Поперечное скольжение

Cтраница 2

Си способными к поперечному скольжению в результате совместного влияния напряжения и термической активации, и, таким образом, становится возможной дальнейшая пластическая деформация с одновременным уменьшением коэффициента деформационного упрочнения. [16]

Зависимость показателя т от. [17]

К таким механизмам относятся поперечное скольжение, пересечение дислокаций, скольжение, описываемое моделью Пайерлса, и движение ступенек в винтовых дислокациях. [18]

В ОЦК кристаллической решетке поперечное скольжение дислокации облегчено. Следует иметь в виду, что при низком содержании никеля сталь в хлоридсодержа-щих средах будет находиться в активном состоянии и скорость коррозии ее будет велика. [19]

Однако при многократном повторении поперечного скольжения ( например, при N 100) вероятность образования интрузий-экструзий возрастает. Видимо, для области температур ( 0 25н - 0 5) Гпл, К, средняя ветвь диаграммы усталости ( N f 102 - 103 циклов) контролируется скорее обычным, чем двойным поперечным скольжением, так как суммарная деформация при знакопеременном нагружении в общем обратна амплитуде их циклов [351], и нагромождения дислокаций в плоскости ( ill) уже настолько велики, что происходит аннигиляция винтовых компонент противоположного знака. [20]

Анализ Петча для окиси магния в температурном интервале 1000 - 1600.| Анализ Петча для люкалокса в температурном интервале 1000 - 1900. [21]

Существование тесной зависимости между поперечным скольжением и усталостью было впервые показано Макэвили и Махлином [53], которые заметили, что в кристаллах типа хлорида серебра действуют процессы усталости, подчиняющиеся обычной зависимости 5 - N, так как во время циклического нагружения подвижность дислокаций сохраняется. Однако в тех г случаях, когда активизация процесса происходит с трудом, например в чисто ионных кристаллах типа Nad, повторное скольжение активизировать не удается и обычного усталостного поведения не наблюдается. [22]

Дислокации, образованные при поперечном скольжении, мигрируют под действием приложенного напряжения. При выгибании в процессе поперечного скольжения сегментов дислокационных линий образуются краевые компоненты дислокаций. Они, имея пороги, способны перемещаться довольно быстро до барьеров, поскольку пороги на краевых дислокациях перемещаются консервативно. В то же время пороги на винтовых компонентах дислокационной линии сдерживают движение таких сегментов, так как они движутся неконсервативно и требуют для перемещения, диффузии и аннигиляции или вакансий, или внедренных атомов. [23]

Какой бы ни была модель поперечного скольжения, она предусматривает некоторое стягивание диссоциированных дислокаций. [24]

Скалывающее напряжение в, плоскости поперечного скольжения может действовать так, что сдвинет соединяющий сегмент против движения исходной дислокации. Если закрепление порогов по этим причина4м довольно сильно, то предел текучести будет опреде-ляться напряжением, необходимым для изгиба дислокации между точками закрепления. Это можно видеть из рис. 6, с, на котором винтовая дислокация закреплена сидячими дислокационными петлями. Таким образом, ожидается, что предел текучести сначала увеличивается, когда число порогов возрастает за счет конденсации вакансий, и уменьшается, когда пороги исчезают при ( последующей конденсации вакансий. [25]

Образование дислокационных диполей было объяснено двойным поперечным скольжением длинных отрезков винтовых дислокаций, вызывающим появление больших ступенек, которые остаются позади дислокаций. Поскольку такие ступеньки не могут передвигаться путем скольжения, образуются длинные узкие выступы ( заострения), представляющие собой дислокационные диполи. Если винтовые отрезки возвращаются путем поперечного скольжения на исходную плоскость скольжения, то образуется длинная узкая петля, отрывающаяся от дислокации примерно так, как это показано на фиг. [26]

Двойникующие дислокации 6В, обра - [ IMAGE ] Схема реакции двои-зованные при скольжении дислокаций позади никовой границы, составлен-барьера Ломер-Коттрелла в г. ц. к. кристалле. ной из краевых дислокаций. [27]

Следующим возможным механизмом двойникования может быть поперечное скольжение вблизи препятствий. Частичные дислокации 8В расщепляются ( см. рис. 38) в скоплении на ба и аВ в плоскости двойникования, давая двойникующие дислокации. [28]

Условия, облегчающие динамический возврат ( поперечное скольжение), действуют в обратном направлении - сужают стенки ячеек, увеличивают размеры ячеек и уменьшают углы разориентировки между ними. [29]

При пониженной энергии дефектов упаковки затруднено поперечное скольжение растянутых дислокаций, что препятствует образованию ячеистой структуры. Поэтому в разных металлах и сплавах, отличающихся по величине энергии дефектов упаковки, имеется разная склонность к образованию при пластической деформации ячеистой структуры. Ячеистая структура отмечена после холодной деформации в Al, Ni, Cu, Ag, Аи, Fe, Mo и многих сплавах. В нержавеющей аустенитной стали, а-латуни, однофазных алюминиевых и кремнистых бронзах, для которых характерны очень низкая энергия дефектов упаковки и стремление сильно растянутых дислокаций оставаться в своих плоскостях скольжения, ячеистая структура или совсем не Наблюдалась, или же выявлялась только три больших степенях деформации. [30]

Страницы: 1 2 3 4