Релятивистское взаимодействие
Cтраница 2
Отметим, что такой переход, связанный с релятивистским взаимодействием dmq, во многом аналогичен переходу типа вращения / вокруг поля в плоскости, перпендикулярной ему, о котором шла речь в гл. Со своими, конечно, особенностями, обусловленными неколлинеарностью ОМС. [16]
В следующих приближениях учет несферической части межэлектронного взаимодействия, спин-орбитального и релятивистского взаимодействия электронов приводит к расщеплению энергий термов. [18]
Как уже было указано, анизотропия магнитных свойств ферромагнетика связана со сравнительно слабыми релятивистскими взаимодействиями между его атомами. В макроскопической теории эта анизотропия описывается путем введения в термодинамический потенциал соответствующих членов - энергии магнитной анизотропии, зависящей от направления намагничения. [19]
Существуют кристаллы, в которых обменное взаимодействие устанавливает антиферромагнктную структуру, но сравнительно слабые релятивистские взаимодействия приводят к небольшому искажению этой структуры, в результате чего появляется намагничение М - - аномально малое в меру малости релятивистских взаимодействий по сравнению с обменными. [20]
Существуют кристаллы, в которых обменное взаимодействие устанавливает антиферромагнитную структуру, но сравнительно слабые релятивистские взаимодействия приводят к небольшому искажению этой структуры, в результате чего появляется намагничение М - аномально малое в меру малости релятивистских взаимодействий по сравнению с обменными. [21]
Это явление может быть связано как с обменными, так и с релятивистскими взаимодействиями в теле. Поскольку обменная энергия зависит лишь от абсолютной величины намагниченности, то и ее изменение может быть связано лишь с изменением величины М в магнитном поле. Хотя последнее, вообще говоря, относительно весьма мало, но, с другой стороны, сама обменная энергия велика по сравнению с энергией анизотропии. Поэтому эффекты магнито-стрикции, связанные с обоими видами взаимодействий, могут оказаться сравнимыми. [22]
Это явление может быть связано как с обменными, так и с релятивистскими взаимодействиями в теле. Поскольку обменная энергия зависит лишь от абсолютной величины намагниченности, то и ее изменение может быть связано лишь с изменением величины М в магнитном поле. Хотя последнее, вообще говоря, относительно весьма мало, но, с другой стороны, сама обменная энергия велика по сравнению с энергией анизотропии. [23]
Это явление может быть связано как с обменными, так и с релятивистскими взаимодействиями в теле. Поскольку обменная энергия зависит лишь от абсолютной величины намагниченности, то и ее изменение может быть связано лишь с изменением величины М в магнитном поле. Хотя последнее, вообще говоря, относительно весьма мало, но, с другой стороны, сама обменная энергия велика по сравнению с энергией анизотропии. Поэтому эффекты магнито-стрикции, связанные с обоими видами взаимодействий, могут оказаться сравнимыми. [24]
Учтем теперь, что наряду с обменными в ферромагнетике существуют также и значительно более слабые релятивистские взаимодействия электронных моментов: спин-спиновые и спин-орбитальные. В макроскопической теории они описываются энергией магнитной анизотропии, плотность которой С / ан зависит от направления вектора намагниченности по отношению к кристаллической решетке; этими взаимодействиями устанавливается равновесное направление спонтанной намагниченности ферромагнетика. [25]
Константа X удовлетворяет неравенству X: s в соответствии с тем фактом, что релятивистское взаимодействие мало. [26]
Однако теоретический расчет показывает, что в пределах погрешностей весь полученный эффект может быть объяснен релятивистским взаимодействием магнитного момента нейтрона с электрическим полем электрона. [27]
Практически, однако, квантовомеханический предел не достигается из-за гораздо более грубых приближений, чем пренебрежение релятивистскими взаимодействиями между электронами. В методах МО ЛКАО ими являются обычно приближение ЛКАО, пренебрежение корреляцией электронов и движением ядер. МО по конечному ( часто, небольшому) базису атомных функций сильно снижает точность расчетов. Увеличение этого базиса ( например, за счет включения в ЛКАО возбужденных состояний атомов или разложения по другой системе функции, например, гауссовых) улучшает результаты; однако заранее неизвестно, какие функции следует привлечь в базис ЛКАО, чтобы получить наилучшие результаты. Такая МО, полученная в методе ССП МО ЛКАО с полным бесконечным ( практически конечным, но достаточно большим) базисом ЛКАО, является хартри-фоков-ски точной одноэлектронной волновой функцией системы, а ре - - зультаты расчета в целом называются хартри-фоковским пределом. Последний в настоящее время достигнут при расчете лишь небольших ( двух -, трехатомных) молекул. [28]
Однако теоретический расчет показывает, что с точностью до экспериментальных ошибок весь полученный эффект может быть объяснен релятивистским взаимодействием магнитного момента нейтрона с электрическим полем ( дрожание нейтрона в малой области h / mNc) и ничего не остается на долю электростатического взаимодействия. Такой результат весьма удивителен, так как трудно понять, каким образом описанная выше структурная модель нейтрона может создавать магнитный момент и не давать электростатического взаимодействия с электроном. В связи с этим требуется дополнительное исследование этого вопроса. [29]
Во-вторых, обменное взаимодействие, будучи кулоновским по природе, определяется распределением скалярной величины ( р - в уравнении (5.1)), а релятивистское взаимодействие - распределением векторной величины Ppv. Именно с этим обстоятельством связано то, что первое взаимодействие изотропно, в том смысле, что оно не зависит от направления магнитных моментов относительно кристаллографических осей, а второе зависит, т.е. является магнитоанизотропным. [30]
Страницы: 1 2 3 4