Точечный взрыв

Cтраница 2

Результаты расчетов неавтомодельной задачи о точечном взрыве при v 1; 2; 3 для широкого диапазона значений - у приведены в работах 1964 г. ( См. [16]

Задача решена для трех случаев: точечного взрыва, изотермической сферы, плотность газа внутри которой равна плотности газа в не сферы, и изобарической сферы, температура внутри которой равна температуре газа В не сферы. [17]

Параметры во фронте ударной волны. [18]

Развитию численных методов решения задачи о точечном взрыве способствовало решение задачи для однородной среды с противодавлением, выполненное в России Д.Е. Охоцимским, а также за рубежом Дж. [19]

Несколько позже аналогичная линеаризированная задача о точечном взрыве с учетом противодавления независимо и другим способом была изучена A. [20]

Это приближенная зависимость получена с помощью теории точечного взрыва и гипотезы плоских сечений, причем сила, действующая на затупленный носок тела, рассматривается как дополнительная сосредоточенная сила. [21]

Распределение давлений в несжимаемой жидкости при точечном взрыве. 1 - автомодельное решение. 2 - решение с учетом противодавления для малых. r / rmax. 3 - давление, когда внутренняя каверна имеет максимальный радиус. [22]

О, то движение несжимаемой жидкости при точечном взрыве, так же как и для газа, не автомодельно. [23]

Наиболее полно исследовано распространение ударной волны в случае точечного взрыва, при котором предполагается, что масса продуктов взрыва неограниченно, мала, а количество энергии, выделяемой зарядом, конечно. [24]

Зависимость коэффициента от интенсивности падающей волны.| Отражение сферической волны точечного взрыва от жесткой сферической.| Значения коэффициента П для цилиндрического ( N 1 и сферического ( N 2 точечных взрывов. [25]

На рис. 12.88 представлена картина отражения сферической волны точечного взрыва с давлением во фронте pim 4ро в некоторые моменты времени. Как видно из рисунка, при выходе отраженной волны на центр симметрии, избыточное давление в ней падает до нуля. Это связано с тем, что в центре взрыва плотность газа стремится к нулю по степенному закону. Массовая скорость и скорость фронта сходящейся к центру волны неограниченно возрастают. [26]

Сплошные кривые дают зависимость Арн ( Хя) для точечного взрыва, пунктирные кривые отображают зависимость избыточного давления на фронте ударной волны от Хн для случая изотермических сфер с начальным избыточным давлением 2000 атм и 121 атм. Штрих - пунктирные кривые отображают решение для изобарической сферы. [27]

Теоретически наиболее полно исследовано распространение ударной волны в случае точечного взрыва. При точечном взрыве предполагается, что объем и масса взрывающегося вещества неограниченно малы, а количество энергии, выделяемое зарядом, конечно. Теория сильного точечного взрыва справедлива лишь в области, в которой давлением невозмущенного газа можно пренебречь по сравнению с давлением на фронте волны. По мере ослабления волны автомодельное решение теряет силу. [28]

Теоретически наиболее полно исследовано распространение ударной волны в случае точечного взрыва. [29]

В этом параграфе изложен численный метод решения задачи о точечном взрыве в однородной среде. Эта задача относится К числу одномерных нестационарных задач. Однако она предъявляет жесткие требования к численному методу, что связано с перестройкой решения со временем, а также с наличием особенности в точке взрыва. Рассматриваемый пример характерен еще и тем, что численная методика сочетается здесь с аналитическими методами. При умеренных энерговыделениях на небольших высотах ударная волна быстро ослабляется, давление р2 за фронтом приближается к атмосферному давлению р, которое теперь следует включить в число определяющих параметров. [30]

Страницы: 1 2 3 4