Магнитное сверхтонкое взаимодействие
Cтраница 2
Поскольку рассмотренные выше эффекты зависят от gV от постоянной магнитного сверхтонкого взаимодействия ( как А или А2) и, возможно, также от параметра ядерного электрического квадрупольного взаимодействия, то вариации этих величин будут давать вклады в неоднородное уширение линии ДЭЯР, которые изменяются от изотопа к изотопу для одного и того же иона, если ядерные моменты изотопов различны. [16]
Приложение внешнего магнитного поля вдоль одной из главных осей тензора магнитного сверхтонкого взаимодействия приводит Q № S к диагональному виду, и мессбауэровский спектр вновь будет определяться выражением Hhf AjS / gN N. В чистых парамагнитных соединениях спин-спиновое взаимодействие обычно обеспечивает поле, достаточное для создания выделенного направления. При определенном магнитном разбавлении должен восстановиться более сложный спектр нулевого поля. [18]
В парамагнитных частицах, содержащих ядра с магнитными моментами, появляется дополнительное магнитное сверхтонкое взаимодействие ( СТВ) неспаренного электрона с ядрами. Зеемановские уровни ( и соответственно линии спектра ЭПР) оказываются расщепленными; появляется сверхтонкая структура спектра ЭПР, расстояние между компонентами к-рой определяет величину локального магнитного поля ядра у неспаренного электрона. Энергия электрона в этом локальном дополнительном поле есть энергия СТВ; обычно ее характеризуют напряженностью самого локального магнитного ноля и измеряют в эрстедах. [19]
В парамагнитных частицах, содержащих ядра с магнитными моментами, появляется дополнительное магнитное сверхтонкое взаимодействие ( СТВ) неспаренного электрона с ядрами. Зеемановские уровни ( и соответственно линии спектра ЭПР) оказываются расщепленными; появляется сверхтонкая структура спектра ЭПР, расстояние между компонентами к-рой определяет величину локального магнитного поля ядра у неспаренного электрона. Энергия электрона в этом локальном дополнительном поле есть энергия СТВ; обычно ее характеризуют напряженностью самого локального магнитного поля и измеряют в эрстедах. [20]
Если ядра лигандов имеют спины / 1, то наряду с магнитным сверхтонким взаимодействием имеет место электрическое квадрупольное взаимодействие ядерных квадрупольных моментов с градиентом электрического поля на ядрах. [21]
Анализируя этот спектр, Офер и Новик [74] нашли, что константа магнитного сверхтонкого взаимодействия основного уровня 149Sm ( goVnHett) в металлическом самарии при 4 2 К равна - 500 15 Мгц. Эта величина очень близка к соответствующему значению для свободного иона ( см. разд. [22]
Результаты ряда измерений сверхтонких констант приведены в табл. 4.2. Прежде всего рассмотрим константу магнитного сверхтонкого взаимодействия А. [23]
В каждом случае используется значение ( г - 3, выведенное из константы магнитного сверхтонкого взаимодействия и ядерного момента, однако для атома это значение лишь на несколько процентов больше, чем для иона, как и следует ожидать. Поэтому мы должны искать другое объяснение этому расхождению. [24]
Первое слагаемое в (18.9) представляет собой псевдоквадру-польное сверхтонкое взаимодействие, второе - добавочный вклад в магнитное сверхтонкое взаимодействие. Необходимо, однако, помнить, что второй член в (18.9) приводит к отличию отношения коэффициентов сверхтонкого взаимодействия для двух изотопов от отношения их величин уп. Этот эффект может мешать измерению аномалии в сверхтонком взаимодействии, вызванной проникновением электрона в область, занятую ядром. [25]
А / Л 1000), эти два подсостояния могут рассматриваться как изолированные синглеты, магнитное сверхтонкое взаимодействие исчезает и расщепление в спектре поглощения без отдачи связано лишь с квадруполь-ным взаимодействием. Когда kT по порядку величины сравнимо с А и времена релаксации малы, магнитное сверхтонкое взаимодействие не усредняется до нуля из-за различия в заселенности двух ионных подуровней. [26]
Ниже точки Кюри ( или Нееля), когда средняя намагниченность отлична от нуля, наблюдается ясная картина магнитного сверхтонкого взаимодействия. С повышением температуры при прохождении точки Кюри средняя 1 намагниченность исчезает и, как правило, магнитное сверхтонкое взаимодействие исчезает в парамагнитной области. [27]
В приближении слабого поля лигандов, которое применимо в случае 4 / -, 5 / - ионов, магнитное сверхтонкое взаимодействие вводится в форме (7.346), обеспечивая очень простую связь ( § 4 гл. [28]
Когда поле лигандов является промежуточным или сильным, необходимо существенно другое приближение, в котором рассматриваются отдельно различные вклады в магнитное сверхтонкое взаимодействие. Эти вклады обусловлены частично орбитальным движением электронов и частично их спиновой намагниченностью. [29]
Этот эффект интерпретируется следующим образом: электронное зеемановское взамодействие примешивает возбужденные кристаллическим полем состояния к основным состояниям и таким образом изменяет магнитное сверхтонкое взаимодействие на величину, пропорциональную внешнему магнитному полю. [30]
Страницы: 1 2 3 4