Cтраница 2
Впрочем, о запаздывающем дальнодействии в применении к электронной теории можно говорить лишь весьма условно. Электронная теория не только сохраняет для вакуума систему уравнений Максвелла, удовлетворяющих принципу близкодействия, но и считает эти уравнения для вакуума ( дополненные членами, учитывающими плотность зарядов и токов, создаваемую элементарными электрическими зарядами) справедливыми также и для микроскопического поля в произвольной среде. Из этих уравнений поля вытекает принцип конечности скорости распространения поля, из которого, как мы видели, в свою очередь следует, что носителем электромагнитной энергии является электромагнитное поле. [16]
Впрочем, о запаздывающем дальнодействии в применении к электронной теории можно говорить лишь весьма условно. Электронная теория не толькосохраняет для вакуума систему уравнений Максвелла, удовлетворяющих принципу близкодействия, но и считает эти уравнения для вакуума ( дополненные членами, учитывающими плотность зарядов и токов, создаваемую элементарными электрическими зарядами) справедливыми также и для микроскопического поля в произвольной среде. Из этих уравнений поля вытекает принцип конечности скорости распространения поля, из которого, как мы видели, в свою очередь следует, что носителем электромагнитной энергии является электромагнитное поле. [17]
Впрочем, о запаздывающем дальнодействии в применении к электронной теории можно говорить лишь весьма условно. Электронная теория не только сохраняет для вакуума систему уравнений Максвелла, удовлетворяющих принципу близкодействия, но и считает эти уравнения для вакуума ( дополненные членами, учитывающими плотность зарядов и токов, создаваемую элементарными электрическими зарядами) справедливыми также и для микроскопического поля в произвольной среде. Из всех уравнений поля вытекает принцип конечности скорости распространения поля, из которого, как мы видели, в свою очередь следует, что носителем электромагнитной энергии является электромагнитное поле. [18]
В этом случае характер распределения плотности тока по поперечному сечению проводника становится несущественным. Поэтому можно ввести понятие силы тока: при интегрировании по объему проводника следует произвести замену j ( t, х) еД / - I ( t) dl, где I ( t) - полный ток, протекающий по проводнику. Изменение тока в различных участках проводника происходит не мгновенно, а через промежуток времени l / v, где / - размер цепи, v - скорость распространения электромагнитного поля. Мы будем предполагать, что величина l / v мала по сравнению с характерным временем изменения поля: l / v T. Это означает, что мы пренебрегаем эффектами запаздывания, связанными с конечностью величины скорости распространения поля. [19]