Любая система - сила
Cтраница 2
Из статики известно, что для любой системы сил равнодействующая ( если она существует) равна главному вектору этих сил. Следовательно, равнодействующая сил инерции, когда она существует, равна R, но при непоступательном движении эта равнодействующая вообще не проходит через центр масс тела, что и имеет место в данном случае. [16]
Из теоретической механики известно, что любую систему сил, приложенных к абсолютно твердому телу, можно заменить другой системой, статически эквивалентной первой, без изменения характера движения ( в частности, равновесия) тела. [18]
В предыдущем параграфе было показано, что любая система сил, расположенных как угодно в пространстве, приводится к силе, равной главному вектору RrJI, и к паре с моментом, равным главному моменту Мгл относительно точки приведения. [19]
Сделанное предположение не нарушает общности рассмотрения, поскольку любая система сил может рассматриваться как одна обобщенная сила. Q работы не производит. [20]
Таким образом, доказана основная теорема статики: любую систему сил, действующих на твердое тело, можно привести к силе, равной главному вектору системы сил, и паре сил, векторный момент которой равен главному моменту системы сил относительно точки, выбранной за центр приведения. [21]
Вместе с тем из теоретической механики известно, что любая система сил может быть приведена к ее главному вектору и главному моменту, которые статически эквивалентны заданной системе сил. Далее известно, что главный вектор системы может быть представлен в виде трех составляющих по осям выбранной координатной системы. [22]
Решение задачи приведения сил дает следующий основной результат: любая система сил, действующих на абсолютно твердое тело, эквивалентна одной силе, равной главному вектору R системы и приложенной в произвольно выбранном центре О, и одной паре сил с моментом, равным главному моменту М0 системы относительно этого центра. Отсюда следует, что любую систему действующих на твердое тело сил можно задать ее главным вектором и главным моментом-результат, к-рым широко пользуются на практике при задании, напр. [23]
Условия ( 11) являются векторными условиями равновесия для любой системы сил. [24]
Условия ( 11) являются векторными условиями равновесия длп любой системы сил. [25]
Условия ( 11) являются векторными условиями равновесия для любой системы сил. [26]
Отсюда вытекает основное свойство равновесия, заключающееся в том, что любая система сил, находящихся в равновесии, продолжает оставаться в этом состоянии, когда каждая из этих сил изменяет направление своего действия на противоположное - если только структура этой системы не претерпевает какого-либо изменения вследствие изменения направления всех сил. [27]
В дальнейшем при решении задач на равновесие тел, находящихся под действием любой системы сил ( не только плоской сходящейся, но и произвольной плоской, и произвольной пространственной), применяется методика, описанная в настоящем параграфе. [28]
Внутренние силы, действующие на одну часть тела со стороны другой, как любую систему сил, можно свести к главному вектору и главному моменту. [29]
Вари н ьон а, важнейшее построение в графической статике ( см.), позволяющее свести любую систему сил к двум силам, имеющим произвольные направления. Основным орудием графостатики является правило графич. Если сила Р изображена вектором ( фиг. [30]
Страницы: 1 2 3