Линейное слагаемое

Cтраница 1

Линейное слагаемое здесь должно быть нулем, так как в положении равновесия потенциальная энергия имеет стационарное значение. [1]

Это объясняет отсутствие линейного слагаемого в уравнении эффекта Штарка для линейных молекул. [2]

Это выражение отличается от выражения (11.87) наличием линейного слагаемого. Отсюда видно, что начальное натяжение может существенно влиять на упругую характеристику системы. [3]

Функция R получается из функции / J добавлением линейного слагаемого КС. Легко проверить, что это утверждение эквивалентно утверждению о том, что в точке С - 0 функция достижимости задачи А совпадает со своей выпуклой оболочкой. [4]

А так как это условие не зависит ни от / г, ни от линейного слагаемого 2biX - J - 2& 2У - f - 2 3г - f - с уравнения заданной поверхности, то тем самым оба сформулированных выше утверждения доказаны. [5]

ХУ KZ 2yz - соответственно налг о о о VvZ - - Zoy далее, в линейном слагаемом левой части уравнения ( 1) 2л:, 2у, 2г заменяются соответственно на х - - х, у - - у & z - - z0, a с остается без изменения. [6]

Поскольку исследования проводились при низких давлениях, точность определения коэффициента В относительно невелика. Ограничимся поэтому сопоставлением коэффициента при линейном слагаемом, поскольку именно он отвечает за фильтрацию вне непосредственной близости от скважины и изменяется во времени. [7]

Формулами (7.11), (7.12) представлены, соответственно распределение давления в пласте и дебит скважины. Из формулы (7.11) видно, что часть разности давлений в виде линейного слагаемого с угловым коэффициентом у теряется на преодоление градиента давления сдвига. При Q-0, как следует из (7.11), давление не постоянно ( как в случае фильтрации по закону Дарси), а изменяется по линейному закону. [8]

Индикаторная линия при плоскорадиаль-ной фильтрации вязкопла-стичной жидкости.| Индикаторная линия для трехслойного пласта. [9]

Формулами (11.15), (11.16) представлены, соответственно распределение давления в пласте и дебит скважины. Из формулы (11.15) видно, что часть разности давлений в виде линейного слагаемого с угловым коэффициентом у теряется на преодоление градиента давления сдвига. При ф - - 0, как следует из (11.15), давление не постоянно ( как в случае фильтрации по закону Дарси), а изменяется по линейному закону. [10]

Индикаторная линия при плоскорадиальной фильтрации вязкопла-стичной жидкости.| Индикаторная линия для трехслойного пласта. [11]

Формулами (11.15), (11.16) представлены, соответственно распределение давления в пласте и дебит скважины. Из формулы (11.15) видно, что часть разности давлений в виде линейного слагаемого с угловым коэффициентом у теряется на преодоление градиента давления сдвига. При Q - - 0, как следует из (11.15), давление не постоянно ( как в случае фильтрации по закону Дарси), а изменяется по линейному закону. [12]

Индикаторная линия при плоскорадиальной фильтрации ВПЖ. [13]

Формулами (11.15), (11.16) представлены соответственно распределение давления в пласте и дебит скважины. Из формулы (11.15) видно, что часть разности давлений в виде линейного слагаемого с угловым коэффициентом у теряется на преодоление градиента давления сдвига. При Q - 0, как следует из (11.15), давление не постоянно ( как в случае фильтрации по закону Дарси), а меняется по линейному закону. [14]

Существенное обстоятельство, возникающее при разложении потенциальной энергии кристалла в ряд с коэффициентами, которые представляют собой производные по смещениям отдельных атомов [99], заключается в том, что при этом первые производные в положении равновесия уже не равны нулю. Энергия перестает быть чисто квадратичной функцией смещений - появляется отличное от нуля линейное слагаемое. В работе [ ЮЗ ] было показано, что для бензола такая аппроксимация практически не влияет на частоты. [15]

Страницы: 1 2