Любая атомная система

Cтраница 1

Любые атомные системы притягиваются на больших расстояниях. [1]

Определение понятия яркости излучения dB через телесный угол rffi. dA - единичная площадка поверхности, испускающей излучение, dA - проекция dA на плоскость, перпендикулярную направлению наблюдения. 0 - угол между нормалью п к dA и направлением наблюдения.| Контур спектральной линии ( схема. ВМакс - максимальная интенсивность. ДА - ширина на половине высоты ( в единицах длин волн. Л4 и А2 - длины волн, соответствующие интенсивности, равной половине максимальной. [2]

Каждое состояние любой атомной системы может быть охарактеризовано энергией. Поэтому говорят, что состояние имеет определенный уровень энергии. Каждый уровень характеризуется некоторым интервалом энергии А. [3]

Край собственного поглощения в тел-луриде ( а и селениде ( б кадмия. Спектры поглощения селенида кадмия на подложках из сапфира ( кривая С и флюорита ( кривая Ф при 80 К и спектр фоточувствительности толстого слоя ( - 20 мкм на флюорите ( кривая S. [4]

Как известно, любая атомная система имеет бесконечный набор дискретных уровней энергии, соответствующих финитному движению электрона. При нормировке потенциальной энергии взаимодействия на ноль в бесконечность полная энергия является величиной отрицательной. Для положительных значений энергии движение электрона инфинитно, происходит ионизация атома, а спектр энергии свободного движения электрона непрерывен. Этот факт позволяет характеризовать собственную полосу поглощения как результат перехода электрона в состояния, соответствующие непрерывному спектру энергии экситона. [5]

Каждый уровень энергии любой атомной системы не является бесконечно узким, а имеет определенную энергетическую ширину. [6]

Согласно принципам квантовой механики любая атомная система в процессе своего внутреннего движения может находиться только в определенных состояниях, называемых квантовыми. Для характеристики данного квантового состояния в квантовой механике используется так называемая волновая функция, а последовательность различных квантовых состояний характеризуется набором волновых функций, соответствующих этим состояниям. [7]

Аналогичные соображения применимы к любой атомной системе, в которой имеется взаимодействие между ее составными частями. Они всегда приводят к тому результату, что в основ ном состоянии действует сила притяжения между двумя системами, причем потенциальная энергия взаимодействия обратно-пропорциональна шестой степени расстояния, а величина взаимодействия пропорциональна произведению деформируемостей: двух атомов. [8]

Изменение энергии в течение реакции А ВС - АВ С ( профиль пути реакции.| Классическая (. Кл и истинная (. о энергии активации реакции А ВС - АВ С. Энергия активации обратной ( эндотермической реакции равна. 0 ЕС Q. [9]

Это расстояние, обозначенное на рис. 32 и 33 через Екл, носит название классической энергии активации. В действительности любая атомная система, способная колебаться около положения равновесия, имеет так называемую нулевую энергию, ниже которой энергия системы не может снизиться ни при каких условиях. [10]

Действительно, спектр связанных электронных состояний явля-етси одной из основных характеристик любой атомной системы, он определяет характер взаимодействия этой системы с излучением. Поэтому изменение спектра, чем бы оно ни было обусловлено, являетси изменением фундаментальной характеристики атомной системы, и потому этот эффект имеет периосте-пеипое значение. [11]

В предыдущей главе мы видели, что постулат о существовании устойчивых стационарных состояний осцилляторов является необходимой предпосылкой для вывода правильной формулы излучения абсолютно черного тела. Нильсу Бору ( 1913 г.) принадлежит заслуга отчетливой формулировки этого положения и обобщения его на любые атомные системы. Тем самым впервые с полной ясностью была показана неприменимость классической физики к внутриатомным движениям. Идея о квантах, высказанная Плавком в применении к обмену энергии между полем излучения и линейными осцилляторами, приобрела универсальное значение как выражение наиболее характерной особенности процессов внутриатомного мира. [12]

Заметим, что при переходе к точечным группам все более и более низкой симметрии спиновые функции в случае целочисленного спина в конце концов превращаются в 2 1 невырожденных функций, соответствующих 2S i состояниям со ( слегка) различными энергиями. В случае полуцелого спина спиновые функции, наоборот, в пределе превращаются в функции, которые все еще дважды вырождены ( учитывая упомянутое выше вырождение типов В1 / г, i / зг 1 / 2 - ц 3 / ак впеРвые указано Крамер-сом, это остаточное вырождение сущестнует потому, что, пока отсутствует магнитное поле, в любой атомной системе имеется дополнительный элемент симметрии - обращение времени. [13]

Спектр однократно ионизованного гелия с длинами волн, указанными в ангстремах. Эти линии соответствуют водородной серии Лаймана (, измененной благодаря тому, что заряд ядра равен двум единицам. Обратите внимание на то, что они лежат в чрезвычайно коротковолновой ультрафиолетовой области. [14]

В соответствии с нашим анализом состояний стоячих волн энергии должны быть пропорциональны квадрату числа элементарных зарядов ядра. Поэтому любая атомная система с центральным ядром и только одним электроном должна дать спектр, похожий на спектр водорода, в котором, однако, все энергии увеличены пропорционально квадрату заряда ядра. Например, атом гелия может потерять один из своих двух электронов. Тогда ион гелия состоит из одного электрона, движущегося вокруг ядра с двумя положительными элементарными зарядами. Такой ион гелия получается, когда атом гелия возбужден до энергии, превышающей его энергию ионизации. [15]

Страницы: 1 2