Система - конечный размер
Cтраница 1
Нейтронные системы конечного размера, где не выполняется условие электронейтральности, рассматриваются в VII.2 в связи с выяснением возможности существования нейтронных ядер. Найдена амплитуда модуляции спиновой плотности и плотности нуклонов, вызываемой я-конденсацией. [1]
В системе конечных размеров кривую нейтронного распределения можно проследить только до определенной точки, поэтому необходимо учесть ускользающие через границу нейтроны экспериментально или путем вычисления. [2]
Изолированно и называют систему конечных размеров, включающую только тела, в которых происходят какие-либо изменения, связанные с рассматриваемыми процессами, или не происходит никаких изменений. [3]
Исходные положения термодинамики устанавливаются для систем конечных размеров, состоящих из большого, но конечного числа частиц, и для конечных промежутков времени. Поэтому термодинамика неприменима к системам бесконечных размеров, какими являются Вселенная или ее бесконечная часть. [4]
В общем случае применение возрастной теории Ферми к системам конечных размеров с сосредоточенными источниками представляет сложную задачу. Чтобы избежать математических трудностей, связанных с решением задачи в том виде, как она поставлена выше, рассмотрим более простую геометрию. Вместо блока, который можно реально использовать в эксперименте, возьмем бесконечную среду ( из данного материала), в которой находится плоский источник, генерирующий нейтроны с энергией Ей. Эта геометрия удобна потому, что она значительно упрощает анализ, не искажая в то же время конечных результатов, а именно выражения для осевого распределения тепловых нейтронов вдали от плоского источника. Поэтому, несмотря на то что этот элементарный случай математически проще случая реальной геометрии, он дает достаточно хорошее описание физики процесса. [5]
Важнее то, что когда мы вводим в рассмотрение систему конечных размеров, отбрасывая идеально отражающие стенки области, простое решение для - г больше не имеет места, в то время как уравнение, аналогичное ( 5.13 а), еще имеет силу. [6]
 |
Вектор положения стержня горючего. [7] |
Компоненты вектора X и ц обозначают координаты любых двух стержней горючего в системе конечных размеров, отсчитанные от некоторой произвольной точки. Решение этой системы существует, если детерминант равен нулю. Приравнивая детерминант нулю, получим характеристическое уравнение, решение которого дает условие критичности. Как и в случае бесконечной решетки, в это уравнение входят все четыре основных параметра. [8]
Далее, понятие о необратимости процессов представляет статистическую закономерность, справедливую для тел и систем конечных размеров. [9]
Принятый нами способ разделения окружающего полюсные концы пространства на отдельные области, для которых вычисляются частные проводимости, позволяет сохранить полученное соотношение и для системы конечных размеров. Величина проводимости между гранями А и Л /, найденная также для плоскопараллельного поля, при условии d a, оказывается существенно меньшей, чем та же проводимость, но определенная в отсутствие другой системы призм. [10]
При бегущем поле это снижает скорости движения металла пропорционально / F - Количественные соотношения для этого случая приведены в [43] и др. В однофазной системе движение определяется продольной неоднородностью Вп, и приближение неограниченно длинной системы бесполезно. В системе конечных размеров решающее значение приобретают особенности ее геометрии и частота поля. Распределение скоростей для конкретных систем получают методом математического моделирования ( см. § И) и экспериментально. [11]
 |
Примеры спектров собственных частот. [12] |
Если рассматривать неограниченные системы как предел систем конечных размеров, то в результате предельного перехода получим системы с точечным, хотя и сколь угодно плотным спектром. С теоретической точки зрения вопрос о структуре спектра является весьма существенным. Например, если спектр сплошной, то вместо разложения ( 18) в ряд по собственным элементам необходимо использовать аналогичное интегральное преобразование. С практической точки зрения, начиная с некоторого достаточно плотного спектра, различие между этим спектром и сплошным спектром становится несущественным. [13]
Второй метод расчета углового распределения нейтронного потока - метод интегральных уравнений - изложен в § 7.4. Решение для потока, представляющее функцию направления, получается на основе односкоростной модели для среды бесконечной протяженности. Применение этого решения для бесконечной среды к системам конечных размеров демонстрируется на примере гомогенного плоского и сферического реакторов. [14]
Число частиц в таких системах значительно больше, чем при моделировании методами МД или БД, но все еще далеко от термодинамического предела. Чтобы лучше понять зависимость результатов моделирования от размера системы выполняется анализ системы конечного размера, который позволяет экстраполировать результаты при N - со. В других задачах необходимо использовать иные проверки. Например, при моделировании систем с сильно различающимися размерами можно сравнивать МК-результаты с результатами обычного моделирования. [15]
Страницы: 1 2