Система - уравнение - газовая динамика
Cтраница 1
Система уравнений газовой динамики, представленная в гл. [1]
Система уравнений газовой динамики для продуктов детонации в эйлеровых переменных имеет вид ( см. гл. [3]
Для решения системы уравнений газовой динамики применен метод интегрирования плотности [16] совместно с процедурой линеаризации. [4]
Важнейшим свойством системы уравнений газовой динамики в общем случае неустановившихся движений является ее гиперболичность. Для установившихся течений, когда распределения параметров движущегося газа в пространстве не зависят от времени, система уравнений приобретает особые свойства и при некоторых условиях утрачивает гиперболичность: становится эллиптической или смешанной - гиперболической в одной части области пространства, занятой газом, и эллиптической-в другой. [5]
Это и есть система уравнений газовой динамики в инвариантах Римана. Правда, для полной законченности сюда следует подставить вместо с и р их выражения через г и г -, что несложно сделать. [6]
Отличие от рассматривавшейся выше системы уравнений газовой динамики состоит здесь в наличии в уравнении движения (5.11) ускорения силы тяжести G, которое в данном простейшем случае считается постоянным. [7]
Как известно, при использовании системы уравнений газовой динамики в виде совокупности уравнений для массы, импульса и внутренней энергии, уравнение сохранения полной энергии является их простым алгебраическим следствием. Поэтому рассматриваемая система уравнений была модифицирована так, чтобы обеспечить автоматическое выполнение закона сохранения энергии. Принятое замыкание системы уравнений не является единственным и абсолютно правильным - оно является одним из возможных приближенных замыканий. Сформулировать общие принципы и выбрать правильное выражение для добавки в уравнение энергии можно только на основе детального анализа момент-ных уравнений второго порядка общей теории турбулентности [19], что представляет собой отдельную большую задачу. [8]
При решении конкретных прикладных задач систему уравнений газовой динамики дополняют начальными и граничными условиями. Очевидно, что характер начальных и граничных ( краевых) условий зависит от типа течений и различается в случае дозвукового и сверхзвукового течения. [9]
Это связано с тем, что система уравнений газовой динамики по координате х является гиперболической. Задача может быть упрощена, если время установления квазистационарного газодинамического процесса соизмеримо со временем прохождения через пучок витых труб слабых возмущений. Волны возмущения в газе распространяются со скоростью звука и время установления квазистационарного газодинамического режима в рассмотренных пучках витых труб составляет приблизительно 0 1 с. Поэтому в ряде случаев вместо уравнений (1.38) и (1.39) можно использовать стационарные уравнения газовой динамики с упрощенными граничными условиями, задавая изменение расхода теплоносителя во времени G G ( т) и считая расход постоянным по длине канала в каждый рассчитываемый момент времени ( см. гл. Это относится к так называемой гидродинамической нестационарности процесса, когда расход теплоносителя во времени изменяется, а подводимая мощность тепловой нагрузки остается постоянной. В случае тепловой нестационарности процесса, когда расход теплоносителя через пучок во времени остается постоянным, а мощность тепловой нагрузки изменяется ( запуск пучка, переход с одного режима работы на другой, останов аппарата), также вместо уравнений (1.38) и (1.39) используются стационарные уравнения газовой динамики. [10]
Разностная схема (3.32) - (3.35) аппроксимирует систему уравнений газовой динамики (3.31) гл. [11]
Покажем теперь, как слабый разрыв связан с характеристиками системы уравнений газовой динамики. Последняя есть система пяти уравнений в частных производных первого порядка по четырем независимым переменным, содержащих пять неизвестных функций. [12]
На рис. 2.17, я нанесено также точное решение задачи для системы уравнений газовой динамики без диссипаций. Как видно, при больших значениях шага сетки по времени т 1К параметры течения газа за фронтом волны, полученные в результате расчетов, заметно отличаются от точного решения, а скорость движения ее фронта не равна единице. С увеличением т это расхождение усиливается. [13]
 |
Изменение во времени рас. [14] |
Расчет проведен в одномерной сферически симметричной постановке с использованием лагранжевой численной методики, основанной на системе уравнений высокотемпературной радиационной газовой динамики в квазидиффузионной форме ( см. гл. [15]
Страницы: 1 2 3