Двухчастичное взаимодействие
Cтраница 1
Двухчастичное взаимодействие К 2 приводит к матрице возмущения ( ( j2) JM Vn ( J2) JM), которую можно параметризовать при помощи б коэффициентов. [1]
Потенциал двухчастичного взаимодействия V ( rlt г2) южно разложить по сферич. [2]
Результаты проведенного выше анализа двухчастичного взаимодействия не могут быть перенесены непосредственно на упругие кулоновские столкновения в газе электронов и ионов, происходящие с участием многих частиц. Действительно, электростатическое кулоновское взаимодействие между заряженными частицами имеет гораздо больший радиус действия по сравнению с силами, действующими между нейтральными атомами или между электронами и атомами. Поэтому столкновения нельзя больше рассматривать как отдельные события, которые происходят при тесном сближении частиц. Вследствие дальнодействующего кулоновского потенциала ( - - J необходимо учитывать и влияние частиц более отдаленных; можно считать, что почти все время электрон взаимодействует одновременно с большим числом электронов и ионов. [3]
Видно, что все сложные детали двухчастичного взаимодействия концентрируются в функции В ( 9 1 /) ( или В ( 9, 1 /)), представляющей ( ненормированную) плотность вероятности относительного отклонения я - 29 для пары молекул с относительной скоростью V. Функция В ( 9, V) не может быть выражена в элементарных функциях даже для таких простых потенциалов как степенные ( U kpl-n пф 1, 3); случаи обратного квадрата и обратного куба поддаются аналитическому исследованию, но описывают слишком мягкое взаимодействие на малых расстояниях, чтобы быть реальными для нейтрального газа. [4]
Отклонения при малых прицельных расстояниях являются результатом последовательных двухчастичных взаимодействий. При больших прицельных расстояниях отклонения малы и поэтому также могут считаться аддитивными. [5]
Рассмотрим систему, характеризуемую полем ty и двухчастичным взаимодействием Ua. [6]
Волновые функции систем с А ш 3, полученные современными методами с использованием реалистических двухчастичных взаимодействий, могут считаться вполне надежными, хотя и не на таком уровне, как волновая функция дейтрона. [7]
В конденсированной фазе в связи с большой плотностью выделить точно вклад в экспериментальные величины двухчастичных взаимодействий не представляется возможным. Это не означает, что экспериментальные данные не могут быть обработаны с помощью парных потенциалов. [8]
Идея, лежащая в основе такой замены, состоит в том, что многие детали двухчастичного взаимодействия ( отраженные в столкновительном члене) вряд ли существенно влияют на значения многих экспериментально измеряемых величин. Иначе говоря, если речь идет не об очень тонких экспериментах, то следует ожидать, что тонкую структуру оператора Q ( /, /) можно заменить смазанным изображением, основанным на более простом операторе / ( /), который сохраняет только качественные и средние свойства истинного оператора столкновений. [9]
Такое соударение может быть схематически представлено элементарной диаграммой ( см. рис. 24), где сплошные линии описывают движение свободных частиц, а пунктирная линия отвечает двухчастичному взаимодействию. [10]
Такое соударение может быть схематически представлено элементарной диаграммой ( см. рис. 24), где сплошные линии описывают движение свободных частиц, а пунктирная линия отвечает двухчастичному взаимодействию. [11]
Двухчастичное взаимодействие не может породить трехчастичное в первом порядке. [12]
 |
Изоэнтальпы плазмы аргона. 1 - модель идеального газа, 2 - БД-теория, 3 - модель Дебая, 4 - куло. [13] |
Потенциал мультипольного разложения описывает притяжение между частицами на больших расстояниях. Для двухчастичного взаимодействия заряд-нейтрал k 4, так как одна из частиц обладает зарядом, другая - индуцированным дипольным моментом. [14]
Рассеяние определяется силами с коротким радиусом действия. Столкновения рассматриваются как отдельные двухчастичные взаимодействия. Даль-недействующие силы между электронами и ионами будут рассмотрены в гл. [15]
Страницы: 1 2