Cтраница 2
Предоставленная система но существу может рассматриваться как обобщение на случай учета эффектов прочности системы гидродинамических уравнений трехпараметрической сжимаемой среды. [16]
При сферически-симметричной аккреции происходит переход течения через скорость звука в особой точке типа седла системы гидродинамических уравнений. Ниже рассматриваются течения с переходом через скорость звука и сверхзвуковым потоком вблизи гравитирующего центра. [17]
Для многокомпонентной смеси с переменной плотностью получено эволюционное уравнение переноса для скорости скалярной диссипации, позволяющее полностью замкнуть систему гидродинамических уравнений для среднего движения на уровне вторых моментов. Проведен анализ физического смысла отдельных членов перечисленных модельных уравнений переноса. [18]
При решении гидродинамических задач нас будет интересовать не само уравнение состояния, а уравнение изэнтрэды, которое определяет уравнение энергии в системе гидродинамических уравнений. Поэтому представляет большой интерес, задавшись уравнением изэнтропы, определить по нему уравнение состояния, которое и может быть сопоставлено с уравнением состояния ( 88 1), заданным в статистической физике. [19]
Если скорость V и температура Т заметно меняются лишь на расстояниях, больших по сравнению с 1 ( и за времена, большие по сравнению с 1 / v), то для них можно получить систему гидродинамических уравнений. [20]
Наличие двух чисел указывает на то, что имеются две причины, вызывающие нелинейные эффекты при распространении волн в газах и жидкостях: во-первых, нечпнейность уравнения непрерывности и уравнения Эйлера и, во-вторых, нелинейность уравнения адиабаты Такое разделение до некоторой степени условно, так как система гидродинамических уравнений решается совместно, однако при сравнении газов и жидкостей оно удобно. [21]
Установленная аналогия с гидродинамикой нуждается в существенной оговорке. Как известно, система гидродинамических уравнений далеко не всегда имеет непрерывные во всем пространстве решения. Отсутствие непрерывного решения в обычной гидродинамике означает образование ударных волн - поверхностей, на которых физические величины испытывают разрывы. В бесстолкновительной гидродинамике не существует ударных волн, поскольку они по самой своей природе связаны с отсутствующей в данном случае диссипацией энергии. Отсутствие непрерывных решений означает здесь, что в некоторой области пространства нарушается предположение о квазинейтральности плазмы. [22]
Установленная аналогия с гидродинамикой нуждается в существенной оговорке. Как известно, система гидродинамических уравнений далеко не всегда имеет непрерывные во всем пространстве решения. Отсутствие непрерывного решения в обычной гидродинамике означает образование ударных воли - поверхностей, на которых физические величины испытывают разрывы. В бесстолкновительной гидродинамике не существует ударных волн, поскольку они по самой своей природе связаны с отсутствующей в данном случае диссипацией энергии. Отсутствие непрерывных решений означает здесь, что в некоторой области пространства нарушается предположение о квазинейтральности плазмы. [23]
В работе сделана попытка построить модель двухкомпонентной системы, основываясь на предположении, что движение совокупности твердых частиц в потоке жидкости или газа можно представить как случайный процесс с независимыми приращениями. Построено решение кинетического уравнения, которое позволяет получить систему гидродинамических уравнений псевдогаза - совокупности твердых частиц. Отличие полученных уравнений от ранее предложенных в работах [2, 3] состоит в наличии добавочных членов, связанных с относительным движением компонент и обусловливающих анизотропию поля нормальных напряжений в псевдогазе. [24]
Вышеизложенные методики пригодны для рассмотрения частных вопросов. При построении общих моделей численного эксперимента динамика облучаемого вещества описывается системой гидродинамических уравнений в цилиндрической системе координат, а их решение проводится в рамках метода крупных частиц. Ввиду того, что для сильноточных электронных пучков важную роль играют эффекты, обусловленные индуцируемым магнитным полем, в этом случае используются уравнения магнитной гидродинамики. [25]
Получены традиционным способом, основанном на понятии пути смешения, реологические соотношения для турбулентных потоков диффузии, тепла и тензора рейнольдсовых напряжений, обобщающие на многокомпонентный случай результаты, полученные для аналогичных целей в рамках однородной несжимаемой жидкости. Выведены соотношения для корреляций, включающих пульсации плотности, позволяющее замкнуть систему осредненных гидродинамических уравнений. [26]
Балансовые дифференциальные уравнения (3.1.22), (3.1.24), (3.1.30), (3.1.35) и (3.1.57) и уравнение состояния (3.2.1) составляют систему точных гидродинамических уравнений смеси масштаба среднего движения ( при выводе которых не делалось каких-либо упрощений, связанных, в частности, с априорным отбрасыванием отдельных членов), пригодную для описания турбулизованной средней атмосферы планеты. [27]
Нормальные столкновения устанавливают внутреннее равновесие в каждом элементе объема газа ( большом по сравнению с / TV), который может при этом двигаться с произвольной скоростью V. Если скорость V и температура Т заметно меняются лишь на расстояниях, больших по сравнению с / TV ( и за времена, большие по сравнению с I / TV), то для них можно получить систему гидродинамических уравнений. [28]
В § 1 определяются условия применимости классической статистики к описанию поведения примесей. В § 2 вычислен вклад примесей в нормальную плотность, энтропию и теплоемкость. В § 3 установлена система гидродинамических уравнений, описывающих: слабые растворы и учитывающих осмотическое давление примесей. В § 4 найдено выражение для скорости второго звука ы2 в присутствии примесей. [29]
Для конкретного решения обширного круга задач, возникающих при создании ГДЛ, необходимо детальное исследование уравнений газодинамики с колебательной релаксацией в следующих приближениях. На основании работ [6-8, 11-14] в работе [59] была построена система гидродинамических уравнений для смеси газов с колебательной релаксацией во втором приближении для функций распределения при учете квазирезонансных колебательных переходов между молекулами. [30]