Пион-нуклонное взаимодействие

Cтраница 2

Обозначения не требуют пояснений. Первый член представляет собой пион-нуклонное взаимодействие (5.19), переписанное в более удобных обозначениях. Если существуют частицы с более высоким ( по абсолютной величине) значением гиперзаряда, то его геометрическая интерпретация с помощью изоспиноров первого и второго рода может оказаться невозможной. [16]

При рассмотрении возможных способов проверки инвариантности лагранжиана сильного взаимодействия относительно зарядового сопряжения обнаруживается ряд практических трудностей. Однако это очень трудно осуществить, так как пион-нуклонное взаимодействие является гораздо более сильным ( по сравнению с электромагнитным), вследствие чего с подавляющим преимуществом происходит аннигиляция с испусканием пионов, а не фотонов. [17]

Это означает просто, что ядерные силы между двумя протонами равны ядерным силам между двумя нейтронами. Аналогично зарядовая симметрия пион-нуклон-ного взаимодействия требует, чтобы лагранжиан пион-нуклонного взаимодействия был инвариантен относительно преобразования зарядовой симметрии. [18]

Как мы уже видели в разделе 8.2.3, для статического пион-нуклонного взаимодействия Ялш минимальная градиентно-инвариантная связь приводит к дополнительному току взаимодействия, который дает амплитуду Кролла - Рудермана на пороге фоторождения пиона. [19]

Двухнуклонные состояния. [20]

Исторически вторым по счету сильным взаимодействием, к которому была применена концепция изотопической инвариантности ( зарядовой независимости), было пион-нуклонное взаимодействие. В тот период ( 1938 г.) пионы еще не были известны, но соображения Кеммера [2] легко могут быть перенесены на пион-нуклонное взаимодействие, которое, как мы сейчас полагаем, в основном определяет двухнуклонное взаимодействие. [21]

Параметры со и di, не имеющие в статическом пределе вкладов от иуклонных борновских слагаемых, теперь определяются Д - изо-барой. Так как параметр со очень важен в ядерных приложениях, это означает, что прямое и перекрестное Д ( 1232) слагаемые определяют р-волновые пион-нуклонные взаимодействия даже на пороге, т.е. очень далеко от самого Д - резонанса. [22]

S-матрицы ( фазы рассеяния и параметры смешивания действительны ниже порога рождения пионов), но лишь в конечном числе состояний со значениями орбитального момента I вплоть до нек-рого / макс. Идея его состоит в привлечении из теории поля информации о взаимодействии нуклонов в состояниях с I макс - В этих состояниях с высокими значениями I преобладающим является вклад Фейн-мана диаграммы, учитывающей обмен одним я-ме-зоном, что наглядно следует из соответствия ядерных сил с радиусом R - Й / ш с обмену частицей с массой тг. Обмен более тяжелыми мезонами приводит к более короткодействующим силам. Этот метод дает возможность независимо определить величину константы пион-нуклонного взаимодействия / ( см., напр. [23]

Если в теории есть кварки, то их массы также являются параметрами. В киральном пределе масса пиона равна нулю, и все безразмерные величины должны однозначно определяться в теории. Это относится не только к отношению масс, например массы р-мезона к массе протона, но и к таким величинам как константа пион-нуклонного взаимодействия, некогда рассматривавшаяся как параметр в теории возмущений. Поскольку киральное приближение довольно успешно использовалось в алгебре токов, есть основания полагать, что можно будет развить разумную вычислительную схему. [24]

Однако эти сомнения в значительной степени были рассеяны, когда в начале пятидесятых годов распространение формализма изоспина на пионы и их взаимодействия дало возможность изящно учесть многие особенности пион-нуклонного взаимодействия, которые трудно было бы объяснить любым другим путем. К этому времени экспериментально было установлено отношение а ( я): а ( л -) 3: 1 для полных сечений рассеяния соответственно положительных и отрицательных я-мезонов на протонах при энергии мезонов до 300 Мэв в лабораторной системе координат. Бракнер показал, что это эмпирическое отношение можно понять просто как следствие правил, определяющих сложение изоспинов, если предположить, что сохранение изоспина имеет силу для пион-нуклонных взаимодействий. [25]

Характерной особенностью пиона в ядерной среде является то, что он проявляет взаимодополняющие свойства, действуя в одно и то же время и как внешнее возмущающее поле, и как внутренний источник ядерных сил. С одной стороны, ядро служит преломляющей средой для пионной волны. С другой стороны, пион тесно связан со свойствами низкочастотных коллективных спин-изоспиновых мод в среде, так как длиннодействующая часть ядерной силы, зависящей от спина и изоспина, продуцируется пионным обменом. В предельном случае очень сильного пион-нуклонного взаимодействия такая коллективная мода может появляться даже при нулевой частоте. [26]

Страницы: 1 2