Cтраница 2
Необходимость разделять эти два класса систем отсчета - инерциальные и неинерциальные - совершенно очевидна, ибо в инерциальных системах справедлива механика Ньютона, а в неинерциальных первый и третий законы Ньютона и вытекающие из последнего следствия оказываются несправедливыми. Критерий для этого разделения сам по себе вполне однозначен: инерциальные системы отсчета - это те, в которых силы инерции отсутствуют, а неинерциальные - это те, в которых действуют силы инерции. [16]
Второй вывод - так как, согласно теореме Стокса, интенсивность вихревой трубки определяется циркуляцией скорости по контуру, окружающему вихревую трубку, то очевидно, что интенсивность вихревой трубки не изменяется с течением времени. Последнее следствие известно в гидромеханике как третья теорема Гельмгольца. [17]
Строение конечно порожденных абелевых групп. Последнее следствие теоремы 2 дает фактически ответ на основной вопрос о конечно порожденных абелевых группах. Предварительно докажем одно универсальное свойство свободной абелевой группы. [18]
Если K / F - расширение Галуа, то следствие b дает полную классификацию нормирований поля К, продолжающих нормирование v поля F. В нашем последнем следствии перечисляется ряд фактов, вытекающих из этой классификации. [19]
Оптимальное значение величины po ( k) не известно. Рассуждения, предшествующие последнему следствию, дают: po ( k) 2k, что, возможно, весьма далеко от истинного значения. [20]
То, что условие непринадлежности начала координат множеству С в теореме и следствии существенно, показывает пример замкнутого шара, для которого начало координат является граничной точкой. Необходимость условия ограниченности в последнем следствии показывает пример прямой, не проходящей через начало координат. [21]
Mz) в том случае, когда многообразие М2 ориентируемо. Из последнего следствия вытекает, что Z - поле Морса - Смейла. [22]