Последнее слагаемое - уравнение
Cтраница 1
Последнее слагаемое уравнения ( I) учитывает возможный эффект сопряженности потоков ионов и комплексообразователя 5 в мембране. В дальнейшем мы ограничиваем себя рассмотрением лишь тех случаев, когда этим эффектом можно пренебречь. [1]
Последнее слагаемое уравнения (4.6) соответствует некоторой эффективной средней силе, действующей на каждую частицу в результате соударений со стенкой трубы. [2]
Последнее слагаемое уравнения ( 6), вероятно, представляет составляющую деформации, связанную с постепенным накоплением и развитием разрушений. [4]
Последнее слагаемое уравнения Эйлера содержит произведение удельного объема 1 / р на компоненту градиента давления. [5]
При К N последнее слагаемое уравнения ( 3.16 а) равняется г1улю, в связи с чем выход тяжелого продукта примерно равен количеству жидкой фазы исходной смеси. [6]
При 3 1 последнее слагаемое уравнения (2.166) равняется нулю и при принятых допущениях расход легкого продукта разделения равен расходу паровой фазы исходной смеси. [7]
При К - N последнее слагаемое уравнения ( ЗЛба) равняется нулю, в связи с чем выход тяжелого продукта примерно равен количеству жидкой фазы исходной смеси. [8]
При 3 - 1 последнее слагаемое уравнения (2.166) равняется нулю и при принятых допущениях расход легкого продукта разделения равен расходу паровой фазы исходной смеси. [9]
Так как основной фонд скважин имеет достаточно высокую обводненность для последнего слагаемого уравнения (1.40) принимаем рсирв, а величину К рассчитываем как для потока воды. [10]
Так как основной фонд скважин имеет достаточно высокую обводненность для последнего слагаемого уравнения (1.40) принимаем РСМРВ, а величину К рассчитываем как для потока воды. [11]
 |
К расчету прироста тепловой функци. и на фронте ударной волны. [12] |
Уместно отметить, что в плоском случае ( а 0) последнее слагаемое уравнения (15.21) компенсируется членом, учитывающим изменение гравитационного потенциала. В свою очередь и при произвольной симметрии в ряде случаев потерями энергии на смещение лагранжевых слоев относительно начального положения можно пренебречь. Поэтому при обсуждении метода Бринкли - Кирквуда обычно речь идет о двух дифференциальных уравнениях - первым определяется изменение давления на фронте волны, вторым - уменьшение энергии волны за счет изменения внутренней энергии газа. [13]
Количественное истолкование этих данных вызывает некоторое сомнение, поскольку опыты протекали при высоких и непостоянных ионных силах раствора, но можно считать доказанным, что влияние последнего слагаемого уравнения ( 42) вполне заметно. [14]
Первый член в уравнении ( 1) учитывает скорость распространения носителей тепловой энергии, второй - изменение энтальпии вещества в единицу времени. В правую часть входят слагаемые, учитывающие кондуктив-ный и конвективный ( обусловленный движением массы / д продуктов деструкции) тепловые потоки. Последнее слагаемое уравнения ( 1) характеризует поглощение тепла в процессе химических и физических превращений. [15]
Страницы: 1 2