Двумерная система

Cтраница 3

Области допустимых значений коэффициентов передачи двумерных систем. Отрицательная перекрестная связь. а - симметричная, б - асимметричная. Положительная перекрестная связь. в - симметричная, г - асимметричная. [31]

Для главных регуляторов двумерных систем были разработаны правила настройки. Дополнительное практическое требование состоит в том, что один контур должен оставаться устойчивым, когда другой разомкнут. [32]

Пусть правые части двумерной системы ( 2 bis) общего положения бесконечно дифференцируемы. [33]

Топологические нормальные формы. [34]

Этот результат для одномерных и двумерных систем был известен классикам. [35]

Он возникает в двумерной системе, к-рая реализуется, напр. [36]

Гальваномагнитные явления в двухкомпонентной двумерной системе изучали Юречке, Ландауэр и Свенсон [7], Арнольд и Шеннон [ 8], а также Адкинс [9], которые получили следующие результаты. Авторы работы [7] показали, что холловское сопротивление не зависит от исключенной площади при условии, что оставшаяся область является связной. Последний результат, хотя и полученный в приближении эффективной среды, свидетельствует о поразительной нечувствительности холловского сопротивления к наличию включений, в нашем случае - локализованных состояний. Следует заметить, что аналогичное рассмотрение трехмерного случая [7, 10] дает поправки к хол-ловскому сопротивлению, линейные по доле исключенных областей /, и поэтому нельзя рассчитывать на наличие у трехмерных систем таких же примечательных свойств, как у двумерных систем. [37]

Электрон-фоноиная неустойчивость в двумерных системах, как и в одномерных, повышена, вследствие чего в них происходят ФП, аналогичные пай-ерлсовскому. Механизм этих переходов также обусловлен элект-рон-фонониым взаимодействием. [38]

При таких значениях и двумерная система не находится в ультраквантовом пределе ( т.е. при и 1) и уже не является полностью поляризованной по спину. [39]

С другой стороны, двумерные системы являются простейшими распределенными системами, наиболее близкими к сосредоточенным. [40]

В нашем случае рассматриваются двумерные системы в трехмерном пространстве. Вернее, мы решаем двумерное уравнение Пуассона для точечной массы в начале координат. [41]

В пятом параграфе рассматриваются двумерные системы с конечным числом периодических решений. В этом случае полностью исследуется структура границы асимптотически устойчивого интегрального множества. Оказывается, что в границу такого множества не может входить неразложимый континуум. [42]

В последнем параграфе изучаются двумерные системы. Здесь показано, что в случае бесконечного числа периодических решений существуют гомоклинические решения. Это в свою очередь влечет наличие неразложимого континуума в инвариантном множестве. [43]

С каждой гранью связана двумерная система координат. [44]

Схема текстуррентгенограммы агрегата цепных молекул со сдвиговыми нарушениями. [45]

Страницы: 1 2 3 4