: 1 2 3