Сдвиговый слой

Cтраница 3

Распределения скорости и температуры в тепловых ламинарных восходящих течениях, примыкающих к вертикальной изотермической поверхности ( графики подготовлены Рамешем Кришнамурти. [31]

Следовательно, тепловой пограничный слой толщиною 8t глубоко погружен в динамический пограничный слой толщиною 8 и лежит непосредственно у поверхности. Выталкивающая сила в значительной мере расходуется на создание сдвигового слоя жидкости, который приводит в движение внешний слой течения. [32]

Следовательно, тепловой пограничный слой толщиною б глубоко погружен в динамический пограничный слой толщиною б и лежит непосредственно у поверхности. Выталкивающая сила в значительной мере расходуется на создание сдвигового слоя жидкости, который приводит в движение внешний слой течения. [34]

На рис. 7 представлен характер течения в канале с обратной ступенькой. За уступом формируется сложная структура течения с разными по конфигурации и величине вихревыми зонами в сдвиговом слое и в отрывной зоне. [35]

Осредненные картины течения показывают наличие всех традиционных зон потока за уступом. Отрывная зона, помимо основного и вторичного вихрей, сохраняет след более мелких вихрей в сдвиговом слое. [36]

Если газ движется ламинарно, то Lp - это длина свободного пробега, на котором частица суспензии заметно меняет направление своего движения вследствие наличия броуновского движения, ее соударений со стенками или же наличия следов других частиц. Последние появляются при ламинарном движении в случае, когда размеры частиц велики по сравнению с толщиной сдвигового слоя. Эти случаи будут подробно обсуждаться в разд. [37]

Линейная теория устойчивости служит предсказанию характеристик малых возмущений, которые развиваются в ламинарном течении на начальном участке перехода. Их связь с нестационарностью внешнего потока устанавливается при решении проблемы восприимчивости - относительно самостоятельной задачи возбуждения колебаний сдвигового слоя. По мере усиления возмущений в направлении потока на первый план выходят их взаимодействия, которые описываются нелинейными теориями. [38]

Из экспериментальных наблюдений следует, что толщина запыленного пограничного слоя увеличивается линейно с расстоянием от ударного фронта. Это обстоятельство указывает на аналогию между процессом поднятия пыли за ударной волной и процессом турбулентного смешения в сдвиговом слое. Как известно, в последнем случае существует автомодельное решение для распределения скорости, а высота слоя смешения также увеличивается линейно с расстоянием. Авторами предложена диффузионная модель поднятия пыли за УВ. Это явление трактуется как изотермическое турбулентное смешение двух жидкостей с различными плотностями и скоростями. [39]

Таким образом, развитие сдвигового слоя возможно через попарное слияние образующихся вихревых структур. Если эти условия не выполняются, то возможны иные механизмы образования крупных вихревых структур и, как следствие, другая картина развития сдвигового слоя. Например, при наложении на основное течение возмущений с двумя длинами волн - А, и ЗА, ( рис. 6.12) - развитие первичной неустойчивости происходит подобно сценарию, представленному на рис. 6.10. В то же время, этапы развития вторичной неустойчивости существенно различаются. Как видно из рис. 6.12, т 3 5, происходит спаривание первичных вихревых структур. Дальнейшая эволюция приводит к разрыву средних вихрей в каждой тройке и образованию цепочки двухвихревых структур. [40]

Одномерные спектры пульсаций продольной Fj ( A и поперечной Fz ( k - компонент скорости на оси осесимметричной. [41]

Эксперименты, выполненные к 1962 в следе за островом в канале около Ванкувера во время прилива, при числах Рейнольдса Re-3 10, продемонстрировали закон А: - 5 / 3 для волновых чисел, изменяющихся на три порядка. В последующие годы универсальность - этого закона была подтверждена экспериментами во многих др. течениях при больших числах Рейнольдса: в струях, сдвиговых слоях, в лаб. [42]

Известная осреднен-ная картина течения за обратным уступом включает традиционно следующие зоны: 1) оторвавшийся сдвиговый слой; 2) область рециркуляции с основным и вторичным вихрем; 3) область присоединения сдвигового слоя к стенке; 4) область релаксации. Вместе с тем, для понимания нестационарных турбулентных процессов в этих зонах требуется проведение дальнейших детальных численных и экспериментальных исследований. [43]

Зависимость амплитуд развивающихся возмущений в разгонном вихре от автомодельной переменной.| Развитие неустойчивости разгонного вихря при возбуждении частот f25 / Т и 12 5 / Г. [44]

Это, в частности, приводит со временем к увеличению размеров первичных вихревых структур. Наконец, следует отметить, что, хотя на заключительной стадии Af / 2 Af, абсолютный уровень субгармоники мал, вследствие чего не наблюдается развитие вторичной неустойчивости и спаривание вихрей, как это происходит в сдвиговом слое и в слое смешения. С ростом X, или в терминах координат вихря - по мере приближения к ядру, возмущения на всех частотах затухают. [45]

Страницы: 1 2 3 4