Пион-нуклонное взаимодействие

Cтраница 1

Изотонически инвариантное пион-нуклонное взаимодействие (5.19) дает ряд интересных следствий не только для виртуальных процессов, обусловливающих двухну-клонное взаимодействие, но и для процессов взаимодействия реальных пионов с нуклонами. Полезно рассмотреть этот вопрос более подробно. [1]

Для пион-нуклонного взаимодействия точность экс перимента не столь высока, как в предыдущих опытах, но и в этом случае никаких указаний на несохранение четности не обнаружено. [2]

Изотопическая инвариантность пион-нуклонного взаимодействия (5.19) означает, что в четырех перечисленных состояниях с / 3 / 2 оно будет одинаковым. [3]

Прежде всего рассмотрим пион-нуклонные взаимодействия. [4]

Описанная формальная схема рассмотрения различных нук-лон-нуклонных и пион-нуклонных взаимодействий чрезвычайно удобна и плодотворна. В настоящее время нет экспериментальных фактов, которые противоречили бы такому рассмотрению, и, наоборот, целый ряд экспериментальных результатов ( нуклон-вуклонные рассеяния при высоких энергиях, рождение я-мезонов в нуклон-нуклонных взаимодействиях, рассеяние я-мезонов на нуклонах) находит естественное объяснение с точки зрения гипотезы о зарядовой независимости, или изотопической инвариантности ядерных сил. [5]

Описанная формальная схема рассмотрения различных ну-клон-нуклонных и пион-нуклонных взаимодействий чрезвычайно удобна и плодотворна. В настоящее время нет экспериментальных фактов, которые противоречили бы такому рассмотрению, и наоборот, целый ряд экспериментальных результатов ( нуклон-нуклонные рассеяния при высоких энергиях, рождение я-мезонов в нуклон-нуклонных взаимодействиях, рассеяние ячмезонов на нуклонах) находит естественное объяснение с точки зрения гипотезы о зарядовой независимости, или изотопической инвариантности ядерных сил. [6]

Зарядовая независимость ядерных сил и пион-нуклонных взаимодействий является гораздо более сильным утверждением, чем зарядовая симметрия; в то время как последняя следует из первой, обратное положение не имеет места. Мы перейдем теперь к формулировке гипотезы зарядовой независимости в терминах аппарата изотопического спина и к рассмотрению следствий, которые справедливы не только для ядерных и пион-нуклонных процессов, но для всех процессов сильных взаимодействий, управляемых законом зарядовой независимости. [7]

В этой же работе было учтено вакуумное пион-иион-ное и пион-нуклонное взаимодействия для сильных пион-ных полей вида бегущей волны, которые вытекают из нелинейного лагранжиана Вейнберга. [8]

Необходимо подчеркнуть, что рассмотренные выше следствия изотопической инвариантности пион-нуклонного взаимодействия не зависят от предположений о конкретном типе этих взаимодействий и определяются исключительно тем обстоятельством, что нуклон считается изоспинором, пион - изовектором, а лагранжиан взаимодействия пионного и нуклонного полей - изоскаляром. [9]

Параметры, приведенные в уравнениях (2.37) или (2.40), в сильной степени определяют низкоэнергетическое пион-нуклонное взаимодействие. Наиболее важными параметрами являются усредненные по спину и изоспину s - и р-волновые параметры bo и со и s - волновой параметр bi, завиящий от изоспина. Параметры do и d определяют процессы с переворотом спина. Они редко играют важную роль в общих свойствах jr - ядерных взаимодействий. [10]

Двухнуклонные состояния. [11]

Исторически вторым по счету сильным взаимодействием, к которому была применена концепция изотопической инвариантности ( зарядовой независимости), было пион-нуклонное взаимодействие. В тот период ( 1938 г.) пионы еще не были известны, но соображения Кеммера [2] легко могут быть перенесены на пион-нуклонное взаимодействие, которое, как мы сейчас полагаем, в основном определяет двухнуклонное взаимодействие. [12]

По мере продвижения к более высоким энергиям единственной наиболее заметной чертой становится влияние резонанса А ( 1232) не только в исходном пион-нуклонном взаимодействии, но также и в пион-ядерной многотельной проблеме. Важным наблюдением, а в действительности - одним из ключевых результатов пионной ядерной физики промежуточных энергий, является то, что изобара выживает как отдельная разновидность барионов в сильно взаимодействующем ядерном окружении; она может рассматриваться как квазичастица, точно так же, как и нуклон. Она играет важную роль не только в упругом рассеянии пионов на ядрах, но и как входное состояние для неупругих и абсорбтивных процессов. Фактически, настоящая глава дает реальную экспериментальную поддержку обоснованности того многочастичного подхода в пионной ядерной физике, который был развит в гл. [13]

Однако эти сомнения в значительной степени были рассеяны, когда в начале пятидесятых годов распространение формализма изоспина на пионы и их взаимодействия дало возможность изящно учесть многие особенности пион-нуклонного взаимодействия, которые трудно было бы объяснить любым другим путем. [14]

Инвариантность (5.24) относительно вращений вокруг третьей оси в пространстве изотопического спина приводит, как обычно, к сохранению электрического заряда, которое, разумеется, должно иметь место в процессах пион-нуклонных взаимодействий. [15]

Страницы: 1 2