Неупругое взаимодействие

Cтраница 2

При нейтронном гамма-каротаже используют неупругие взаимодействия быстрых нейтронов, испускаемых нейтронным источником, и захват замедлившихся нейтронов ядрами атомов породообразующих элементов. В результате такого взаимодействия возникает захватное - излучение, которое и фиксируется гамма-детектором при перемещении каротажного зонда по скважине. [16]

В каждом отдельном акте неупругого взаимодействия в результате внутриядерного каскада образуется множество вторичных частиц ( главным образом нуклоны и я-мезоны) с энергиями, достаточными, чтобы, в свою очередь, вызвать в последующем внутриядерный каскад. Таким образом, в защитной среде при падении на нее пучка частиц высоких энергий число неупругих взаимодействий возрастает, в результате чего развивается каскад. [17]

Кривые энергетических потерь в рентгеноэлектронных спектрах ( / о-основная рентгеноэлектронная линия. / ь / 2 - линии от электронов, испытавших одно или два столкновения. / л - суммарный спектр. [18]

Следует различать два типа неупругих взаимодействий фотоэлектрона в твердом теле, которые могут привести к появлению дискретных сравнительно узких максимумов в рентгенос электронном спектре. [19]

Конструкция установки обеспечивает возможность неупругого взаимодействия груза маятника со стенкой ячейки. [20]

Эти свойства основаны на неупругом взаимодействии рентгеновского излучения с электронами атома. [21]

В обоих случаях имеет место сильное неупругое взаимодействие. [22]

Скорость обмена энергией в результате неупругих взаимодействий между тяжелыми частицами, например между возбужденными и невозбужденными атомами [65] и молекулами [66], может существенно влиять на степень неравновесности плазмы. Из-за отсутствия надежных данных, характеризующих указанные процессы в азоте и кислороде, член Waa в уравнении (2.1.42) в первом варианте расчета был опущен. [23]

Относительная доля энергии, теряемая электронами в результате различных процессов взаимодействия, %. [24]

Заряженные частицы могут за счет неупругих взаимодействий передавать атомам среды количество энергии, недостаточное для ионизации. В этом случае образуются атомы в возбужденном состоянии, которые передают эту энергию другим атомам, либо испускают кванты характеристического излучения, либо, соударяясь с другими возбужденными атомами, могут получить энергию, достаточную для ионизации атомов. [25]

Для того чтобы написать сечение глубоко неупругого взаимодействия лептона с нуклоном, нам понадобятся распределения кварков и антикварков в нуклоне. Аналогичным образом d ( x) и s ( e) описывают соответствующие величины для d - и s - кварков, а и ( х), - d ( x) к s ( x) - для антикварков ( все это для протона. [26]

Еассмотрим теперь общий вид сечения глубоко неупругого взаимодействия нейтрино с нуклоном, не прибегая к партонной модели, а опираясь лишь на то, что слабое взаимодействие обусловлено произведением двух левых токов: лептонного и адронного. [27]

Закон сохранения механической энергии при абсолютно неупругом взаимодействии не выполняется. [28]

С помощью этого выражения получим выражение для сечения-глубоко неупругого взаимодействия. Как и раньше, обозначим через и ( х) / х и d ( x) / x плотность распределения и - и d - квар-ков в протоне. [29]

Значительно большая доля методов анализа основывается на неупругих взаимодействиях пробы с внешними источниками энергии. При неупругих взаимодействиях определенный обмен энергиями между излучением и частицами исследуемой пробы протекает на основе квантово-оптических процессов. При этом в ходе измерения получают сигналы, которые в регистрируемом спектре располагаются в соответствии с их энергией. Спектральный анализ чрезвычайно разнообразен и включает несколько методов, каждый из которых предназначен для измерений в определенной спектральной области. [30]

Страницы: 1 2 3 4