Cтраница 4
В действительности положение упрощается, поскольку обычно только низший порядок мультипольности ( иногда два самых низких порядка), разрешенный правилами отбора, вносит заметный вклад в интенсивность излучения. Это можно объяснить следующим образом: вероятность перехода пропорциональна квадрату матричного элемента данного взаимодействия; следовательно, вклад каждого члена степенного разложения поля ( см. примечание на стр. Ввиду того что ДА всегда мало ( sdO - a - 10 - 3), основную роль обычно играют переходы низшего разрешенного порядка мультипольности. Объяснение этого факта состоит в том, что плотности токов в ядре ( вызывающих появление магнитных мультиполей) меньше, чем плотности зарядов ( порождающих электрические мультиполи), приблизительно в vie раз, где v - скорость движения зарядов ( протонов) в ядре. Эта зависимость, как уже отмечалось, подтверждается экспериментом для I 1, однако она не была однозначно установлена для переходов более высоких порядков. [46]
Понятие характерного времени т, взаимодействия / условно. Эмпирически его можно ввести как минимальное время жизни частиц, подверженных распадам в результате данного взаимодействия. [47]
В этом смысле взаимодействие между частицами и имеет обменный характер. Будем говорить, что частицы а, Ь, с, d являются участниками данного взаимодействия, а частица X - его переносчиком. Указанные процессы удобно изображать графически. Элементарные акты взаимодействия (46.44) и соответствующие ему простые графы на рис. 46.2, а служат своего рода кирпичиками, из которых по почти очевидным правилам можно построить любой сколь угодно сложный процесс, обусловленный данным взаимодействием. Фейнман, и все рисунки, подобные рис. 46.2, называются фейн-мановскими диаграммами. Однако, несмотря на всю красоту описанной обменной схемы взаимодействий, на первый взгляд может показаться, что она вообще не имеет права на существование. [48]