Система - спин
Cтраница 2
В случае магнитно-разведенной системы спинов в кубической решетке пf / d3, где d - постоянная решетки, a f - доля занятых спинами ячеек. [16]
 |
Поведение векторов намагниченности в стационарной системе координат. о-при отсутствии поля Я. б-при наличии поля Ui. [17] |
Приложим к системе спинов поле Hlt поляризованное по кругу в плоскости ху. [18]
Предположим, что система спинов и решетка находятся в термическом равновесии при некоторой общей температуре в отсутствие радиочастотного поля и в исчезающе малом постоянном магнитном поле. Два энергетических уровня почти не разделены и их населенности практически одинаковы. Затем мы внезапно налагаем постоянное магнитное поле в несколько килоэрстед. [19]
В общем случае система спинов / 1 / 2 характеризуется п химическими сдвигами и п ( п - 1) / 2 константами спин-спинового взаимодействия. Существует две причины химической эквивалентности ядер. Во-первых, сдвиги ядер могут случайно совпадать. Такая эквивалентность, называемая случайной, на практике может быть легко устранена, например, с помощью варьирования растворителя. [20]
Предполагается, что система спинов и решетка находятся порознь в состоянии теплового равновесия. Исходя из определенных представлений об энергетическом спектре спиновой системы, определяется количество тепла Qf переходящее в единицу времени от решетки к спинам как функция температур решетки Т и спинов Ts. [21]
Если мы имеем систему одинаковых спинов, заселенности уровней которой в одной точке образца отличаются от засе-ленностей в других точках, то процесс опрокидывания спинов будет стремиться выровнять разности заселенностей по всему образцу. Этот процесс известен под названием спиновой диффузии. По существу он создает однородную спиновую температуру по всему образцу, и без него концепция спиновой температуры была бы термодинамически бессмысленной или по крайней мере тривиальной, как в случае одиночного спина. Процесс спиновой диффузии особенно важен в методах динамической поляризации ядер лигандов ( § 12 гл. Благодаря спиновой диффузии происходит постепенный перенос поляризации от лигандных ядер, соседних с парамагнитным ионом, к более удаленным ядрам. Ядра, находящиеся вблизи парамагнитного иона, поляризуются через их взаимодействие с ионом, когда приложено сильное поле СВЧ с частотой электронного резонанса. Конечно, существует барьер процесса диффузии для ближайших лигандных ядер, поскольку они находятся в различных локальных полях вследствие их близости к парамагнитному иону и, таким образом, имеют иную резонансную частоту, чем более удаленные лигандные ядра. Процесс поляризации более удаленных ядер включает поток энергии от парамагнитного иона, источником которого должно быть осциллирующее поле с частотой электронного резонанса. Отсюда возникает возможность проведения экспериментов по ДЭЯР на этих ядрах. Очевидно, что процесс такого ДЭЯР на удаленных ядрах тесно связан с процессом динамической поляризации ядер, как и следует ожидать из аналогичных вычислений, приведенных в § 12 и 13 гл. Он также связан с тем, что главными агентами релаксации ядерных спинов в твердом теле очень часто являются парамагнитные ионы, которые находятся в значительно более тесном контакте с решеткой, чем ядерная спин-система. [22]
 |
Принципиальная схема прибора. [23] |
Если к такой системе ориентированных спинов приложить пере - 1енное поле, магнитная компонента которого перпендикулярна ( юстоянному магнитному полю, то при частоте переменного поля ч, удовлетворяющей условию резонанса / zv g H0, происходят индуцированные переходы с одного уровня на другой. [24]
Последовательное приложение к системе спинов импульсов различной ширины позволяет направленно изменять поведение спинов и получать дополнительную информацию. [25]
 |
Модель жестких гекса-гонов на квадратной решетке. [26] |
И & Х то система спинов 07, м я распадается на две невзаимодействующие подсистемы с парным взаимодействием. [27]
Для определения свободной энергии системы спинов в [103, 107] была использована модель Гейзенберга. [28]
Из изложенного следует, что система спинов, возбуждаемая вращающимся полем HI, создает макроскопическое поле, поперечная компонента которого вращается с частотой и. Поэтому, если анализируемое вещество поместить в катушку так, чтобы ее ось была перпендикулярна к направлению Но, то переменные поперечные компоненты вектора М будут наводить в этой катушке переменные электродвижущие силы, которые могут быть измерены радиотехническими средствами. [29]
 |
Состояния системы двух эквивалентных спинов Аг ( / / 2. [30] |
Страницы: 1 2 3 4