Cтраница 3
Конечно, строго говоря, заряд всегда занимает известный объем и не может быть сосредоточен на бесконечно тонкой ( геометрической) поверхности. Однако слой заряда, толщина которого достаточно мала по сравнению с его расстоянием от исследуемых точек поля, можно считать зарядом поверхностным с тем же правом, с каким мы рассматриваем заряды точечные. [31]
Конечно, строго говоря, заряд всегда занимает известный объем и не может быть сосредоточен на бесконечно толкой ( геометрической) поверхности. Однако слой заряда, толщина которого достаточно мала по сравнению с его расстоянием от исследуемых точек поля, можно считать зарядом поверхностным с тем же правом, с каким мы рассматриваем заряды точечные. [32]
Уравнения (5.65) и (5.68) теперь нужно решить при соответствующих граничных условиях. Поскольку предполагается большое магнитное поле, слои заряда или тока на границах не образуются. Следовательно, все компоненты Е и В непрерывны на границе раздела. [33]
В этом случае на поверхности твердой фазы в водной среде появляется слой зарядов, прочно скрепляющихся с основной ее массой. Против этого слоя в водной среде расположен второй слой зарядов противоположного знака, прочно связанный с первым слоем электростатическими силами. Однако второй слой не компенсирует полностью всех зарядов на поверхности цементной частицы. На некотором расстоянии от поверхности раздела двух фаз в жидкости появляются заряды такого же знака, что и заряды второго слоя, которые уже менее связаны со слоем зарядов на поверхности цементной частицы. Эти заряды характеризуются некоторой подвижностью ( флуктуацией), всевозрастающей по мере удаления от поверхности частицы. Такие заряды ( ионы) образуют вокруг цементной частицы так называемую ионную атмосферу или диффузный слой, толщина которого может изменяться в зависимости от физико-химических свойств среды. [34]
В результате адсорбции на границе раздела фаз происходит пространственное разделение зарядов п возникает скачок потенциала. В первом приближении можно считать, что возникает два слоя зарядов, один из которых находится на электроде, а другой - в электролите. Естественно, что нельзя отрицать возможности существования обоих слоев только в электролите при наличии диполей на поверхности электрода, когда последний не несет никакого заряда. [35]
Важным свойством МДП-структуры является зависимость ее емкости от величины приложенного напряжения. Это связано с тем, что при изменении приложенного напряжения изменяется толщина слоя приповерхностного заряда. [36]
Кроме различных химических стадий в кинетических исследованиях электродных процессов, следует учитывать транспорт на поверхность электрода ( и от нее) реагентов, продуктов и промежуточных соединений, а также их адсорбцию и десорбцию на поверхности электрода. Далее, концентрации ионных частиц вблизи межфазной границы отличаются от их объемных концентраций из-за заряженности границы, проявляющейся в наличии двойного слоя или слоя пространствен-ного заряда. Поскольку концентрации на границе раздела фаз могут отличаться от объемных на несколько порядков, а также зависят от природы раствора и величины электродного потенциала, при изучении электродной кинетики весьма важно учитывать эффекты двойного слоя. При этом надо отметить, что данные для достаточно точного вычисления ионных концентраций в двойном слое имеются лишь для ртути и немногих электролитов. По этой причине часто приходится делать малообоснованные оценки эффектов двойного слоя, в которых используются данные, фактически неприменимые к рассматриваемым системам. Определение параметров двойного слоя на твердом электроде - не простая задача, и, возможно, пройдет много лет, прежде чем появятся достаточно надежные данные для вычисления ионных концентраций на границе твердого электрода с раствором. [37]
Чтобы зарядить каплю до этого потенциала, следует подвести к ней определенный заряд, необходимый для образования двойного электрического слоя на границе ртуть - - раствор. После отрыва капли процесс заряжения двойного слоя повторяется. Один слой зарядов рассматриваемого двойного электрического слоя находится на металлической поверхности электрода, а второй - в непосредственной близости от нее в растворе и состоит из ионов, заряд которых противоположен по знаку заряду ртути. Ионы могут приблизиться к электроду на расстояние порядка молекулярных размеров. Образовавшийся у электрода двойной слой можно рассматривать как конденсатор. Следовательно, для заряжения растущих капель до определенного потенциала необходим ток, который не связан с электродной реакцией, подчиняющейся законам Фарадея, а поэтому этот ток называется нефарадеевским, емкостным, конденсаторным током или током заряжения. [38]
