Сдвиговый слой

Cтраница 2

Зависимость демпфирующего эффекта частиц от их размера и частоты колебаний. [16]

Демпфирование, обусловленное действием сил вязкости в газовом потоке, включает объемное демпфирование и демпфирование стенкой, а также диссипацию в сдвиговых слоях. [17]

Первый диапазон соответствует частотам, близким к частоте вихрей в следе, второй, по предположению авторов, - частотам в сдвиговом слое, развивающемся после отрыва потока от цилиндра. [18]

Зависимость демпфирующего эффекта частиц от их размера и частоты колебаний. [19]

Демпфирование, обусловленное действием сил вязкости в газовом потоке, включает объемное демпфирование и демпфирование стенкой, а также диссипацию в сдвиговых слоях. [20]

Данный эффект выявлен также в работах [28, 29], посвященных моделированию динамики частиц методом крупных вихрей при течении в канале и в однородном сдвиговом слое. Превышение пульсаций скорости частиц над пульсациями несущего газа получено в работе [30] при анализе движения частиц в неоднородном турбулентном потоке с использованием кинетического уравнения для функции плотности вероятности скоростей частиц. В работе [23] также выявлено превышение продольных пульсаций скорости частиц стекла диаметром 100 мкм над пульсациями скорости несущего воздуха практически по всему сечению трубы при малой концентрации дисперсной фазы. В этом исследовании была обнаружена сильная зависимость продольных пульсаций скорости частиц от локальной концентрации дисперсной фазы в условиях существенно неравномерного распределения последней по сечению трубы. [21]

Установлено, что для масштаба турбулентности того же порядка, что и диаметр цилиндра, или большего, чем диаметр цилиндра, сдвиговые слои и отрыв вихрей взаимодействуют, вплоть до подавления отрыва вихрей. Отсюда следует, что действие турбулентности на свободный поток нельзя рассматривать просто как эффективное возрастание числа Re потока. Требуется всестороннее изучение влияния различных параметров турбулентности на обтекание тел в широком диапазоне чисел Рейнольдса. [22]

Профили пульсаций скорости для всех уровней по высоте цилиндра на расстоянии примерно x / d 1 имеют два характерных максимума, соответствующих сдвиговым слоям пограничного слоя, сходящим с обеих сторон цилиндра. [23]

Если сразу за уступом крупные вихри наблюдаются только в отрывной зоне, то дальше по потоку такие вихри уже присутствуют и в расширяющемся сдвиговом слое. [24]

Если число кавитации / С становится меньше значения Кг, при котором каверны становятся видимыми, то кавитация возникает во множестве точек по всей поверхности сдвигового слоя на границе следа. По мере развития кавитации каверны, увеличиваясь в объеме, постепенно вытесняют часть жидкости из области следа. Эта последовательность событий показана на фиг. На первой фотографии показано развитие кавитации в сдвиговом слое по мере его удаления от сферы вниз по течению. На второй фотографии при меньшем / С показаны точки возникновения кавитации по всей поверхности сдвигового слоя. [25]

У нижнего основания цилиндра ( 2 / Я0 1), в зоне отрыва потока, влияние звука на течение мало, оно проявляется лишь в узком сдвиговом слое. По мере удаления от цилиндра вниз по потоку при акустическом воздействии начинают возрастать средние характеристики течения. Аналогично поведение пульсаций скорости. [26]

Рассмотрим двумерное движение невязкой несжимаемой жидкости, описываемое в невозмущенном состоянии профилем скорости и ( у - woth ( 2z / / S), где 5 - характерная толщина сдвигового слоя. [27]

Профили U / UQ ( а и u / Uo ( 6 в направлении трансверсальной координаты z на расстоянии х / И 1 от препятствия удлинением X 5. [28]

Изменение профилей средней скорости и продольного компонента пульсаций скорости в направлении поперечной ( трансверсальной) координаты z на расстоянии одного калибра от препятствия иллюстрирует рис. 1.20. Видно, как при приближении к боковым торцам высота зоны отрыва уменьшается, что является следствием взаимодействия сдвигового слоя над препятствием и течения вокруг боковой стенки препятствия. [29]

В работе А.Н. Веретенцева и В.Я. Рудяка [ 1987а ] показано, что эволюция сдвигового слоя существенно зависит от амплитуд А, AI и сдвига фаз Лф. При этом амплитуда основной гармоники определяет характер эволюции сдвигового слоя на начальной стадии развития неустойчивости, а амплитуда субгармоники и разность фаз Лф - на стадии вторичной неустойчивости. Влияние указанных параметров на характер изменения толщины потери импульса приведено на рис. 6.11. При фиксированных Л2 4 17 - 10 - 3, Аф тг / 2 ( рис. 6.11 а) и достаточно малой амплитуде основного возмущения существует пологий участок, соответствующий линейной стадии развития неустойчивости. С ростом А ] этот участок становится короче и толщина слоя растет быстрее благодаря более быстрому развитию первичной неустойчивости. На более поздней стадии наблюдается обратная картина - с ростом Л / Лг скорость роста толщины потери импульса уменьшается. Это объясняется тем, что развитие первичной неустойчивости закапчивается прежде, чем субгармоническое возмущение достаточно усилится и начнется стадия вторичной неустойчивости. Как видно из рис. 6.116, в, толщина слоя на этапе развития первичной неустойчивости практически не зависит от амплитуды субгармоники и сдвига фаз. Это связано с тем, что область пучности субгармонического возмущения совпадает с центрами первичных вихревых структур. С уменьшением / увеличением разности фаз развитие вторичной неустойчивости затягивается. [30]

Страницы: 1 2 3 4