Cтраница 2
В своей совокупности теплоизолированная система и объект замкнуты, так что к ним применим принцип возрастания энтропии. [16]
Заключаем, что теплоизолированная система при циклическом изменении объема совершает наибольшую работу за счет убыли внутренней энергии системы, если процесс протекает обратимо. [17]
Согласно принципу возрастания энтропии теплоизолированной системы 2 Si, где Si - начальная энтропия. [18]
Тела и стержень образуют теплоизолированную систему. В начальный момент температуры тел отличаются друг от друга. Найти время т, по истечении которого разность температур тел уменьшится в л2 раза. [19]
Тела и стержень образуют теплоизолированную систему. В начальный момент температуры тел отличаются друг от друга. Найти время т, по истечении которого разность температур тел уменьшится в г - 2 раза. [20]
Работа, произведенная над теплоизолированной системой, равна изменению ее энергии. [21]
Любой процесс, происходящий в теплоизолированной системе, когда 7 0, является адиабатическим. [22]
В частном случае квазистатического процесса энтропия теплоизолированной системы Su не меняется, и тогда в (23.1), (23.6) имеет место знак равенства. [23]
Тт, определяемого как температура, которой достигла бы теплоизолированная система, находившаяся при температуре Т0 за счет выделения теплоты 22, 3) спадание температуры от Тт до Т я Е2 yjR, 4) возвращение концентрации и температуры к начальным значениям. [24]
Адиабатным называется процесс сжатия газов, который протекает в теплоизолированной системе. [25]
Вода при 0 С и окружающая среда при 25 С образуют теплоизолированную систему, над которой производится работа А, увеличивающая степень ее неравновесности. [26]
Из формулы (4.14) можно заключить также, что достаточно деликатное механическое воздействие на теплоизолированную систему не приводит к изменению ее энтропии. В самом деле, при равновесии, когда Pg Р, небольшие флуктуации объема не меняют энтропию. [27]
Рассмотрим несколько примеров подобных процессов и покажем, что если процесс выравнивания происходит в теплоизолированной системе, 6Q 0, то энтропия этой системы не остается постоянной, как было бы в случае равновесного адиабатического процесса, а возрастает. [28]
Как было указано выше, второе начало термодинамики состоит в утверждении, что энтропия в теплоизолированной системе возрастает. Это утверждение может показаться несколько абстрактным. Кроме того, приведенная формулировка не соответствует историческому развитию идей. Имея в виду огромную, значимость эт ого закона природы, надо кратко остановиться на других существующих формулировках второго начала термодинамики и показать их эквивалентность приведенной выше. [29]
Как было указано выше, второе начало термодинамики состоит в утверждении, что энтропия в теплоизолированной системе возрастает. Это утверждение может показаться несколько абстрактным. Кроме того, приведенная формулировка не соответствует историческому развитию идей. Имея в виду огромную значимость этого закона природы, надо кратко остановиться на других существующих формулировках второго начала термодинамики и показать их эквивалентность приведенной выше. [30]