Теплоизолированная система

Cтраница 3

Изменение лрофиля скорости по сечению трубопровода. [31]

Как показала практика расчетов, подтвержденных данными экспериментов, время счета различных режимов охлаждения трубопроводов на ЭВМ-1022 по программе Расчет нагрева и охлаждения трубопроводных систем составляет 10 - 15 мин, по программе Расчет гидродинамического режима трубопроводных систем - 3 мин, по программе Расчет неустановившихся неизотермических режимов трубопроводных систем - 20 - 30 мин, по программе Расчет нестационарного температурного поля в теплоизолированном трубопроводе с движущейся средой - 50 - 90 мин для собственно трубопровода и 110 - 130 мин для процессов теплообмена в изоляции, по программе Расчет сопряженной задачи динамики теплообмена в теплоизолированных системах - 180 - 320 мин, что на порядок больше, чем по программам гл. [32]

Термодинамическую систему, которая не может обмениваться теплом с окружающей средой, называют теплоизолированной или адиабатически изолированной системой. Примером теплоизолированной системы является газ, находящийся в сосуде, стенки которого покрыты идеальной тепловой изоляцией, делающей невозможным теплообмен между заключенным в сосуде газом и окружающими телами. Такую идеальную теплоизолирующую оболочку называют адиабатической оболочкой. [33]

Термодинамическую систему, которая не может обмениваться теплом с окружающей средой, называют теплоизолированной или адиабатически изолированной системой. Примером теплоизолированной системы является газ, находящийся в сосуде, стенки которого покрыты идеальной тепловой изоляцией, делающей невозможным теплообмен между заключенным в сосуд газом и окружающими телами. Такую идеальную тепловую изоляцию или теплоизолирующую оболочку называют адиабатической оболочкой. [34]

Система, окруженная так называемой адиабатной оболочкой, исключающей теплообмен с окружающей средой, называется теплоизолированной, или адиабатной, системой. Примером теплоизолированной системы является газ, находящийся в сосуде, стенки которого покрыты идеальной тепловой изоляцией, исключающей теплообмен между газом и окружающей средой. [35]

Если dQ 0, то система теплоизолирована. Квазистатический процесс теплоизолированной системы называют адиабатическим Из (19.13) видно, что при адиабатическом процессе энтропия тела остается неизменной. [36]

Мы видим, что эта производная отрицательна, т.е. Д уменьшается с увеличением S. Но энтропия теплоизолированной системы не может убывать. Поэтому наибольшее возможное Д будет достигнуто, если S останется в течение всего процесса неизменной. [37]

Для этого рассмотрим теплоизолированную систему, состоящую из двух бесконечно длинных пластин а и и ( рис. 10.2), которые могут обмениваться энергией в форме теплоты только друг с другом, так как их внешние поверхности покрыты идеальной тепловой изоляцией. Если в рассматриваемой системе установилось термодинамическое равновесие, то температуры обеих пластин одинаковы и равны Т, а излучение пластин - равновесное. [38]

Тепловое излучение называется стационарным, если температура излучающего тела остается неизменной за счет непрерывного его нагревания. Стационарное тепловое излучение, происходящее внутри теплоизолированной системы тел, могущих обмениваться энергией лишь путем испускания и поглощения электромагнитных волн, называется равновесным тепловым излучением. При равновесном тепловом излучении энергия электромагнитных волн, излучаемых в единицу времени каждым телом системы, равна энергии волн, поглощаемых этим телом за то же время. Примером равновесного теплового излучения является излучение, устанавливающееся внутри замкнутой полости с излучающей оболочкой, окруженной абсолютно теплонепроницаемой изоляцией. [39]

Испускательная и поглощательная способности непрозрачного тела взаимосвязаны. Для отыскания этой связи рассмотрим теплоизолированную систему, состоящую из двух бесконечно длинных пластин а и b ( рис. 35.2), которые могут обмениваться энергией в форме теплоты только друг с другом, так как их внешние поверхности покрыты идеальной тепловой изоляцией. Если в этой системе установилось термодинамическое равновесие, то температуры обеих пластин одинаковы и равны Т, а излучение пластин - равновесное. [40]

Испускательная и поглощательная способности непрозрачного тела взаимосвязаны. Для отыскания этой связи рассмотрим теплоизолированную систему, состоящую из двух бесконечно длинных пластин а и Ь ( рис. 10.2), которые могут обмениваться энергией в форме теплоты только друг с другом, так как их внешние поверхности покрыты идеальной тепловой изоляцией. Если в рассматриваемой системе установилось термодинамическое равновесие, то температуры обеих пластин одинаковы и равны Т, а излучение пластин - рав - 10.2 новесное. [41]

Испускательная и поглощательная способности непрозрачного тела взаимосвязаны. Для отыскания этой связи рассмотрим теплоизолированную систему, состоящую из двух беско -, нечно длинных пластин а и b ( рис. 10.2), которые я могут обмениваться энергией в форме теплоты только друг с другом, так как их внешние поверхности покрыты идеальной тепловой изоляцией. [42]

Выражения (2.28) и (2.29) переходят в равенство, если все процессы в системе протекают обратимо. То есть обратимые процессы в теплоизолированной системе происходят без изменения энтропии и потому называются изоэнтропическими процессами. [43]

Лупа, состоящая из ахро-ыатич. линз призматич. формы в сочетании с биноклем малого увеличения. [44]

Стефана - Волъцмапа закон, Планка закон излучения, Кирхгофа закон излучения, к-рые строго выполняются лишь для равновесного излучения. Равновесное тепловое излучение можно получить в замкнутой теплоизолированной системе излучающих тел, темп-ры к-рых равны. В этих условиях, согласно второму закону термодинамики, результирующий перенос тепла между телами отсутствует и соотношение между энергией излучения и внутренней энергией нагретых, тел не изменяется. В условиях неравновесного излучения, когда темп-ры излучающих тел различны и существует результирующий поток лучистой энергии, применение законов равновесного излучения возможно лишь при предположении о локальном термодшюмич. [45]

Страницы: 1 2 3 4