Cтраница 2
В ее основу положено численное решение системы уравнений электромагнитного поля ( Максвелла) в асимметричной неоднородной среде с цилиндрической границей раздела неоднородности, полученное методом интегральных преобразований Фурье-Бесселя для произвольно ориентированных диполь-ных источников поля. [16]
Возникает сложное взаимодействие электромагнитных и гидрогазодинамических явлений, которое рассматривается на основе системы уравнений электромагнитного поля и уравнений движения жидкости или газа. [17]
Таким образом, для вычисления мощности излучения необходимо определить в каждой точке поверхности s для каждого момента времени вектор Умова-Пойнтинга S [ E-H ] и, следовательно, найти величины Е и Н путем решения системы уравнений электромагнитного поля. [18]
Таким образом, для вычисления мощности излучения необходимо определить в каждой точке поверхности s для каждого момента времени вектор Пойнтинга S [ E-H ] и, следовательно, найти величины Е и Н путем решения системы уравнений электромагнитного поля. [19]
Таким образом, для вычисления мощности излучения необходимо определить в каждой точке поверхности s для каждого момента времени вектор Пойнтинга S [ Е Н ] и, следовательно, найти величины Е и Н путем решения системы уравнений электромагнитного поля. [20]
Таким образом, для вычисления мощности излучения необходимо определить в каждой точке поверхности s для каждого момента времени вектор Пойнтинга 5 [ Е Н ] и, следовательно, найти величины Е vi H путем решения системы уравнений электромагнитного поля. [21]
Таким образом, для вычисления мощности излучения необходимо определить в каждой точке поверхности s для каждого момента времени вектор Пойнтинга S [ Е - Н I и, следовательно, найти величины Е и Н путем решения системы уравнений электромагнитного поля. [22]
Только теперь целесообразно перейти к общему случаю - теории переменного электромагнитного поля, - выведя систему уравнений Максвелла в дифференциальной форме, доказав теорему Умова - Пойнтинга, приведя уравнения для электродинамических потенциалов, и в заключение - систему уравнений электромагнитного поля в символической форме. [23]
Система единиц МКСА ( метр, килограмм, секунда, ампер) является частью системы СИ. Система МКСА связана с рационализованной системой уравнений электромагнитного поля, в которой множитель 4л расположен в уравнениях в наиболее естественном месте, а именно он явно входит в те зависимости, которые соответствуют случаям, характеризующимся сферической симметрией. Весьма существенно также, что при рационализованной форме уравнений электромагнитного поля достигается симметрия зависимостей, относящихся к электрическим и магнитным величинам. [24]
Система единиц МКСА ( метр, килограмм, секунда, ампер) является частью системы СИ. Система МКСА связана с рационализованной системой уравнений электромагнитного поля, в которой множитель 4я расположен в уравнениях в наиболее естественном месте, а именно он явно входит в те зависимости, которые соответствуют случаям, характеризующимся сферической симметрией. Весьма существенно также, что при рационализованной форме уравнений электромагнитного поля достигается симметрия зависимостей, относящихся к электрическим и магнитным величинам. [25]
В 1864 г. Максвелл опубликовал работу Динамическая теория электромагнитного поля, которой датируется теория электромагнитного поля и электромагнитная теория ювета. Имение в этой работе появилась система уравнений электромагнитного поля, синтез электрических, магнитных и оптических явлений, были даны первые решения конкретных задач электродинамики. [26]
Всякая цепь переменного тока, принципиально говоря, излучает электромагнитные волны. Это принципиальное положение следует из решения системы уравнений электромагнитного поля, которое может быть получено для контуров той или иной формы. В следующих параграфах будет приведено решение для случая электрического диполя с переменными зарядами. [27]
Всякая цепь переменного тока, строго говоря, излучает электромагнитные волны. Это принципиальное положение следует из решения системы уравнений электромагнитного поля, которое может быть получено для контуров той или иной формы. В следующих параграфах будет приведено решение для электрического диполя с переменными зарядами. [28]
Всякая цепь переменного тока, принципиально говоря, излучает электромагнитные волны. Это принципиальное положение следует из решения системы уравнений электромагнитного поля, которое может быть получено для контуров той или иной формы. В следующих параграфах будет приведено решение для случая электрического диполя с переменными зарядами. [29]
Всякая цепь переменного тока, строго говоря, излучает электромагнитные волны. Это принципиальное положение следует из решения системы уравнений электромагнитного поля, которое может быть получено для контуров той или иной формы. В следующих параграфах будет приведено решение для электрического диполя с переменными зарядами. [30]