Cтраница 2
Характеристики р, V, М относятся к невозмущенному потоку. Га, 5 характеризуют начальное напряженное состояние панели. Последнее слагаемое уравнения (8.41) представляет собой перепад давлений на наружной и внутренней лидевых поверхностях панели Ар ( х, у, т) - Рн - Рв при движении в сверхзвуковом потоке. [16]
На каждом шаге нагружения применяется метод итераций. В каждой точке тела определяется величина пластической части деформации, и ее значение является начальным для очередного шага, который состоит в решении задачи линейной упругости, когда исходя из указанного выше начального условия определяется поле приращений упругой части деформации. Приращение полной деформации ( сумма начального приращения пластической части и вычисленного приращения упругой части деформации) подставляется в зависимость, обратную к ( 22), после чего определяется полное приращение напряжений дц. Новое значение поля приращений пластической части деформации получается из последнего слагаемого уравнения ( 22) при подстановке в это уравнение вычисленного значения дц. Найденные таким образом приращения пластической части деформации еФ являются начальными для очередного шага итеративного цикла, который повторяется до достижения заданной, точности. [17]
Тот же результат легко получить и непосредственно из уравнения ( 3 - 177), Так как мы условились, что рассматриваемый в этом примере источник работы обладает свойствами идеального газа и так как температура источника в состояниях 1 и 2 одинакова и равна Т0, то внутренняя энергия источника работы в состояниях 1 и 2 также одинаков а и первое слагаемое уравнения ( 3 - 177) равно нулю. Второе слагаемое уравнения представляет собой количество тепла, подведенное к источнику работы в изотермическом процессе при температуре Т0, равное работе в этом процессе ( внутренняя энергия остается неизменной. Энтропия источника работы в процессе изотермического расширения увеличивается ( тепло подводится. Slt и поэтому второе слагаемое уравнения ( 3 - 177) будет положительно. Последнее слагаемое уравнения будет отрицательно ( F2 Fj), а численное значение его эквивалентно площади а-с-2 - Ъ - а. Таким образом, L ts ( площадь l - 2 - b - a - l) - ( площадь а-с-2 - Ь - а) ( площадь l - 2 - c - l), что, как и следовало ожидать, совпадает с ранее полученным результатом. [18]
Так как источник работы обладает свойствами идеального газа и так как температура источника в состояних 1 и 0 одинакова и равна То, то внутренняя энергия источника работы в состояниях / и 0 также одинакова и первое слагаемое уравнения ( 5 - 39) равно нулю. Второе слагаемое уравнения ( 5 - 39) представляет собой количество тепла, подведенное к источнику работы в изотермическом процессе при температуре Го. Так как источник работы обладает свойствами идеального газа, то тепло, подведенное в изотермическом процессе, равно работе этого изотермического процесса ( внутренняя энергия остается неизменной. Энтропия источника работы в процессе изотермического расширения увеличивается ( тепло подводится. SoSi, и поэтому второе слагаемое уравнения ( 5 - 39) будет положительно. Численное же значение его будет эквивалентно пл. Последнее слагаемое уравнения ( 5 - 39) будет отрицательно ( VzV), а численное значение его эквивалентно пл. [19]