Неупругое взаимодействие

Cтраница 1

Кривые энергетических потерь в рентгеноэлектронных спектрах ( / о-основная рентгеноэлектронная линия. / ь / 2 - линии от электронов, испытавших одно или два столкновения. / л - суммарный спектр. [1]

Такие неупругие взаимодействия фотоэлектрона с атомами осббенно существенны в твердом теле. Неупругие столкновения выбитых - электронов могут оказать Существенное влияние на вид спектра. С помощью простой модели показано [268, 269], что большую роль играет соотношение ширины рентгеноэлектронной линии Ел и величины U, характеризующей область энергетических потерь вследствие неупругих столкновений. UlQEa ( рис. 2.14 6) появляется дополнительный максимум. [2]

При неупругом взаимодействии с ядрами вещества электроны теряют энергию в кулоновском поле ядер и вызывают эмиссию рентгеновского излучения со сплошным спектром. Неупругие столкновения могут вызвать ионизацию атомов, в результате чего возникают характеристические рентгеновские лучи или Оже-электроны. Если неупругие взаимодействия происходят между первичным пучком электронов зонда и слабо связанными внешними электронами вещества, испускаются вторичные электроны, имеющие энергию не выше нескольких десятков электрон-вольт. Кроме процессов, связанных с возбуждением внутренних и валентных оболочек атома, существуют плазменное и фононное возбуждения. Первый тип возбуждения характеризуется осцилляцией свободных электронов объекта в месте прохождения первичного пучка за счет энергии последнего. Фононное возбуждение является результатом взаимодействия зонда с кристаллической решеткой, что приводит к колебаниям атомов в решетке, испусканию световых квантов и в конечном счете к локальному разогреву вещества. [3]

При неупругом взаимодействии часть механической энергии тел переходит в тепло, при этом оба тела нагреваются. [4]

При неупругих взаимодействиях определенный обмен энергиями между излучением и частицами исследуемого образца протекает на основе квантово-оптических процессов. При этом в ходе измерения получают сигналы, которые в регистрируемом спектре располагаются в соответствии с их энергией. При этом в любом случае речь идет об ограниченной части электромагнитного спектра, охватывающего чрезвычайно широкую область энергий. На рис. 3.45, наряду с областями электромагнитного спектра, перечислены - соответствующие им формы внутренней энергии и основанные на них принципы анализа. Последние объединяются под общим понятием спектроскопии. [5]

При неупругом взаимодействии частицы с ядром полная энергия ядра изменяется. [6]

За счет неупругих взаимодействий с электронами атомы Не заселяют уровни возбуждения 235i и 2 50, оптические переходы с которых вниз запрещены. Уровни 23Si и 21S0 практически совпадают с уровнями 2s и 3s Ne, отличаясь от них примерно на 0 03 эв. Поэтому при взаимодействиях возбужденных атомов неона с невозбужденными атомами гелия наблюдается резонансная передача возбуждений. Атомы Не переходят из возбужденных состояний 235j или 21S0 в основное состояние, а атомы Ne в состояния 2s или 3s соответственно. [7]

Пробег протонов в Be, С, Al, Cu, Pb и воздухе, г / см2. [8]

Полные сечения неупругого взаимодействия при высоких энергиях близки к геометрическим сечениям ядер. [9]

В результате этих неупругих взаимодействий часть кинетической энергии электронов переходит в энергию возбуждения или ионизации. При взаимодействии медленного электрона е с возбужденным атомом А возможно столкновение второго рода е - - А е - - А. Этот процесс является основным при разрушении возбужденных состояний. [10]

Образование лавины в процессе ионизации газа. [11]

Среди различных видов неупругого взаимодействия электронов с атомами наиболее важная роль в большинстве явлений, происходящих в плазме, принадлежит столкновениям, которые приводят к ионизации атомов. Именно посредством таких процессов, лавинообразно развивающихся во время газовых разрядов, образуется плазма. [12]

Чем различаются процессы упругого и неупругого взаимодействия. [13]

Это связано с неупругим взаимодействием нейтрона с ядром, в результате которого происходит захват нейтрона ядром с возбуждением ядра и часто с испусканием вторичного излучения, которое обычно не обнаруживается при дифракционном эксперименте. [14]

Принципиальная зависимость регистрируемого потока нейтронного излучения от влажности и. [15]

Страницы: 1 2 3 4