Скорость - движение - изображающая точка
Cтраница 1
Скорость движения изображающей точки называют фазовой скоростью. [1]
Пусть скорости движения изображающей точки на указанных трех траекториях будут одинаковы в этой же точке. Кинетическую энергию вспомогательной свободной системы полагаем равной кинетической энергии несвободной системы. [2]
Фазовой скоростью называется скорость движения изображающей точки на фазовой траектории. Из самого определения координат х и ух следует, что в верхней полуплоскости изображающая точка может двигаться только направо, а в нижней - только налево. Следовательно, вокруг начала координат точка может двигаться только по часовой стрелке. Если фазовая траектория приближается к оси абсцисс под углом, отличающимся от прямого, то фазовая скорость по мере движения изображающей точки к оси Ох асимптотически стремится к нулю. Нетрудно понять, что в этом случае изображающая точка достигнет оси абсцисс только через бесконечно большой отрезок времени. [3]
Система уравнений (3.7) дает возможность определить скорость движения изображающей точки на фазовой плоскости. [4]
Время восстановления и длительность импульса зависят от скорости движения изображающей точки соответственно на участках АВ и CD ( рис. 19.3 а), которая в свою очередь определяется скоростью изменения напряжения на Диоде. [5]
Из равенства ( а) видно, что это условие налагает некоторые ограничения на скорость движения изображающей точки по траектории сравнения. [6]
Любая траектория в системе х Х ( х) определяет эволюцию эллиптической траектории в пространстве д, которую можно разложить на четыре элементарных эволюции: изменение амплитуды колебаний ж2, изменение квадратуры К, изменение ориентации большой полуоси эллипса, определяемой углом 0 по отношению к оси gi, и изменение скорости движения изображающей точки по эллиптической траектории. Квадрат амплитуды пропорционален энергии колебаний, квадратура пропорциональна площади описываемого эллипса и равна моменту количества движения точки относительно центра, изменение угла 0 называется прецессией эллиптической формы, а скорость движения изображающей точки по эллипсу определяет частоту колебаний. [7]
Точка В является точкой установившегося режима ( / / 0 U0 / r), к которой стремится изображающая точка, перемещаясь по фазовой траектории. Скорость движения изображающей точки по мере приближения ее к точке В замедляется, и теоретически точка В достигается только при t - оо. [8]
Точка В является точкой установившегося режима ( / 0 U0 / r), к которой стремится изображающая точка, перемещаясь по фазовой траектории. Скорость движения изображающей точки по мере приближения ее к точке В замедляется, и теоретически точка В достигается только при / оо. [9]
Обратное не всегда верно. Действительно, ввиду того, что скорости движения изображающей точки вдоль каждой траектории могут быть различны, близость траекторий может иметь место и при отсутствии устойчивости невозмущенного движения по Ляпунову. [10]
Отклоняющая сила отлична от нуля только тогда, когда изображающая точка движется. Она перпендикулярна как к оси фигуры гироскопа, так и к скорости движения изображающей точки. Эта сила стремится отклонить вершину гироскопа вбок от направления ее движения. Действием отклоняющей силы объясняются все характерные гироскопические эффекты. [11]
Траектория, прочерчиваемая изображающей точкой при этом движении, называется фазовой траекторией, так что (8.41) являются параметрическими уравнениями фазовой траектории. Связь между кинематической интерпретацией системы (8.40) и ее решением (8.41) состоит в том, что скорость движения изображающей точки по фазовой траектории в каждый момент времени совпадает со скоростью, заданной системой (8.40) в том месте плоскости, где в этот момент находится изображающая точка. Характер движения изображающей точки по фазовой траектории не зависит от момента времени, в который это движение началось в силу автономности системы. Заметим, что если выполнены условия теоремы существования и единственности решения для системы (8.40), то фазовые траектории не пересекаются. Фазовая плоскость, заполненная всей совокупностью фазовых траекторий, образующей наглядную картину возможных движений автономной системы (8.40), называется фазовым портретом этой системы. [12]
& построим графически зависимость 4f ( T), где т - новое нелинейное время [1], при котором скорость движения изображающей точки во времени т по фазовым траекториям постоянна и равна единице. [13]
Любая траектория в системе х Х ( х) определяет эволюцию эллиптической траектории в пространстве д, которую можно разложить на четыре элементарных эволюции: изменение амплитуды колебаний ж2, изменение квадратуры К, изменение ориентации большой полуоси эллипса, определяемой углом 0 по отношению к оси gi, и изменение скорости движения изображающей точки по эллиптической траектории. Квадрат амплитуды пропорционален энергии колебаний, квадратура пропорциональна площади описываемого эллипса и равна моменту количества движения точки относительно центра, изменение угла 0 называется прецессией эллиптической формы, а скорость движения изображающей точки по эллипсу определяет частоту колебаний. [14]
 |
Автогенератор импульсов на туннельном диоде. [15] |
Страницы: 1 2