Cтраница 2
Форсуночный аппарат можно рассматривать как адиабатно изолированный, в котором энтропия непрерывно возрастает. Скорость изменения энтропии должна непрерывно падать и при достижении термостатического равновесия достичь нуля. [16]
Здесь kv - индекс вещества, образующегося в г - й реакции. Скорость изменения энтропии в такой системе связана с ее неоднородностью. [17]
При рассмотрении скорости изменения энтропии системы осцилляторов, взаимодействующих как с неравновесным полем излучения, так и с термическим резервуаром ( в качестве последнего принимается сама среда), он использовал локальную формулировку второго начала термодинамики в формулировке И. T / L, которая определяется отношением выходной мощности лазера к мощности поглощенной оптической накачки. [18]
Но результат этого неравновесного переходного процесса эквивалентен появлению гидродинамической скорости изменения энтропии ( As / At), связанной с ее производством as в рассматриваемом элементарном объеме. Отличная от нуля скорость изменения энтропии локально-равновесного состояния ( As / At) i обусловлена неравновесными условиями контакта между соседними элементарными объемами, вследствие чего и возникают указанные необратимые явления переноса. [19]
Мы уже обращали внимание на то, что термодинамика необратимых процессов трактует скорость изменения энтропии. Представляется интересным найти связь термодинамических сил с этой величиной. [20]
Вспомним, что, согласно § 14, [ г / т появляется в законе распределения для большого канонического ансамбля как величина, дающая скорость изменения энтропии теплового резервуара с изменением числа частиц в подсистеме. [21]
При этом следует исходить из того, что приближение к термодинамическому равновесию при установившемся движении рассеивающей почти равновесной среды можно описать с помощью вариационных принципов, включающих скорость изменения энтропии 2) и связанные с ней потенциалы рассеивания, таким же образом, как механическое равновесие термически изолированного упругого тела можно описать с помощью вариационных принципов, включающих упругий потенциал. [22]
Справедливость первого закона термодинамики для реальных материалов ограничена условиями, налагаемыми вторым законом термодинамики, который вводит энтропию 5 в качестве второй функции состояния, не зависящей от процесса изменения состояния и определяемой только переменными, характеризующими внутреннее состояние системы. Кроме того, согласно второму закону полная скорость изменения энтропии dSjdt в материально замкнутой, но термически открытой системе, которая может обмениваться теплом с окружающим пространством, но не с материальными телами, равна сумме скорости изменения энтропии dSJdt, обусловленной теплообменом, и скорости увеличения энтропии dSiJdt, обусловленной внутренними необратимыми процессами в самой системе. [23]
Переменная расхода - это скорость изменения переменной количества в единицу времени. Она может быть также переменной состояния или управления. Примерами переменной расхода являются расход жидкости, скорость изменения энтропии, мощность, сила тока. [24]