Cтраница 2
В квазиодномерных ( с конечным сечением) системах с дискретными параметрами порядка ( например, в равновесной системе жидкость-газ) и короткодействующими взаимодействиями энергия стенки между двумя фазами, Uw, конечна. Так как энтропия такой стенки имеет порядок & Bln ( L / Lo) ( Ландау, Лифшиц, 1958Ь), где L - длина системы, a LQ - атомная длина, то при достаточно больших L стенки будут рождаться спонтанно. Поэтому как обычный дальний порядок, так и фазовое равновесие произвольно больших сегментов двух фаз будут невозможны. [16]
Уравнение для расчета избыточной энергии Гиббса раствора в дополнение к расширенной формуле Дебая-Хюккеля, учитывающей вклады от дальнодей-ствующих ион-ионных взаимодействий, включает члены, содержащие вклады от короткодействующих взаимодействий всех видов. В модели локального состава Чена для уменьшения числа подгоночных параметров вводится гипотеза об отсутствии ион-ионных взаимодействий для ионов одинакового заряда и локальной электронейтральности вокруг молекул растворителя. [17]
Отклонение точек, соответствующих алифатическим соединениям и о-производным бензола, от прямой, построенной для м - и я-производных, может быть объяснено ( по крайней мере, в значительной степени) специфическими короткодействующими взаимодействиями, которые обычно называют пространственными. На это указывает тот факт, что отклонения исчезают, когда реакционный центр удален на более значительное расстояние от участка молекулы, в котором происходят структурные изменения. [18]
Де 0Кг - угол между векторами К и г. Первый член разложения амплитуды рассеяния не зависит от К, второй - пропорционален К. В короткодействующее взаимодействие, которое не зависит от угла между векторами г и s, мы частично включим поляризационное. [19]
Если помимо интересующих нас неподвижных точек существуют и другие, мы можем ошибочно получить не ту неподвижную точку, поскольку при малом числе спинов мы не сможем отличить ее от искомой. Интересующие нас неподвижные точки имеют короткодействующее взаимодействие. Конкретное значение радиуса взаимодействия короткодействующей неподвижной точки зависит от деталей определения РГ Допустим, что некоторая неподвижная точка рассматриваемой нами РГ имеет радиус взаимодействия, равный трем постоянным решетки. В таком случае, исследуя численно систему 3X3 спинов, мы не сможем отличить короткодействующую неподвижную точку от дальнодей-ствующих. Для того чтобы найти короткодействующую неподвижную точку, нам потребовалось бы большее, скажем 6X0, число спинов. [20]
Если потенциал с очень малым радиусом действия заменить потенциалом с очень большим радиусом действия, причем таким образом, чтобы на больших расстояниях была применима формула (45.19), то последняя не даст даже приближенного представления о поведении волновой функции на малых расстояниях. Несмотря на это, эффекты короткодействующего взаимодействия на больших расстояниях описываются этим выражением, и, следовательно, на больших расстояниях можно произвести сшивание волновой функции. [21]
Теплоемкость Ср следует считать менее фундаментальной величиной, чем Су, в том смысле, что аномалии в поведении Су связаны с механизмом упорядочения: дальнодействующие молекулярные взаимодействия вызывают, по-видимому, скачок Су, в то время как короткодействующие силы приводят к бесконечному значению Су в точке перехода. Раис [8] показал, что если короткодействующее взаимодействие не зависит от объема, переход остается переходом второго рода, однако в противном случае система, у которой Су оо, будет неустойчивой по отношению к изменению объема и переход становится переходом первого рода. Он установил, что бесконечная теплоемкость может наблюдаться только при переходах первого рода. [22]
В работе Кона [983] было показано, что в однородных системах электрон-электронные взаимодействия не изменяют положение циклотронного резонанса. Хотя данное доказательство относится лишь к короткодействующим взаимодействиям, на самом деле теорема Кона есть следствие того, что электрон-электронные взаимодействия являются внутренними силами в системе. К инверсионным слоям теорема в действительности неприменима, поскольку там наличие рассеивателей нарушает трансляционную инвариантность системы. Отсюда вытекает необходимость проведения расчета высокочастотной проводимости в рамках последовательных тщательно продуманных аппроксимаций, учитывающих электрон-электронные взаимодействия. При этом необходимо учитывать играющие важную роль так называемые вершинные поправки, которые в однородных системах полностью компенсируют эффект возрастания эффективной массы. Ландау, однако она непригодна для описания субгармонической структуры, являющейся прямым следствием полностью квантованного характера орбитального движения. [23]
Из предыдущего раздела мы видим, что электрические поля, создаваемые различными дипольными плоскостями, в приближении жесткой связи протонной подсистемы и системы тяжелых ионов, объединяя выражения (2.2) и (4.11), могут быть записаны в виде произведения I ( n - m) ( Zn), где I ( n - m) - соответствующий структурный фактор. В результате, как и в случае короткодействующего взаимодействия, формально мы имеем взаимодействие с ближайшим соседом, хотя на самом деле оно представляет собой взаимодействие со всеми диполями данной плоскости. [24]
Поскольку измерение Хтах стационарным методом дает 410 нм для раствора в толуоле и 510 нм для раствора в 1-пропаноле, результат исследований флуоресценции с разрешением по времени указывает на существование процесса релаксации, который завершается за время задержки, меньшее 1 не. Этот быстрый процесс релаксации может быть обусловлен какими-то короткодействующими взаимодействиями между растворенным веществом и растворителем, которые не учитываются в описанной выше модели континуума. [25]
Вклад этих составляющих в различные физические эффекты неравноценен. Так, строение ядра дислокации определяет ее подвижность, короткодействующее взаимодействие с примесями и др. Линейная теория упругости позволяет выявить здесь лишь качественную картину. [26]
Уравнение (11.107) описывает предельный закон Дебая-Хкж - келя и очень важно для оценки изменения коэффициентов активности при высоких разведениях. В уравнении (11.104) числитель характеризует дальнодействующее кулоновское взаимодействие, а знаменатель - влияние на последнее короткодействующего взаимодействия между ионами. В каждом растворе следует учитывать короткодействующие взаимодействия ион-растворитель. Принимается, что последние обусловливают линейную зависимость lg / от концентрации. [27]
В неравновесной статистической механике кинетические коэффициенты получают путем рассмотрения микроскопических процессов рассеяния. Такой подход впервые был реализован с помощью уравнения Больцмана, которое справедливо для систем с короткодействующим взаимодействием в предельном случае низкой плотности. Мы приведем некоторые частные результаты для проводимости а, часто встречающиеся в литературе [ [109, 436, 480, 601]; эти формулы для проводимости можно вывести, пользуясь единым подходом в рамках изложенной ниже теории линейного отклика. [28]
& может быть связана с парными корреляциями. Соогношения между функциями g3 и g, необходимые при рассмотрении дальнодействующих сил, не будут справедливы при короткодействующих взаимодействиях. Это, вероятно, означает, что трудно найти единое уравнение, связывающее структуру с потенциалом взаимодействия и одновременно хорошо описывающее жидкие аргон и свинец. [29]
Применимость метода углового момента к ядерной структуре мы проиллюстрируем сначала на примере оболочечной модели, а затем применим эту модель к описанию свойств короткодействующих взаимодействий. Заметим для ясности, что нашей целью в данном разделе является не обзор физики ядерной структуры, а скорее концентрирование внимания на тех специальных разделах ядерной физики, в которые понятие и метод углового момента внесли наиболее существенный вклад. [30]