Cтраница 1
Обзор попыток расчета энергий электронно-фононного взаимодействия применительно к сверхпроводимости. [1]
Адекватная математическая теория сверхпроводимости, основанная на электронно-фононном взаимодействии, еще не дана, поэтому основное внимание мы уделим формулировке задачи. Как Фрелих, так и автор исходили из теории Блоха, которая предполагает, что каждый электрон движется независимо в периодическом потенциальном поле. Колебательные координаты и взаимодействие между электронами и колебаниями были введены точно так же, как это сделано в теории проводимости. Сила взаимодействия была оценена эмпирически по сопротивлению при высоких температурах. Существует два возражения против такой формулировки, заключающиеся в том, что кулоновское взаимодействие следовало бы ввести с самого начала и что смещения электронов, вызванные электронно-фононными взаимодействиями, оказывают сильное влияние на колебательные частоты, а также на эффективный матричный элемент взаимодействия. Существенная часть задачи состоит и том, что необходимо показать, как все это можно было бы определить, исходя из основных принципов. [2]
После открытия изотопического эффекта стало очевидным, что электронно-фононное взаимодействие должно явиться основой для построения микроскопической теории сверхпро-водимости. [3]
Физически это означает, что в получившуюся четверную форму автоматически входят эффекты запаздывания электронно-фононного взаимодействия. [4]
Как хорошо известно, обычная теория возмущений по степеням константы связи неприменима, так как электронно-фононное взаимодействие, несмотря на свою малость, оказывается весьма существенным вблизи поверхности Ферми. [5]
Взаимодействие / ( / с, k) представляет прямое притяжение между электронами, возникшее из электронно-фононного взаимодействия и сосредоточенное вблизи поверхности Ферми. Взаимодействие vfl & j - kl описывает кулоновское отталкивание электронов. [6]
Дело обстоит сложнее, когда рассматривается особая бозон-ная ветвь спектра элементарных возбуждений гамильтониана Фрелиха, связанная с коллективными эффектами электронно-фононного взаимодействия. Для нее указанное сведение больше не осуществляется. [7]
В рассматриваемом здесь случае идеального электронного газа положение совершенно аналогичрю: газ без взаимодействия свойством сверхпроводимости ( сверхтекучести) не обладает и только электронно-фононное взаимодействие, ведущее к взаимодействию электронов с импульсами А и спинами х / 2 веДет к появлению свойства сверхпроводимости. [8]
К наиболее фундаментальным работам, посвященным туннельному эффекту в полупроводниках, до открытия Эсаки следует отнести работу Л. В. Келдыша [2]; в ней учитывается электронно-фононное взаимодействие и оценивается величина эффективного потенциального барьера при отсутствии взаимодействия. [9]
В (40.8) входит также слабое взаимодействие между электронами и плазмой, которое может быть исключено способом, подобным тому, который использовался для электронно-фононного взаимодействия. Это приводит к взаимодействию между электронами, значительно большему по величине, чем Ez, так что это взаимодействие не может быть рассмотрено методами теории возмущений. [10]
И (40.8) входит также слабое взаимодействие между электронами и плазмой, которое может быть исключено способом, подобным тому, который использовался для электронно-фононного взаимодействия. Это приводит к взаимодействию между электронами, значительно большему по величине, чем Ег, так что это взаимодействие не может быть рассмотрено методами теории возмущений. Вследствие больших энергий плазменных квантов указанное взаимодействие, вероятно, не играет роли в сверхпроводимости. [11]
Строго говоря, в Hint мы должны всегда включать отталкивание между электронами, например, хотя бы сильно экранированное кулоновское взаимодействие, так как одно электронно-фононное взаимодействие не может обеспечить стабильность электронной системы. [12]
Мы в праве при этом говорить о средней энергии фонона, потому что, как это ясно из детального рассмотрения гамильтониана Фрелиха, в эффектах электронно-фононного взаимодействия являются одинаково важными фононы всех частот. [13]
Оператор кинетической энергии pz / 2m заменяется членом, линейным относительно импульса V - p, где V - постоянная средняя скорость электрона. Непосредственным результатом преобразования является замена электронно-фононного взаимодействия взаимодействием между электронами. [14]
Металлы, обладающие наибольшей электропроводностью при комнатной температуре ( Li, Be, Си и родственные им элементы), не являются сверхпроводниками при температурах выше примерно 0 2 К. Это наблюдение служит подтверждением теории свехпроводимости, основанной на представлении об электронно-фононном взаимодействии, поскольку нормальное электрическое сопротивление металлов приписывается рассеянию фононами электронных волн проводящих электронов; низкое сопротивление обусловлено небольшим электронно-фононным 1 взаимодействием, которое является также причиной пониженной устойчивости состояния сверхпроводимости. [15]