Первое слагаемое - левая часть
Cтраница 2
Заметим, что порядок величины первого слагаемого левой части уравнения движения ( 1 / р) ( др / дх) определяется только давлением и его изменением в невозмущенном потоке. [16]
При эдста-новке 2 - 1 уже в первом слагаемом левой части получаем выражение Iog2 ( - 1), которое не определено. Значит, х % - 1 не является решением исходного уравнения. [17]
Если матрица А квадратная, неособенная, то ее можно исключить как множитель первого слагаемого левой части равенства. [18]
Правая часть уравнения (5.23), соответствующая интенсивности переноса целевого компонента вследствие молекулярной диффузии, делится на первое слагаемое левой части, которое отражает общую скорость изменения концентрации компонента в произвольной точке потока-носителя. [19]
Подставляя j 2 в исходное уравнение, получаем верное равенство 1 1, значит, х 2 - решение исходного уравнения, При подстановке х2 - 1 уже в первом слагаемом левой части получаем выражение Iog2 ( - 1), которое не определено. Значит, х2 - 1 не является решением исходного уравнения. [20]
 |
Тепло, отводимое ( или подводимое теплоносителем от реакционной массы в барботажном реакторе при различных давлениях. [21] |
Если во время проведения реакции меняется давление, то изменяется количество паров, уносимых газом в конденсатор, и для поддержания постоянной температуры в реакторе необходимо увеличить или уменьшить отвод тепла непосредственно из реакционной зоны через теплообменные поверхности. Первое слагаемое левой части выражения ( V-12) состоит лишь из физических констант и параметров процесса и при Гconst является, как и парциальное давление паров, постоянной величиной. [22]
Для устойчивого движения частицы в радиальном направлении потребуем, чтобы радиус траектории, по которой движется частица, оставался постоянным. Тогда первое слагаемое левой части равенства (1.12) обращается в нуль. [23]
Следовательно, образовавшиеся при этом безразмерные коэффициенты характеризуют собой отношение сил различной физической природы к силам инерции. Так, коэффициент при первом слагаемом левой части уравнения (10.31) определяет отношение массовых сил к силам инерции, критерий Фруда является мерой отношения силы инерции к массовой силе. В поле силы тяжести массовой силой является сама сила тяжести. В этом случае критерий Фруда характеризует отношение силы инерции к силе тяжести. Коэффициент при втором слагаемом - критерий Эйлера определяет отношение силы гидродинамического давления к силе инерции. Отношение силы инерции к силе трения ( вязкости) характеризуется критерием Рейнольдса. Коэффициент при первом слагаемом правой части уравнения (10.31) раскрывает отношение между локальными и конвективными силами инерции - критерий Струхаля. [24]
Подставляя Xi 2 в исходное уравнение, получаем верное равенство 1 1, значит, KI 2 - решение исходного уравнения. При подстановке 2 - 1 уже в первом слагаемом левой части получаем выражение Iog2 ( - 1), которое не определено. Значит, хг - 1 не является решением исходного уравнения. [25]
Подставляя х 2 в исходное уравнение, получаем верное равенство 1 - 1, значит, xt 2 - решение исходного уравнения. При подстановке х2 - 1 уже в первом слагаемом левой части получаем выражение Iog2 ( - l), которое не определено. Значит, х2 - 1 не является решением исходного уравнения. [26]
Подставляя хг 2 в исходное уравнение, получаем верное равенство 1 1, значит, 1 2 - решение исходного уравнения. При подстановке х2 - 1 уже в первом слагаемом левой части получаем выражение Iog2 ( - 1), которое не определено. Значит, х2 - 1 не является решением исходного уравнения. [27]
Согласно теореме 4.5.2, такой коммутатор сам есть линейный оператор. Значит, сумма второго и третьего слагаемого в тождестве Якоби не содержит вторых частных производных от - Первое слагаемое левой части тождества таких производных также не содержит. Вместе с тем по определению скобки Пуассона каждое слагаемое содержит множителем частные производные второго порядка от какой-либо функции р, ф или х - Полученное противоречие показывает, что все члены левой части тождества Якоби взаимно уничтожаются. [28]
Первоначальной стадией термообработки влажного дисперсного материала при его термической сушке является нагрев частиц, вводимых в поток горячего сушильного агента. Поэтому здесь рассматривается нагрев полидисперсного материала при его вертикальном пневмотранспорте, причем для простоты полагается, что незначительным испарением влаги на стадии быстрого прогрева можно пренебречь и считать массу частиц неизмененной. Последнее обстоятельство приводит к нулевому значению первого слагаемого левой части уравнения (4.6) движения частицы г - й фракции. [29]
 |
Переходный процесс в импульсном трансформаторе. [30] |
Страницы: 1 2 3