Cтраница 1
Скорость распространения поля в пазу v I LC из-за увеличения эквивалентной индуктивности L и емкости провода С составляет оп ( 7 5 - т - 2 0) 107 м / сек. [1]
При вычислении скорости распространения злектромагнитного поля по формуле (162.3) получается результат, достаточно хорошо совпадающий с экспериментальными данными, если учитывать зависимость е и ц от частоты. Совпадение же размерного коэффициента в (162.3) со скоростью распространения света в вакууме указывает на глубокую связь между электромагнитными и оптическими явлениями, позволившую Максвеллу создать электромагнитную теорию света, согласно которой свет представляет собой электромагнитные волны. [2]
Заметим, что скорость распространения поля излучения здесь, как и в ( 70), равна У С / / У. [3]
Различие вызывается тем, что скорость распространения поля и плотность его энергии определяются параметрами среды. [4]
Именно в этом признании конечности скорости распространения поля и заключается существеннейшее и основное отличие фактического содержания так называемых теорий близкодействия, и прежде всего теории Максвелла, от теорий мгновенного дальнодействия начала прошлого столетия. [5]
Именно в этом признании конечности скорости распространения поля и заключается существеннейшее и основное отличие фактического содержания так называемых теорией близкодейст-вия, и прежде всего теории Максвелла, от теорий мгновенного дальнодействия начала прошлого столетия. [6]
Именно в этом признании конечности скорости распространения поля и заключается существеннейшее и основное отличие фактического содержания так называемых теорий близкодействия, и прежде всего теории Максвелла, от теорий мгновенного дальнодействия начала прошлого столетия. [7]
Именно в этом признании конечности скорости распространения поля и заключается существеннейшее и основное отличие фактического содержания так называемых теорий близкодей-ствия, и прежде всего теории Максвелла, от теорий мгновенного дальнодействия начала прошлого столетия. [8]
Таким образом, значение потока энергии определяется скоростью распространения поля и плотностью электромагнитной энергии аналогично полученному для волновой зоны осциллятора. [9]
Это означает, что при равенстве волновых сопротивлений обеих сред полное прохождение ( без отражения) имеет место при нормальном падении однородной волны на поверхность раздела. Скорости распространения поля в обеих средах при этом различны, так как k ( i) k ( 2) - Согласно ( 1 - 6 - 19) поверхность раздела испытывает давление по нормали. [10]
Нас сейчас вовсе не интересует то обстоятельство, что по практическим и техническим соображениям этот простейший опыт обречен на неудачу. Существенно лишь, что вопрос о скорости распространения поля может быть решен экспериментальным путем и что он был фактически решен в пользу конечности этой скорости. [11]
Эйнштейн показал, что уравнения (22.01) и (22.02) справедливы в любой инерциальной системе координат и скорость распространения поля инвариантна. [12]
Позднее этот вопрос подробно разработал и Соколов 16, изучавший образование колец Лизеганга в студнях желатины с различным содержанием термолизованной желатины. Критерием была избрана величина К lv, где / - расстояние между кольцами, a v - скорость распространения поля диффузии. В табл. 104 приведена сводка результатов измерений по Соколову. [13]
Позднее этот вопрос подробно разработал и Соколов16, изучавший образование колец Лизеганга в студнях желатины с различным содержанием термолизованной желатины. Критерием была избрана величина К - lv, где / - расстояние между кольцами, a v - скорость распространения поля диффузии. В табл. 104 приведена сводка результатов измерений по Соколову. [14]
В этом случае запись (3.6) становится несправедливой. Плоские волны, падающие на пленку, образуют поле, распространяющееся вдоль нее, наступает полное внутреннее отражение. Скорость распространения поля вдоль пленки ( вдоль оси х) при этом стремится к скорости распространения света в окружающей пленку среде. [15]