Cтраница 1
Последняя система уравнений также не позволяет вычислить все неизвестные, так как неизвестных - четыре, уравнений - три. [1]
Последняя система уравнений, написанная для вещественных матриц Uj и U2, может быть решена изложенными во второй главе методами простых итераций или Ньютона. Разумеется, методы расчета сложных электрических систем не ограничиваются приведенными выше. В зависимости от поставленной задачи и характера заданных исходных данных могут быть сформированы различные системы уравнений. Однако для всех этих подходов остается общим то, что в конечном итоге формируется система нелинейных алгебраических уравнений. Приведенные в качестве примера методы решения таких систем уравнений ( метод простой итерации и метод Ньютона) являются основой для разработки других, более эффективных методов расчета сложных нелинейных цепей переменного тока в установившихся режимах. [2]
Последняя система уравнений позволяет провести анализ чувствительности по отношению к любой из величин исходного уравнения или их совокупности. [3]
Последняя система уравнений может быть рассматриваема как от-поспщапсп к задаче колебаний некоторой системы с н - 1 степенями свободы. [4]
Последняя система уравнений, написанная для вещественных матриц И ], и U2, может быть решена изложенными во второй главе методами простых итераций или Ньютона. Разумеется, методы расчета сложных электрических систем не ограничиваются приведенными выше. В зависимости от поставленной задачи и характера заданных исходных данных могут быть сформированы различные системы уравнений. Однако для всех этих подходов остается общим то, что в конечном итоге формируется система нелинейных алгебраических уравнений. Приведенные в качестве примера методы решения таких систем уравнений ( метод простой итерации и метод Ньютона) являются основой для разработки других, более эффективных методе з расчета сложных нелинейных цепей переменного тока в установившихся режимах. [5]
Последняя система уравнений является связанной. В случае квазистатической задачи отпадают начальные условия для перемещений. Если величины, вызывающие деформацию и температуру, изменяются достаточно медленно от нуля до своих конечных значений и остаются в таком состоянии, то мы имеем дело при t - оо с установившимся процессом, со статической задачей. Перемещение и температура становятся не зависящими от времени и являются функциями только положения. В уравнении ( 11) исчезают производные по времени. [6]
Последняя система уравнений, как и исходная, весьма сложна, она не интегрируется в квадратурах. Для упрощения этих уравнений и применяются различные схемы осреднения небесной механики. [7]
Последняя система уравнений определяет траекторию. [8]
Последняя система уравнений отличается от системы (7.70) тем, что в нее добавлены члены Kib и Kzb. Фазовые траектории в области 2 стягиваются в узел NZ при e Kib 4 8 ( на фиг. Траектории в областях 1 и 3 представляют собой окружности с центрами в точках С4 и С3 при е - e0Ki 2 4 и e e0Ki - 2 4 соответственно. Для ступенчатого входного сигнала с амплитудой 9 изображающая точка системы движется по траектории Т до точки е - 0 1, е; после достижения этой точки, а также всех других точек на линии е при - fe2 8 траектория изменяет направление. Так как е положительна, величина е будет увеличиваться до значения 2 8, а затем изображающая точка переместится вдоль асимптоты в узел NZ. Установившаяся ошибка системы равна essKib, причем перед достижением положения равнбвесия в системе существуют колебания. Число выбросов колебательного процесса зависит от амплитуды ступенчатого входного сигнала. [9]
Последняя система уравнений имеет единственное решение о 2, ( / о1 - Подстановкой в уравнения исходной системы убеждаемся, что пара чисел о2, ( / о1 действительно является ее решением. [10]
Последняя система уравнений имеет единственное решение Х0 2, Уо1 - Подстановкой в уравнения исходной системы убеждаемся, что пара чисел в 2, уа 1 действительно является ее решением. [11]
Последняя система уравнений является линейной относительно постоянных коэффициентов функции механизма, зависящих только от его искомых постоянных параметров. [12]
Последнюю систему уравнений в общем виде можно представить, заменив числа буквенными обозначениями. [13]
Если последняя система уравнений имеет решение А, о 0, о; 0), то это значит, что гармонически линеаризованное уравнение имеет решение е A s mu: t, которое описывает периодический процесс. Этот процесс реально можно наблюдать, если указанное решение орбитально устойчиво или асимптотически орбитально устойчиво. Решение е A sinct; t описывает автоколебания, если оно асимптотически орбитально устойчиво. Таким образом, исследование автоколебаний сводится к решению уравнений (3.13) и определению асимптотической орбитальной устойчивости. [14]
Решение последней системы уравнений может быть проведено по следующему алгоритму. [15]