Cтраница 1
Первое слагаемое левой части этого уравнения представляет собой временную производную спектральной плотности энергии поли, а второе - дивергенцию спектральной плотности потока энергии. Из такого уравнения сохранения энергии вытекает очевидное свойство спектральных функций ноля линейной электродинамики. Именно, функции для разных о и Л; не коррелированы. [1]
Первое слагаемое левой части представляет собой лишь местное ( локальное) изменение вектора скорости, а остальные три слагаемых - конвективное изменение вектора скорости частицы с постоянной массой, связанное с переходом этой частицы из одного положения в пространстве в другое. Сумма всех слагаемых представляет собой индивидуальную производную от вектора скорости фиксированной частицы с постоянной массой. Аналогично будет выражаться индивидуальная производная от любой другой величины, связанной с фиксированной частицей постоянной массы. [2]
Первое слагаемое левой части - тепло, выделенное током на единице длины рабочего участка, второе - тепло, подведенное за счет теплопроводности. Введение этой поправки связано с неодинаковостью температур по длине трубки-калориметра. [3]
Первое слагаемое левой части (2.24) представляет собой пьезометрическую высоту или напор. Иными словами, это высота, на которую поднимается жидкость в трубке с открытым концом под действием гидростатического давления в трубопроводе. [4]
Первое слагаемое левой части этого уравнения представляет собой временную производную спектральной плотности энергии поли, а второе - дивергенцию спектральной плотности потока энергии. Из такого уравнения сохранения энергии вытекает очевидное свойство спектральных функций ноля линейной электродинамики. Именно, функции для разных о и Л; не коррелированы. [5]
Первое слагаемое левой части (4.42) соответствует скорости изменения суммарного количества адсорбтива в частицах и в газе между частицами; второе слагаемое - это разность между количеством целевого компонента, вносимого и выносимого за счет конвективного переноса фильтрующимся газом-носителем. Правая часть (4.42) равна разности между количествами адсорбтива, входящего и выходящего из элементарного слоя вследствие эквивалентной продольной диффузии. [6]
Первое слагаемое левой части уравнения (7.11) представляет собой вероятность приемки pi ( Q) партии с уровнем надежности, равным браковочному по результатам испытания первой выборки, а второе слагаемое - сумма произведений вероятности перехода рПереюд ( Р) к испытанию второй ( дополнительной) выборки на вероятность приемки pz ( Q) партии по результатам испытания второй выборки. [7]
Первое слагаемое левой части равенства представляет собой ту часть электродвижущей силы, которая может быть реально использована при работе химического источника тока. Второе же слагаемое, называемое паде-ием напряжения внутри источника тока, не может быть использовано для работы. [8]
Первое слагаемое левой части уравнения определяет работу силы тяги F ведущих колес или гусениц погрузчика на участке внедрения хв до момента выключения муфты сцепления. [9]
Первое слагаемое левой части уравнения определяет работу силы тяги F ведущих колес или гусениц погрузчика на участке внедрения х3 до момента выключения муфты сцепления. [10]
Первое слагаемое левой части уравнения представляет собой минимальный располагаемый напор, авторов - напор, затрачиваемый на преодоление всех сопротивлений всасывающего трубопровода. [11]
Рассмотрим сначала первое слагаемое левой части. [12]
Действительно, первое слагаемое левой части является логарифмом молярной доли свободной воды, не образовавшей прочные связи с полярными группами, а в правой части уравнения - активность воды в равновесной с ионитом фазе. Тогда дополнительное с, агаемое в левой части следует рассматривать как добавочное слагаемое к химическому потенциалу воды в фазе ионита, обусловленное наличием полимерного каркаса. [13]
В уравнении (9.22) первое слагаемое левой части соответствует скорости изменения суммарной теплоты твердой и газовой фаз, а второе слагаемое - скорости поступления теплоты за счет ее конвективного переноса потоком газа-носителя. Последнее слагаемое правой части уравнения (9.22) учитывает источник теплоты, обусловленный скоростью локальной адсорбции Эа / дт и удельной теплотой ra процесса адсорбции. [14]
Для консервативных систем первое слагаемое левой части уравнения закона сохранения массы обращается в ноль и получается известное уравнение постоянства расхода для каждой фазы. [15]