Бесконечная система - дифференциальное уравнение
Cтраница 1
Бесконечная система дифференциальных уравнений, описывающая эту реакцию, может быть сведена к одному уравнению путем использования производящих функций. [1]
 |
Мода излучения. [2] |
Эта бесконечная система дифференциальных уравнений определяет излучение на различных частотах ujn. Члены в правой части уравнений системы можно рассматривать как источники. [3]
Уравнения (3.56) образуют бесконечную систему дифференциальных уравнений с бесконечным числом неизвестных. [4]
Лежандра, получим бесконечную систему дифференциальных уравнений относительно неизвестных функций in m ( z) и ип m ( z), решить которую в общем случае не представляется возможным. [5]
Оценим погрешность, которая получается при замене бесконечной системы дифференциальных уравнений конечным числом ( т 1) уравнений. [6]
Необходимость этих предположений представляет значительный интерес для теории бесконечных систем дифференциальных уравнений; мы займемся этим в следующем параграфе. [7]
В задачах 1490, 1491 ( О. А. Жаутыков) рассматриваются бесконечные системы дифференциальных уравнений. [8]
Если задать начальное распределение ЯЙ ( 0), то бесконечная система дифференциальных уравнений (5.3) - ( 5.4; имеет единственное решение лишь в случае, когда ЯА, i. [9]
Подставляя разложение (8.38) в уравнение Больцмана и пользуясь (8.39), получим бесконечную систему зацепляющихся дифференциальных уравнений первого порядка для моментов. Обычно ограничиваются уравнениями для первых 13 моментов - М0, M ( t М ( ц, Mfjl, через которые выражаются плотность, потоки импульса и энергии. В этом приближении они могут быть вычислены с той или иной точностью. [10]
В задачах 1490, 1491 ( Ж а у ты ков) рассматриваются бесконечные системы дифференциальных уравнений. [11]
Записанная для элемента срединной поверхности криволинейной трубы система уравнений равновесия сводится ( при разложении перемещений в тригонометрические ряды) к бесконечной системе дифференциальных уравнений четвертого порядка относительно неизвестных параметров перемещений. При удержании в разложениях для перемещений первых трех членов решение системы представляется в виде комбинации произведений неизвестных произвольных постоянных и функций Крылова. Множители аргументов функций Крылова определяются из решения кубического характеристического уравнения. [12]
Поскольку при исследовании периодических решений нелинейных систем с запаздыванием численно-аналитическим методом размерность системы не играет никакой роли, то этот метод сравнительно легко можно распространить на бесконечные системы дифференциальных уравнений с запаздыванием. [13]
Для такого уравнения ставится краевая задача: решение предлагается искать в виде асимптотического рада. Носче разделения переменных задача сводится к основной начальной задаче для бесконечной системы дифференциальных уравнений 1-го порядка с запаздывающим аргументом, нмешщеп стандартный вид, к которой применяется метод усреднения. [14]
В этих моделях проводящая среда представляет собой сферу, находящуюся в вакууме. Авторами предложен математический метод, который позволяет свести основные уравнения без каких-либо ограничений на магнитное поле или движение к бесконечной системе дифференциальных уравнений Для скалярных функций. В стационарном случае для этих функций получается система обыкновенных дифференциальных уравнений. [15]
Страницы: 1 2