Средняя скорость - смесь
Cтраница 2
Запись V9S в таком виде неудобна, так как в молекулярно-кинеги-ческой теории определению температуры соответствуют равновесные условия, поэтому VQZ следует выразить через среднюю скорость смеси именно в этих условиях. [16]
Структура смеси жидкости и газа, двигающихся в вертикальных трубах, в зависимости от соотношения объемных расходов той и другой фазы, а также в зависимости от средней скорости смеси и от диаметра подъемника бывает различная. [17]
Дальнейшее развитие потока происходит по-разному и зависит от величины противодавления. С ростом противодавления средняя скорость смеси, протекающей через диффузор, постепенно уменьшается. [18]
Ниже изложены способы расчета названных величин. Объемные расходные доли, плотности фаз и среднюю скорость смеси считаем известными. [19]
Пузырьковая структура потока наблюдается при небольшом газосодержании смеси и характеризуется движением газа в виде отдельных пузырей, расположенных в верхней части сечения горизонтальной трубы, и полным отсутствием пульсаций давления. Размеры основной массы пузырей практически одинаковы, а их скорость равна или меньше средней скорости смеси. [20]
Пузырьковая форма газожидкостного потока наблюдается при небольших газосодержаниях и характеризуется движением окклюдированного газа в виде пузырей в верхней части сечения трубы при почти полном отсутствии пульсации давления. Размеры основного числа пузырей примерно одинаковы, а скорость их движения не больше средней скорости смеси. С увеличением скорости смеси происходит дробление пузырей, а при скорости более 0 2 м / с окклюдированные газовые пузырьки равномерно распределяются в жидкости. Рост газосодержания в смеси при прочих равных условиях вызывает коалесценцию ( слияние) пузырьков газа, приводя к возникновению более крупных газовых скоплений. [21]
Если бы при проскоке пламени через носик горелки фронт пламени был бы плоским и перпендикулярным оси горелки, тогда при равномерном скоростном поле смеси можно - было бы установить такой расход, при котором фронт пламени остается плоским и держится в горловине сопла. При этом видимая и нормальная скорости распространения пла -, меня были бы одинаковыми и равными средней скорости смеси в сечении сопла. В действительности скорости выхода смеси из сопла и нормального распространения пламени в различных точках сечения сопла различны, что приводит IK искривлению фронта пламени. Очевидно, что проскок пламени происходит через точки сечения сопла, в которых нормальная скорость распространения пламени превышает скорость смеси. [22]
Структура смеси газа и жидкости, которые движутся в насосно-компрессорных трубах, во многом зависит от отношения дебитов двух фаз ( газа и жидкости), средней скорости смеси, разницы в удельном весе двух фаз, вязкости и поверхностного натяжения двух фаз. [23]
 |
Видимая скорость распространения пламени. [24] |
Влияние отвода тепла от носика горелки на видимую скорость распространения пламени хорошо иллюстрируют наблюдения С. Е. Барка и др. [7] при сжигании природного газа ( теплотой сгорания - 7000 ккал / нм3) в горелках с мнотосопловым смесителем и носиком диаметром 100 мм. В неохлаждаемом носике, хорошо изолированном кладкой, проскоки наблюдались, когда давление газа составляло 1800 мм вод. ст. и средняя скорость смеси в носике 8 м / сек. В неохлаждаемом носике с обгоревшей вокруг него набивкой ( когда он интенсивно обогревался излучением из тоннеля) нормальная работа горелок была вообще невозможна. [25]
Было бы весьма желательно принять за правило опытное определение коэффициента местного сопротивления для каждого вновь предлагаемого типа горелки. Для этого необходима экспериментальная продувка опытного образца горелки с замерами давления, температуры и расхода воздуха. Коэффициент местного сопротивления горелки чисто диффузионного типа следует относить к средней скорости воздуха в выходном сечении, а горелок с частичным или полным предварительным смешением - к средней скорости смеси в устье головки горелки. [26]
Раздельно-волновая форма потока при небольших скоростях движения смеси характеризуется сравнительно гладкой границей раздела фаз и почти полным отсутствием пульсаций давления. При росте скорости смеси на поверхности жидкости развиваются гравитационные волны, перемещающиеся в направлении потока, что вызывает некоторую пульсацию давления. Размеры волн и пульсация давления с увеличением скорости смеси возрастают, и при определенном ее значении раздельно-волновая форма потока переходит в пробковую. Пузырьковая форма потока наблюдается при небольших газосодержаниях смеси и характеризуется движением газа в виде отдельных пузырей, расположенных в верхней части сечения трубы, а также почти полным отсутствием пульсации давления. Размеры основной массы пузырей примерно одинаковы, скорость их равна или меньше средней скорости смеси. С увеличением скорости смеси происходит дробление и перемешивание пузырей, и при скорости более 2 м / с газовые пузырьки равномерно распределяются в жидкости, т.е. поток становится эмульсионным. Наоборот, рост газосодержания вызывает слияние пузырей в более крупные газовые скопления. При скоростях смеси менее 0 2 м / с в результате слияния пузырей друг с другом образуется непрерывная газовая фаза, т.е. раздельный поток. При более высоких скоростях смеси соединение пузырей приводит к образованию газовых пробок. [27]
Страницы: 1 2