Электромагнитные уравнения должны удовлетворяться также в области вне движущейся жидкости. В этой области, например в стенках конструкции, ограничивающей поток, необходимо использовать полные уравнения Максвелла. Если на поверхности имеется слой заряда, то разрыв в величине D равен плотности поверхностного заряда, а если существует поверхностный ток, то разрыв тангенциальной компоненты Н равен плотности тока на поверхности. Последнего условия, налагаемого на поверхностные токи, может не быть, если проводимость обеих сред конечна; в этом случае тангенциальная компонента Н непрерывна. Однако в ряде задач магнитогидродинамики для упрощения анализа предполагается, что проводимость стенок бесконечно велика. В этом случае должно выполняться первое условие. Наконец, исходя из закона сохранения заряда для стационарных токов, V-J - О, и мы должны потребовать, чтобы всюду: в вакууме, в стенках, в жидкости - линии тока были замкнутыми. С помощью электродов или проводов эти линии могут быть замкнуты вне жидкости. [39]
Электрическое поле имеет заметную пространственную модуляцию не во всем кристалле, а лишь в небольшом слое, непосредственно примыкающем к плоскости заряда. Толщина такого слоя приблизительно 1 / v и одинакова как для продольных, так и поперечных компонент поля. Таким образом, толщина слоя заряда, эффективно модулирующего считывающий свет, уменьшается с увеличением пространственной частоты. Это является причиной убывания амплитуды пространственной модуляции света при больших частотах записанных решеток. [40]
При экспозиции 5 мкДж / см2 значения дифракционной эффективности хорошо ложатся на расчетную кривую для толщины заряда da - 20 мкм. Участок экспериментальной кривой, определенный при экспозиции 70 мкДж / см2, на котором ц - 1 / v4, близко совпадает с расчетной кривой, полученной при da 10 мкм. Видно, что объемность слоя заряда в модуляторе ПРОМ приводит к уменьшению величины дифракционной эффективности и разрешающей способности. Дифракционная эффективность этого модулятора на низких пространственных частотах ( 1 - 2 лин / мм) - порядка 0.1 %, а разрешающая способность R, определяемая как пространственная частота, при которой дифракционная эффективность убывает в 10 раз по сравнению со своим максимальным значением Timax - около 6 лин / мм. В 100 раз дифракционная эффективность уменьшается при пространственной частоте около 30 лин / мм. [41]
Следовательно, сила направлена в сторону более отдаленного элемента поверхности. Следовательно, внутри сферы радиусом ОР можно создать такое распределение заряда, при котором сила в точке Р со стороны этого распределения компенсирует силу со стороны зарядов во внешних сферических слоях. В результате слой зарядов на сфере радиусом ОР может находиться в равновесии. Нужно подобрать такое распределение плотности зарядов по радиусу, чтобы в каждой точке внутри шара сила была равна нулю. [42]
Представления об электрически заряженных коллоидных ча-отицах существуют давно и на их основе предлагалось много теорий распределения зарядов вблизи поверхности частиц. Первая теория, предложенная Гельмгольцом, была впоследствии дополнена Гуи, Фрейндлихом и Рона, а затем Гимантом. Согласно этим теориям, на поверхности частиц, суспендированных в полярной жидкости, имеется слой электрических зарядов, прочно удерживаемых твердым веществом, причем эти заряды могут быть положительными или отрицательными. Электрические заряды, удерживающиеся в непоаредственной близости к поверхности твердого вещества, компенсируются вторым слоем зарядов с противоположным знаком, так что частица в целом электрически нейтральна. [43]
Ксерографические слои сами по себе не обладают светочувствительностью, а приобретают ее лишь после электризации, при к-рой внутри слоя создается электрич. В процессе электризации ( а) на поверхность слоя равномерно осаждаются положит, или отрицат. При экспонировании ( б) в результате фотопроводимости ПП уменьшается сопротивление слоя, что приводит к утечке нанесенных на поверхность слоя зарядов пропорционально освещенности. Оставшиеся после экспонирования электрич. Его можно визуализировать 2 способами: 1) путем проявления электрически заряж. [44]