Cтраница 2
Таким образом, член, линейный относительно скорости, выпадает из энергии, если выразить ее через скорость. Заметим, что в данном случае у функции Лагранжа нет вида Т - U как раз потому, что имеется линейное слагаемое. [16]
Равенства (3.1.1), (3.1.4) выражают обобщенный закон Гука. Поведение материала в нем задается двумя постоянными; это является следствием предположений об изотропности среды и малости компонент тензора Ум, позволивших в общей квадратичной зависимости между соосными тензорами Т, ъ сохранить только линейное слагаемое. [17]
От какой величины зависит сходимость ряда. Очевидно сходимость ряда зависит от величины малого параметра ц, а также от начального потоко-сцепления. Величина параметра ц, зависит от того, сколь велико отношение коэффициента при нелинейном слагаемом к коэффициенту при линейном слагаемом. [18]
Как известно, оператор L является самосопряженным. Ввиду симметрии правой части уравнения условия ортогональности ее этим решениям выполнены. Следовательно, существует приближение Zk. Так как решение уравнения определяется однозначно с точностью до линейного слагаемого по х, то можно считать, что приближение Zk так же, как и предыдущее Zk обладает центральной симметрией. При достаточно малых значениях параметра t последовательные приближения Zk сходятся. [19]
При этом, взяв компенсирующую точку на а /, нужно проварьировать траекторию всеми допустимыми способами. Для 6 и 0 на аЪ положительность ( р на разгонном участке дает 8 А 0, чем, вроде бы, доказывается оптимальность построенной траектории. Следовательно, вариации 6 и на этом отрезке не произвольны и в этом смысле условие (3.2), обращающее в нуль линейное слагаемое в (3.1), является излишне сильным. [20]