Любая термодинамическая система

Cтраница 2

Свойства любой термодинамической системы определяются ее параметрами или, как их еще называют, независимыми переменными. Все параметры системы подразделяются на две группы. Параметры, которые определяют свойства, зависящие от размеров системы ( объем, масса, энтропия), относятся к одной группе. Свойства системы, определяемые параметрами первой группы, называют экстенсивными, а определяемые параметрами второй группы - интенсивными. [16]

Важнейшей характеристикой любой термодинамической системы является величина энергии этой системы. Хотя интуитивно понятие энергия системы представляется совершенно ясным и почти очевидным, попытка строго определить это понятие встречает большие затруднения. [17]

При охлаждении любой термодинамической системы заселенность одних уровней увеличивается, а других уменьшается. Используя закон распределения Больцмана, определите, какова должна быть энергия уровня для того, чтобы его заселенность увеличивалась с уменьшением температуры. [18]

Как и в любой термодинамической системе, в трубке газообразная фаза имеет четыре термодинамические переменные: температура, объем ( или количество), давление и состав. [19]

Выше отмечалось, что любая термодинамическая система ( работе тело) обладает запасом внутренней энергии, которая состоит и. [20]

Распространение понятия температуры на любые термодинамические системы может быть теперь проведено тривиальным способом. [21]

Согласно этому принципу, любая термодинамическая система, находящаяся в состоянии равновесия, при внешнем воздействии на нее, выводящем ее из этого состояния, стремится перейти в новое состояние равновесия процессом, при котором это воздействие ослабляется. Иными словами, константа равновесия с ростом температуры должна уменьшаться. [22]

Как называется изменение состояния любой термодинамической системы, в том числе и идеального газа, при постоянной температуре, постоянном давлении и постоянном объеме. Как эти изменения состояния для идеального газа можно графически представить на pV -, VT - и рГ - диа-граммах. [23]

Семенченко обобщает уравнения Эренфеста на любую термодинамическую систему ( не только термодинамическую) и показывает, что в случае фазовых переходов II рода не претерпевает скачкообразного изменения ни одна из координат данной системы. [24]

Итак, для всякого тела и любой термодинамической системы ( кроме параметров состояния тела t, V, p, и, Ср, i) существует функция их состояния энтропия s, величина которой может быть определена для любого состояния тела или системы. Пользование этой величиной во многом упрощает изложение и понимание термодинамических процессов, происходящих с флюидальной жидкостью в пористой среде пластовых систем, а также значительно упрощает различные тепловые расчеты, графическое изображение характеристических термодинамических функций и их анализ. [25]

Итак, для всякого тела и любой термодинамической системы существует функция их состояния - энтропия. К рассмотренным параметрам состояния тела t, v, р, и, i добавляется еще один параметр состояния - энтропия s, численная величина которой может быть определена для любого состояния тела или системы. Пользование этой величиной во многом облегчает изложение и понимание теоретических основ термодинамики, а также значительно упрощает различные тепловые расчеты машин и установок. [26]

Одной из основных и фундаментальных характеристик любой термодинамической системы является то, насколько она холодна или горяча в данный момент времени. Степень охлаждения или нагрева описывают с помощью понятия температуры. В классической термодинамике понятие температуры вводят для равновесного состояния термодинамической системы. При этом постулируют, что две системы, каждая из которых находится в равновесии с третьей системой, находятся в равновесии и между собой. Можно показать, что равновесие трех систем означает существование у них для задания состояния термодинамической системы общего переменного, называемого температурой. Любая из этих трех систем может играть роль термометра, который показывает температуру на некоторой удобной, но произвольной шкале. [27]

Выражения для работы и теплоты в четырех основных процессах с идеальными газами. [28]

Уравнения (1.1) - (1.6) справедливы для любой термодинамической системы с веществами в любом агрегатном состоянии. [29]

Карно на ТЗ-плоскости имеет универсальную форму и для любых термодинамических систем представляет собой прямоугольник, стороны которого параллельны соответствующим координатным осям. [30]

Страницы: 1 2 3 4