Cтраница 1
Система спинов в целом обладает очень большим числом энергетических уровней, которые в результате непрерывного изменения внутреннего поля расширяются. Внутри этой энергетической полосы могут происходить переходы, а так как плотность указанных уровней при увеличении расстояния от наннизшего уровня уменьшается, то в результате происходит поглощение энергии. [1]
Система спинов с такой отрицательной температурой обладает рядом интересных свойств. Постепенное восстановление теплового равновесия с решеткой происходит не через 7 ( г0, а через Тпсо. В продолжение всего процесса имеет место поток тепла от системы спинов к решетке, так что отрицательные температуры следует рассматривать скорее как более высокие, чем бесконечно высокая температура, а по как более низкие, чем температура абсолютного нуля. Интересно, что даже в случае отрицательных температур закон недостижимости абсолютного нуля остается в силе. [2]
Система спинов в целом обладает очень большим числом энергетических уровней, которые в результате непрерывного изменения внутреннего поля расширяются. Внутри этой энергетической полосы могут происходить переходы, а так как плотность указанных уровней при увеличении расстояния от наинизгаего уровня уменьшается, то в результате происходит поглощение энергии. [3]
Система спинов может тогда характеризоваться С1ТИНОВОЙ температурой Ts только в том случае, если отношение населенностей для всех соседних равноотстоящих друг от друга уровней одинаково. [4]
Система спинов ядер в кристалле не является единственной системой с конечным числом энергетич. В общем случае такой системой может быть любая подсистема из конечного числа энергетич. При этом полное число уровней тела может быть и бесконечным. [5]
Системой спинов называется ансамбль ядерных моментов, составленный из ядер отдельных атомов, распределенных по энергетическим уровням в согласии с больцмановским распределением. Вещество, содержащее эти ядра и спины, называется решеткой. Между системой спинов и решеткой существует термодинамическое равновесие. Скорость обмена энергией между ними характеризуют постоянной 7, называемой временем спин-решеточной релаксации. Кроме нее установлена также постоянная Г2, характеризующая интенсивность релаксационных процессов и называемая временем спин-спиновой релаксации. [6]
Системой спинов называется ансамбль ядерных моментов, составленный из ядер отдельных атомов, распределенных по энергетическим уровням в согласии с больцмановским распределением. Вещество, содержащее эти ядра и спины, называется решеткой. Между системой спинов и решеткой существует термодинамическое равновесие. Скорость обмена энергией между ними характеризуют постоянной TI, называемой временем спин-решеточной релаксации. Кроме нее установлена также постоянная Г2, характеризующая интенсивность релаксационных процессов и называемая временем спин-спиновой релаксации. [7]
Пусть система спинов ( для простоты 5 1 / 2) и решетка находятся в термическом равновесии в присутствии очень слабого магнитного поля. При этом число ядер, имеющих по оси поля проекцию Vjj и - 1 / 2, окажется практически одинаковым из-за малости поля. [8]
Чтобы система спинов могла охладиться до температуры решетки, должен происходить перенос магнитных частиц с верхнего энергетического уровня на нижний. Если вся система спинов и решетка были в термическом равновесии при температуре Т, то, согласно уравнению теплового баланса, числа переходов снизу вверх и сверху вниз должны быть равны, вследствие чего W N W N, где W, W - вероятность перехода в единицу времени снизу вверх и сверху вниз соответственно. [9]
Если система спинов исследуется при различных температурах и при разных частотах микроволнового поля, то часто возникает необходимость в сопоставлении полученных данных. В данном параграфе анализируется простейший спиновый дублет. Исходными для анализа являются больцмановские населенности. Мы приведем два графика, облегчающие сравнение экспериментальных данных. Не столь часто встречающееся триплетное состояние анализируется с той же точки зрения; результаты анализа графически сопоставляются с результатами анализа дублетов. [10]
Для системы спинов Sl / 2 характер температурной зависимости оказывается довольно простым. [11]
Спектры системы спинов описываются IB квантовой теории спиновым гамильтонианом [.], точнее говоря, его секулярной ( не зависящей от времени) частью. Скорость установления равновесия в системе спинов ( скорость релаксации) определяется интенсивностью резонансной компоненты локальных полей. [12]
Приближение системы спинов и решетки к равновесному состоянию можно назвать термическим релаксационным процессом, поэтому Тц называется спин-решеточным временем релаксации, или термическим временем релаксации. [13]
Возврат системы спинов в равновесное состояние называется релаксацией. [14]
Разумеется, система спинов - это квантовая система. [15]